![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Левичев В.Г. Радиопередающие и радиоприемные устройства [учеб. пособие]
.pdfследствием того, что кварц в ней шунтируется сопротивлением утечки Rg и участком сетка — катод лампы. Это снижает доброт ность кварца, от которой зависят его эталонность и фиксирующая способность. Вторая схема имеет тот недостаток, что кварц в ней находится под суммарным переменным напряжением сетки и ано да и при выходных мощностях больше одного ватта может разру шиться. Поэтому схема с кварцем между сеткой и катодом лампы
|
|
|
|
|
|
|
|
|
применяется |
значительно |
ча |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ще. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
схеме |
с |
кварцем |
между |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сеткой |
|
и |
катодом |
обратная |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
связь |
осуществляется |
за |
счет |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
междуэлектродной емкости |
C&g. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При |
|
использовании |
ламп с |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
малыми |
значениями |
этой |
ем |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кости |
обратная |
связь |
может |
|||||||
для |
схемы |
|
|
Для |
схемы |
оказаться |
недостаточной |
для |
|||||||||||
с кварцем |
Л\ |
/Т>V~ с |
кварцем |
выполнения |
амплитудного |
ус |
|||||||||||||
между ч / |
\ |
/ |
\ |
между |
дк |
ловия самовозбуждения. Тогда |
|||||||||||||
ад |
/ |
1 У |
I |
\(ю'„ |
>а>0зкв |
||||||||||||||
для |
увеличения |
обратной |
свя |
||||||||||||||||
|
/ |
' |
/ \ |
! |
|
|
|
|
зи |
между |
сеткой |
и |
анодом |
||||||
|
/ |
/ |
|
Is |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
лампы |
включают |
конденсатор. |
|||||||||||
7 |
|
1 |
|
1 |
|
|
|
ад |
Наряду |
с |
ламповыми квар |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
цевыми |
генераторами |
в |
на |
||||||||
Рис. 1.64. |
Кривые, |
иллюстрирующие на |
стоящее |
время широко |
приме |
||||||||||||||
няются |
кварцевые |
генераторы |
|||||||||||||||||
стройку колебательных контуров в схе |
|||||||||||||||||||
мах кварцевых |
генераторов |
на |
транзисторах. |
Они |
имеют |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
меньшую температурную |
ста |
|||||||||
ются в |
термостат. |
Их |
|
бильность |
и обычно |
помеща- |
|||||||||||||
преимуществом |
является |
экономичность, |
|||||||||||||||||
высокая надежность и малые габариты. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
На рис. 1.65, а и б приведены |
осциллятормые |
схемы |
кварцевых |
||||||||||||||||
автогенераторов |
на |
транзисторах |
с включением |
кварца |
между |
коллектором и базой и между коллектором и эмиттером. Схема с кварцем между коллектором и базой приводится к емкостной трехточке, а схема с кварцем между коллектором и эмиттером — к ин дуктивной трехточке. Более широкое применение получили схемы с включением кварца между коллектором и базой. В схемах с кварцем, включенным между коллектором и эмиттером, доброт ность кварца снижается вследствие шунтирования кварца выход ным сопротивлением транзистора и сопротивлением RK. Схемы автогенераторов с включением кварца между базой и эмиттером не применяются из-за сильного шунтирующего действия малого входного сопротивления транзистора, резко снижающего эквива лентную добротность кварца, а следовательно, и стабильность ча стоты генерируемых колебаний.
