- •Содержание
- •Силы, действующие в жидкости. Давление
- •Основные физические свойства жидкостей и газов
- •Плотность и удельный вес
- •Вязкость
- •Сжимаемость
- •Температурное расширение
- •Раздел 1. Основы гидростатики
- •Тема 1.1 Основы гидростатики
- •Способы измерения давления
- •Сила давления на плоскую стенку
- •Сила давления на криволинейные стенки. Плавание тел
- •Относительный покой жидкости
- •Тема 1.2 Основы гидродинамики Основные понятия и определения
- •Расход. Уравнение расхода
- •Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости
- •Экспериментальная (графическая) иллюстрация уравнения Бернулли
- •Основы гидродинамического подобия
- •Режимы течения жидкости
- •Течение капельной жидкости с кавитацией
- •Тема 1.3 Гидравлические машины. Общие сведения о гидросистемах
- •Гидромашины, их общая классификация и основные параметры.
- •Объемный гидропривод, принцип действия и основные понятия
- •Струйные насосы
- •Центробежные насосы
- •Коэффициенты полезного действия центробежного насоса
- •Шестеренные насосы Гидравлические машины шестеренного типа
- •Пластинчатые насосы и гидромоторы
- •Раздел 2.
- •Работа расширения или сжатия газа
- •Термодинамические процессы: изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный, политропный
- •Адиабатный процесс
- •Политропный процесс
- •Тема 2.2 Термодинамические циклы, использование в промышленных установках.
- •Дизельные
- •Газовые
- •Газодизельные
- •Роторно-поршневой
- •Двухступенчатая холодильная машина
- •Тема 2.3 Основные элементы пневматических систем
- •Принципы построения пневмосистем
- •Раздел 3 Элементы гидравлического и пневматического привода. Комбинированные системы.
- •Список используемой литературы
Относительный покой жидкости
Рис.
2.7. Схема действия сил при прямолинейном
движении сосуда
Законы, действующие при относительном покое жидкости, принципиально не отличаются от ранее рассмотренных законов гидростатики. Но если в ранее рассмотренных случаях на жидкость действовала только одна массовая сила — сила тяжести, то при относительном покое появляется новая — сила инерции. Это приводит к изменению положения свободной поверхности жидкости и изменению давлений в различных ее точках.
Анализ относительного покоя удобно проводить для сил, действующих на условную частицу жидкости единичной массы (массой m = 1). При таком подходе сила всегда численно равна соответствующему ускорению. Например, на частицу единичной массы действует сила тяжести G=m=1g=g. Таким образом, математические зависимости существенно упрощаются.
Рассмотрим прямолинейное движение сосуда с постоянным ускорением
(или замедлением) а. В этом случае на каждую частицу жидкости
единичной массы действуют две силы: сила тяжести g и сила инерции а (рис. 2.7). Равнодействующая этих двух сил
j = (2.10)
Рис.
2.8. Схема действия
Рис. 2.9. Расположение жидкости
сил
при вращении сосуда
в сосуде, вращающимся с высокой
(общий
случай)
скоростью (частный случай)
tga = a/g.
Для определения давления в произвольно выбранной точке на расстоянии от свободной поверхности используется математическая зависимость
p = +lpj (2.11)
Учитывает действие не только сил тяжести, но и сил инерции.
Эта зависимость является более общей, чем основной закон Гидростатики, который может быть получен из нее как частный случай. Действительно, при а = 0 из (2.10) следует j = g. Тогда с учетом l=h из (2.11) получим формулу (2.1), т.е. основной закон гидростатики.
Другим случаем относительного покоя жидкости является вращение сосуда с постоянной угловой скоростью ω (рис. 2.8). При вращении на каждую частицу жидкости единичной массы, расположенную на радиусе r, также действуют две силы: сила тяжести g и сила инерции, вызванная центробежным ускорением, а = ω2r. Равнодействующая этих двух сил
j =
определяет положение свободной поверхности жидкости. Но в рассматриваемом случае центробежное ускорение является переменной величиной, так как зависит от радиуса расположения точки. Поэтому поверхность вращения принимает параболическую форму и описывается уравнением
где Zo — высота расположения точки свободной поверхности относительно дна сосуда; h0 — высота жидкости на оси вращения.
Формула для определения давления р в любой точке жидкости может быть получена методом, использованным в подразд. «Свойства гидростатического давления и основной закон гидростатики». Тогда после математических преобразований найдем давление в точке, расположенной на радиусе г и высоте z относительно дна сосуда:
P=Po+ (2.12)
Из формулы (2.12), так же как и из (2.11), можно получить основной закон гидростатики как частный случай, если принять ω = 0 и обозначить h= h0- z.
На практике часто встречается другой частный случай — вращение сосуда с очень высокой скоростью. В этом случае центробежные силы существенно больше сил тяжести и жидкость отбрасывается центробежными силами к стенкам сосуда (рис. 2.9), а ее свободная поверхность располагается на радиусе г(). Тогда некоторыми геометрическими величинами, входящими в (2.12), можно пренебречь и формула для определения давления упрощается:
(2.13)
Следует отметить, что формула (2.12) получена для сосуда, имеющего вертикальную ось вращения, а формула (2.13) применима для вращающихся сосудов с любым расположением оси в пространстве.