- •27. Графический способ вычисления силы давления жидкости и точки ее приложения.
- •28. Закон Архимеда и его приложения.
- •29. Уравнение постоянства расхода и условия его применения.
- •30. Основные понятия о движении жидкости. Виды движения жидкости.
- •31. Геометрические и кинематические параметры потока.
- •32. Динамические и энергетические параметры потока.
- •33. Гидравлические параметры потока в сечении.
- •34. Основные параметры потока.
- •35. Основное свойство плавно изменяющихся потоков.
- •36. Понятие об установившемся движении жидкости.
- •Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для реальной жидкости
- •40. Уравнение Бернулли, смысл его членов.
- •41. Практическое использование уравнение Бернулли (трубка Пито)
- •42. Понятие о гидравлическом и пьезометрических уклонах.
- •46. Виды потерь энергии.
- •47.Зависимость для определения потерь напора по длине и на местные сопротивления. Практическое применение.
- •48. Гидравлически гладкие и гидравлически шероховатые трубы.
- •49. Коэффициент гидравлического трения и основные зависимости для его определения.
- •50. Потери энергии по длине. Основные расчетные зависимости
- •51. Местные потери энергии. Расчетные формулы.
- •52. Принцип расчета гидравлически короткого и длинного трубопроводов
50. Потери энергии по длине. Основные расчетные зависимости
Потери энергии на трение по длине возникают в прямых трубах постоянного сечения, при равномерном течении, и возрастают пропорционально длине трубы (рис. 7. 2).
Эти потери обусловлены внутренним трением в жидкости. Потери напора на трение можно выразить по общей формуле (6.1) для гидравлических потерь, т. е.
h тр = ζ тр v2/(2g).
Однако, удобнее коэффициент ζтр связать с относительной длиной трубы l/d.
Обозначим коэффициент потерь участка круглой трубы длиной l =d равной ее диаметру и обозначим его через λ. Для всей трубы длиной l и диаметром d не равным длине трубы, коэффициент потерь будет в l/d раз больше:
ζ тр = λ* l/d .
В результате формула (7.1) примет вид
(6.10)
или в единицах давления
ртр = λ* . (6.11)
Формулу (6.10) называют формулой Вейсбаха - Дарси.
Коэффициент, входящий в выражение (6.2) называется коэффициент потерь на трение по длине λ, или коэффициентом Дарси.
(Физический смысл коэффициента λ. При равномерном движении в трубе длиной l и диаметром d, имеет место равновесие сил, действующих на объем: сил давления и силы трения. Это равновесие выражается равенством
πd2pтр/4 - πdlτ0 = 0,
где τ0 — напряжение трения на стенке трубы.
Если учесть формулу (6.10), то
λ= ,
λ есть величина, пропорциональная отношению напряжения от силы трения на стенке трубы к динамическому давлению, определяемому по средней скорости.
Ввиду постоянства объемного расхода несжимаемой жидкости вдоль трубы постоянного сечения скорость и удельная кинетическая энергия также остаются.
51. Местные потери энергии. Расчетные формулы.
Местные потери энергии вызваны изменениями формы и размера трубопровода, вызывающими деформацию потока. Жидкости, протекая через местные сопротивления изменяет скорость и образует вихри. После отрыва потока от стенок вихри образуют области, в которых частицы жидкости движутся в основном по замкнутым траекториям.
В качестве примера местного сопротивления рассмотрим внезапное расширение трубы. В местах завихрений происходит интенсивное перемешивание, соприкасаются слои жидкости, имеющие разные скорости, а, следовательно, появляются силы трения. Работа сил трения в этом месте приводит к потерям энергии.
В этом месте происходит
интенсивное перемешивание
и силы трения совершают работу,
приводящую к потерям напора
Аналогичные явления возникают и при прохождении жидкости через повороты, вентили, задвижки и т.д. Механизм появления потерь подсказывает и способы снижения потерь. Плавное изменение скорости по величине и направлению может снизить эти потери в десятки раз.
Как отмечалось выше, для расчета местных потерь используется другая зависимость
Запомнить!
Формула аналогична формуле Дарси-Вейсбаха.Отличие формулы в первой ее части. Появилась сумма коэффициентов местного сопротивления.
Обратить внимание!
Линейные и местные потери по мере движения жидкости по трубе складываются. Рассмотрим, что происходит с напором при движении жидкости по трубе.
Вентиль
Линейные потери
на 1 участке
Местные потери
на вентиле Линейные потери
на 2 участке
Напор на входе в трубу (Н1) Напор на выходе из трубы (Н2)
Как видно из рисунка, напор (энергия жидкости) на входе складывается из потерь на преодоление сопротивлений 1 участка, вентиля, 2 участка и напора на выходе из трубы. В связи с этим можно представить уравнение Бернулли для реальной жидкости в виде:
Н1 = Н2 + hлинейные + hместные