Недостатком осцилляторных схем кварцевых автогенераторов является трудность выполнения условий самовозбуждения на гар мониках кварца. Дело в том, что наличие емкости кварцедержате-
90
ля Со существенно сужает интервал частот, в пределах которого
реактивное сопротивление |
кварца имеет индуктивный характер. |
В схемах другого типа, |
так называемых мостовых, кварц состав |
ляет одно из плеч моста, включаемого в цепь обратной связи ге нератора (рис. 1.66). Емкость кварцедержателя С 0 нейтрализуется
п ч
ЕЛ' е - =т= ЕК
7 +
Рис. 1.65. Осцилляторные схемы кварцевых автогенераторов на транзи сторах:
а — с х е м а с кварцем м е ж д у коллектором |
и базой; б — с х е м а с кварцем м е ж д у кол |
лектором и |
эмиттером |
при этом специальным нейтродинным конденсатором CN, включае мым в другое плечо моста. При балансе моста обратная связь от сутствует. На частотах же, близких к собственной резонаноной
Рис. 1.66. Мостовые схемы кварцевых автогенераторов:
а — на пентоде; б — на |
транзисторе |
|
|
частоте кварца шокв (или к частоте его п-й гармоники пщкв), |
пол |
||
ное сопротивление кварца |
Z K B резко |
уменьшается, баланс |
моста |
нарушается, что приводит |
к увеличению коэффициента обратной |
||
связи и - выполнению амплитудного |
условия самовозбуждения. |
91
В транзисторной схеме (рис. 1.66,6) сопротивления REl, RB2 и Rs осуществляют отрицательную обратную связь по напряжению и
току |
и обеспечивают |
стабилизацию режима |
транзистора. |
|
|
Мостовые схемы |
автогенераторов требуют |
тщательного |
под |
||
бора |
параметров моста, так как они склонны |
к |
паразитному |
само |
возбуждению на частотах, существенно отличающихся от резо нансных частот кварца. Однако при тщательном выполнении мо стовые схемы кварцевых автогенераторов дают весьма высокую стабильность частоты (порядка 0,0001—0,00001%).
Общими недостатками |
кварцевой стабилизации |
являются: |
— сложность создания |
диапазонных кварцевых |
автогенерато |
ров, поскольку собственная частота' кварцевой пластины опреде ляется ее геометрическими размерами; в диапазонных кварцевых автогенераторах колебания рабочей частоты получаются либо пу тем умножения, деления и преобразования частоты колебаний опорных кварцевых калибраторов, либо с помощью вспомогатель ного генератора, частота которого с помощью автоподстройки ча стоты стабилизируется по опорным кварцевым калибраторам;
—невозможность использования кварца для стабилизации ча стоты на волнах короче 20—25 м, так как с укорочением длины волны должна уменьшаться толщина кварцевой пластины; так, на пример, на волне Х==20 м пластина должна иметь толщину около 0,2 мм. Такие тонкие пластины трудно изготовить, и при колеба ниях они легко разрушаются, поэтому на УКВ кварц может быть использован лишь в режиме умножения частоты;
—невозможность применения кварцевой стабилизации в мощ ных автогенераторах, так как при плотности тока, превышающей десятые доли миллиампер на квадратный миллиметр, кварцевые
пластины разрушаются.
§ 7. КЛИСТРОННЫЕ ГЕНЕРАТОРЫ
1. Пролетный клистрон
Клистронные генераторы используются для генерирования, усиления и умножения частоты в диапазоне сантиметровых и де циметровых волн. Действие их основано на управлении электрон ными пучками по скорости.
Простейшая схема двухрезонаторного клистронного усилителя показана на рис. 1.67. В схему входят вакуумный прибор, внеш ние части двух резонаторов и источники питания. В баллоне ва куумного прибора расположены подогревный катод /, управляю щий 2 и ускоряющий 3 электроды, все вместе образующие элек тронную пушку, две пары сеток и коллектор 8. Сетки входят в объемные резонаторы в качестве обкладок конденсатора. Они выполнены из микронной проволоки и являются прозрачными для потока электронов и непрозрачными для электрического поля, т. е. высокочастотное электрическое поле можно считать локализован ным в пространстве между сетками. Ускоряющий электродобычно
92
соединяется с резонаторами и имеет |
потенциал земли. На |
катод |
|||
подается |
отрицательное напряжение |
от источника Ел. |
В |
зависи |
|
мости от |
мощности клистрона величина Еа бывает от |
сотен |
вольт |
||
до сотен киловольт. Коллектор подключен к источнику |
неболь |
||||
шого положительного напряжения Ек. |
Он служит для улавливания |
электронов луча. Усиливаемый сигнал вводится во входной резо натор, а усиленный сигнал снимается с выходного резонатора. Оба резонатора могут перестраиваться в некотором диапазоне частот.
