- •1.Поступательное движение материальной точки. Скорость, ускорение (среднее, мгновенное). Уравнение движения при равноускоренном прямолинейном движении.
- •2. Вращательное движение (равномерное, неравномерное) материальной точки. Угловая скорость и ускорение. Связь между линейными и угловыми характеристиками движения.
- •3.Классические законы динамики поступательного движения. Основной закон динамики материальной точки.
- •8. Первое начало термодинамики
- •9.Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона.
- •10. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции полей.
- •11. Электрический потенциал. Разность потенциалов. Работа по перемещению зарядов в электрическом поле.
- •12.Обобщенный закон Ома в интегральной форме для участка цепи и полной цепи.
- •14. Магнитное поле электрического тока. Индукция и напряженность магнитного поля. Правило Ампера для расчета силы, действующей на проводник с током в магнитном поле
- •15. Действие мп на движущийся заряд. Сила Лоренца.
- •16. Магнитное взаимодействие проводников с током. Определение силы тока в 1 Ампер.
- •17. Уравнение световой волны. Когерентность и монохраматичность световых волн.
- •18.Интерференция света. Интерференционная картина от двух когерентных источников.
- •19.Явление дифракции света. Положения принципа Гюйгенса-Френеля. Дифракция Фраунгофера на щели и дифракционной решётке. Рентгеноструктурный анализ.
- •20. Тепловое излучение и люминесценция. Абсолютное чёрное тело. Законы Кирхгофа, Стефана-Больцмана. Законы Вина. Квантовая гипотеза. Формула Планка.
- •21.Единство волновых и корпускулярных свойств элм излучения. Гипотеза де-Бройля. Опытное обоснование корпускулярно-волнового дуализма веществ. Опыты Дэвиссона и Джермера.
- •23.Волновая функция, её статистический смысл. Соотношение неопределённостей Гейзенберга.
- •24. Общее и стационарное уравнения Шредингера, их применение для решения физических задач
- •25.Резерфордовская модель строения атома. Модель Бора.
- •26. Квантовомеханическое строение атома водорода. Энергетические уровни свободных атомов. Квантовые числа. Спин Электрона. Принцип Паули.
- •27.Энергетические зоны в кристаллах. Металлы, диэлектрики, полупроводники.
- •29. Ядерные реакции. Деление ядер. Использование ядерной энергии.
- •30.Реакция синтеза ядер. Использование ядерной энергии.
- •31. Фундаментальные взаимодействия. Элементарные частицы, их свойства
21.Единство волновых и корпускулярных свойств элм излучения. Гипотеза де-Бройля. Опытное обоснование корпускулярно-волнового дуализма веществ. Опыты Дэвиссона и Джермера.
Если волне можно приписать свойства частиц, то почему частицам нельзя приписать свойства волны? (предположение Луи де-Бройля). Любая к-частица, как и фотон света, обладает импульсом, а потому хар-ся некот. длины волны .
(2)
h-постоянная кванта
h6,6*Дж/с
m0.2 кг
v15 м/с
разность потенциала
eКл
eu,
гипотеза де-Бройля: предположим, если частица обладает карпускулярным свойством, то она будет обладать волновым.
2) Направим пучок электронов на монокристалл Дикенса
2dsin
n
Корпускулярно-волновой дуализм сочетание свойств волны и частиц.
23.Волновая функция, её статистический смысл. Соотношение неопределённостей Гейзенберга.
Для описания распределения вероятности нахождения частицы в данный момент времени t в некоторой точке системы координат (x, y, z) вводится волновая функция . Она определяется из того, что вероятность dω нахождения частицы в элементарном объеме dv пропорциональна квадрату модуля волновой функции ψ.
–определяет интенсивность волн де-Бройля.
Свойства волн де-Бройля:
Это не электромагнитные волны
Имеют специфическую квантовую природу, не имеющую аналогии с волнами классической физики
Для этих волн справедливо, что тройной интеграл по всему пространству
Это значит, что частица пребывает где-либо в пространстве и это достоверное событие, так как вероятность равна 1.
В 1927 году Гейзенберг сформулировал принцип неопределенности: если ∆x – неопределенность в определении координаты x, а – неопределенность в определении импульса частицыx, то их произведение не может превосходить ћ (постоянное Планка).,,.
Электрон не может обладать фиксируемой длиной волны (или частотой), значит, работает правило .
И наоборот, если задать интервал (, то электрон можно обнаружить в области:
Соотношение неопределенности Гейзенберга применимо для энергии частицы в определенный момент t, т.е.
Если мы хотим точно определить энергию частицы, то она не может быть определена с точностью ,.
24. Общее и стационарное уравнения Шредингера, их применение для решения физических задач
В классич. физике использ. уравнение Ньютона. Основное динамическое уравнение нерелятивистской квантовой механики было предложено австрийским физиком Э. Шрёдингером в 1926 г. Оно описывает изменение во времени состояния квантового объекта, характеризуемого волновой функцией. Если известна волновая функция Ψ(t) в начальный момент времени, то, решая уравнение Шрёдингера, можно найти Ψ(t) в любой последующий момент времени t.
Запишем уравнение Шрёдингера для частицы массой m, в поле силы, порождаемой потенциалом U(x, y, z, t):
-временное уравнение Шредингера.
i – мнимая единица, Ψ(x, y, z, t) – временнáя волновая функция. Скорость частичек много меньше скорости света ().
Если потенциальная энергия U не зависит от времени, то Ψ(x, y, z, t)=Ψ(x, y, z, t).Тогда уравнение Шредингера можно переписать след. образом:
U(x, y, z, t),U(x, y, z, t)
, U - смысл потенциальной энергии,
, ()=0 - стационарное уравнение Шредингера.
Функции , которая удовлетв. стационарному уравнению наз. собственными функциями, а значенияW, которые удовлетвор. стационарному ур-ю наз. собственными значениями.
, ,
Уравнение Шредингера явл. матем. выражением фундаментального св-ва микрочастиц корпускулярно-волнового дуализма, согласно кот. все существующее в природе частицы материи также наделены волновыми св-вами.
не имеет физич. смысл. Физич. смысл имеет это есть вероятность нахождения частицы в момент времениt в квантовом состоянии n в точке пространства и эта вероятностная интерпретация есть один из главных постулатов в квантовой механике.
Уравнение Шредингера используется для описания движения свободной частицы, для описания поведения частицы в потенциальной яме для описания туннелирования частицы через потенциальный барьер.