9
а—
Рис. 1.67. Схема двухрезонаторного клистронного уси |
||
лителя: |
|
|
/ — катод; 2 — управляющий |
электрод; 3 — ускоряющий |
элек |
трод; 4 — входной резонатор; 5 — выходной резонатор; |
6 — |
|
входная петля; 7 — в ы х о д н а я |
петля: 8 — коллектор: 9 — винты |
|
настройки |
резонаторов |
|
Для регулировки тока луча и выходной мощности на управ
ляющий электрод подается отрицательное |
напряжение — Eg от |
отдельного источника или-от источника Еа. |
В последнем, случае |
используется делитель напряжения. |
|
Принцип действия пролетного клистрона состоит в следующем.
От катода к коллектору движется электронный луч. |
Пролетая |
|
ускоряющий электрод, электроны |
луча имеют постоянную ско |
|
рость V. |
|
|
Если входного сигнала нет, то |
плотность электронов |
равномер |
на по всей длине луча. Все электроны падают на коллектор с оди
наковой скоростью V, отдавая ему |
свою кинетическую |
энергию. |
Она выделяется там в виде тепла. |
В цепи коллектора |
протекает |
постоянный ток. Выходного сигнала |
нет. |
|
93
Если на вход усилителя подан сигнал, то между сетками вход
ного |
резонатора |
gu g2 создается переменное напряжение щ = |
= Um\ |
sin со/, под |
действием которого изменяется кинетическая |
энергия пролетающих через сетки электронов. Будем считать, что расстояние между сетками / мало и каждый электрон пролетает его за очень малую долю периода. Пролетая сетки резонатора в
момент t, электрон, имеющий заряд е, |
получает дополнительную |
|
энергию |
|
|
еих = |
е • ипй • sin at, |
|
что соответствует скорости |
движения |
|
v = V У1 + - ^ s i n c o ^ V r ( l |
- f - i - . - ^ - s i n o ) / ) . |
Рис 1.68. Пространственно-временная диаграмма полета электронов в двухрезонаторном клистроне
Таким образом, под действием входного сигнала происходит модуляция (изменение) скоростей электронов в луче.
В положительный полупериод, когда высокочастотный потен циал сетки g2 выше потенциала сетки g\, электроны ускоряются (v>V), а в отрицательный полупериод замедляются (y<V) . Knep - вой сетке резонатора электроны подлетают равномерно, поэтому количество ускоренных и замедленных электронов одинаково. Сле довательно, источник входного сигнала не расходует мощность на модуляцию скорости электронов. Величина нагрузки на источник входного сигнала определяется лишь потерями во входном резо наторе.
94
В пространстве группирования, т. е. между сетками g2 и g3, мо дуляция скорости электронов луча превращается в модуляцию плотности. Происходит это потому, что «быстрые» электроны до гоняют «медленные». В результате образуются сгустки и разре жения электронов. Наглядно это можно показать на простран ственно-временной диаграмме (рис. 1.68). В пространстве группи рования электроны движутся с постоянными скоростями, поэтому графиками их пути являются прямые линии, наклон которых к оси
времени |
определяется |
величинами |
скоростей. Из рис. 1.68 |
видно, |
||
что |
на некотором |
расстоянии от сеток входного резонатора |
пере |
|||
секаются |
прямые |
линии, наклон |
которых определяется скоростя |
|||
ми |
электронов |
V, |
V+AV, |
|
|
V—ДУ, где AV определяется амплитудой управляющего на пряжения Um\. Следователь но, в сгустки собираются электроны, входящие в про странство группирования в те чение полупериода. Центрами группирования являются элек троны, пролетающие сетки ре зонатора в момент перехода напряжения и\ через нуль от отрицательного значения к по ложительному.
Трувка
врейра
Объемный резонатор
Рис. 1.69. Резонатор клистрона боль шой мощности
Сетки выходного резонатора располагаются на таком расстоя нии от сеток входного резонатора, чтобы в них входили наиболее плотные сгустки электронов.
Через сетки выходного резонатора проходит пульсирующий по ток электронов, т. е. пульсирующий конвекционный ток. Первый же сгусток электронов, прошедший через сетки выходного резо натора, возбуждает в нем колебания. Если выходной резонатор настроен на частоту сигнала, то сгустки электронов будут тормо зиться высокочастотным полем резонатора, при этом кинетическая
энергия электронов будет передаваться полю резонатора, |
а по |
тому в резонаторе будут поддерживаться незатухающие |
коле |
бания. |
|
Простейший двухрезонаторный усилительный клистрон харак теризуется невысоким к. п. д. Это объясняется отсутствием фоку сирующей системы. Поэтому происходит поперечное расширение луча, перехват электронов луча сетками и недостаточное группи рование электронов.
В целях получения высокого к. п. д. в конструкцию клистрона
внесен |
ряд усовершенствований. Для предотвращения поперечного |
||
расширения луча электронов применяются фокусирующие |
систе |
||
мы. У |
мощных клистронов для фокусировки используется |
соле |
|
ноид, |
а у клистронов средней |
мощности — постоянные магниты. |
|
Вместо сеток используются зазоры в специальных трубках |
дрей |
||
фа, где пролетают электроны |
(рис. 1.69). |
|
95
Для управления потоком электронов используется не один, а несколько последовательно расположенных вдоль трубки дрейфа резонаторов и соответственно несколько пространств группирова ния. В многорезоматорном клистроне удается получить высокую плотность электронов в сгустках и большой импульс наведенного в выходном резонаторе тока, т. е. большую выходную мощность. Уровень выходной импульсной мощности многорезонаторных кли стронов в настоящее время равен десяткам мегаватт, а к. п. д. до стиг 50%. Коэффициент усиления по мощности бывает порядка десятков децибел.
Применение умножнтельных клистронов позволяет создавать на СВЧ многокаскадные передающие устройства, в которых за дающий генератор работает на более низких частотах и низком уровне энергии. Это обеспечивает высокую стабильность частоты.
2. Отражательный клистрон Н а з н а ч е н и е и у с т р о й с т в о
Отражательный клистрон является маломощным автогенерато ром сантиметровых волн. По диапазону рабочих частот клистроны бывают узкодиапазонные и широкодиапазонные. Узкодиапазонные
Рис. 1.70. |
Конструкция стеклянного |
отражательного кли |
||
|
строна: |
|
|
|
/ — катод; |
2 — управляющий |
электрод; |
3 — ускоряющий элек |
|
трод; 4 — сетки резонатора; |
5 — медные |
диски; |
6 — отражатель; |
|
7 — винт настройки; 8 — петля вывода |
энергии; |
9*- резонатор |
96
маломощные клистроны используются в качестве гетеродинов в приемниках сантиметровых волн, работающих на фиксированной
волне. Выходная мощность таких |
клистронов |
не превышает |
100 мет. Узкодиапазонные клистроны |
повышенной |
мощности (до |
10 вт) используются в передатчиках радиорелейных линий. Ши
рокодиапазонные |
клистроны |
ис |
|
|
|
|
|
|||||||||||
пользуются |
в |
качестве |
гетероди |
|
|
|
|
|
||||||||||
нов поиоковых приемников и для |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
лабораторных |
целей. Они |
харак |
|
|
|
|
|
|||||||||||
теризуются |
малой выходной мощ |
|
|
|
|
|
||||||||||||
ностью |
|
и |
широким |
диапазоном |
|
|
|
|
|
|||||||||
настройки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
По |
|
конструктивным |
призна |
|
|
|
|
|
|||||||||
кам |
отражательные |
клистроны |
|
|
|
|
|
|||||||||||
делятся на стеклянные и метал |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
лические. Стеклянные |
клистроны |
|
|
|
|
|
||||||||||||
применяются |
в |
диапазоне |
волн |
|
|
|
|
|
||||||||||
от |
2,5 |
до |
60 |
см, |
а |
металличе |
|
|
|
|
|
|||||||
ские — короче |
3 |
см. |
Это |
объяс |
|
|
|
|
|
|||||||||
няется |
тем, |
что |
на |
волнах |
|
менее |
|
|
|
|
|
|||||||
3 см затруднена технология изго |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
товления |
стеклянных |
клистронов |
|
|
|
|
|
|||||||||||
из-за малых размеров резонато |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
ров. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отражательный |
|
|
клистрон |
|
|
|
|
|
|||||||||
(рис. |
1.70 |
и |
1.71) |
|
состоит |
из |
|
|
|
|
|
|||||||
электронной пушки, |
одного |
резо |
|
|
|
|
|
|||||||||||
натора и отражателя. В элек |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
тронную |
пушку |
обычно |
входят |
|
|
|
|
|
||||||||||
катод и ускоряющий электрод. В |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
некоторых |
конструкциях |
бывает |
|
|
|
|
|
|||||||||||
и |
управляющий |
электрод, |
|
изме |
|
|
|
|
|
|||||||||
нением |
|
потенциала |
которого |
ре |
|
|
|
|
|
|||||||||
гулируется ток луча и осущест |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
вляется |
|
фокусировка. |
|
|
|
|
|
Рис. |
1.71. |
Конструкция |
металличе |
|||||||
|
В |
баллоне |
стеклянных |
кли |
ского отражательного клистрона: |
|||||||||||||
|
/ — катод: |
2 — подогреватель; |
3 — управ |
|||||||||||||||
стронов |
|
расположены |
|
электроды |
||||||||||||||
|
|
ляющий электрод; 4 — ускоряющий элек |
||||||||||||||||
пушки, |
отражатель |
и сетки |
резо |
трод; |
5—сетки |
резонатора; |
6 — резона |
|||||||||||
тор; |
7 — гибкая |
д и а ф р а г м а ; |
8 — о т р а ж а |
|||||||||||||||
натора. |
|
Последние |
|
крепятся |
к |
тель-. |
9 — петля |
связи; 10 — внешний про |
дискам, |
которые |
свариваются |
со |
вод линии вывода |
энергии; |
/ / — винт |
на |
||
стройки; |
12 |
— стойка; 13 — пружина |
на |
||||||
стеклом.' |
На внешние края |
ди |
стройки: |
14 |
— внутренний |
провод линии |
|||
сков опирается |
разъемный резо |
вывода |
энергии; |
15 — диэлектрик; |
16 — |
||||
|
|
|
штырь |
|
|
||||
натор, |
настройка которого |
на |
|
|
|
|
|
|
рабочую волну осуществляется винтами или плунжерами. В метал
лических |
клистронах |
весь резонатор |
находится |
в вакууме. На |
||||
стройка |
вакуумных |
резонаторов |
производится |
гибкой |
диафраг |
|||
мой, деформация которой вызывает |
изменение объема рез5на"?йра |
|||||||
и расстояния |
между |
сетками. |
Вывод |
высокочастотной |
энергии |
|||
осуществляется |
петлей, расположенной |
в резонаторе |
|
4—869 |
97 |
Как генератор отражательный клистрон характеризуется двумя особенностями. Во-первых, его КПД 0|чень мал и лежит в преде лах 0,03—3%. Это не позволяет использовать его в качестве мощ ного генератора, но не является препятствием для использования в качестве маломощного генератора. Во-вторых, отражательный клистрон может до 107 раз в секунду изменять частоту при изме нении напряжения на отражателе. При этом мощность, расходуе мая на управление частотой, меньше, чем при любом другом •способе.
Отражательный клистрон был изобретен В. Ф. Коваленко в
.1940 г.
|
П р и н ц и п д е й с т в и я |
|
Д л я |
получения автоколебаний клистрон включается в схему, |
|
•как показано на рис. 1.72. Источник напряжения Еа |
служит для |
|
создания |
ускоряющего поля, которое формирует луч |
электронов, |
|
+ |
|
L |
0 и0 0 |
1 |
Рис. 1.72. Схема питания отражательного кли строна
движущихся от катода к отражателю. Ускоряющее поле действует
на электроны |
в пространстве катод — ускоряющий |
электрод или |
катод — сетка |
g\, если ускоряющий электрод отсутствует. В этом |
|
пространстве |
электроны движутся равноускоренно |
и равномер |
ным по плотности потоком. Ускоряющее поле сообщает электро нам кинетическую энергию; они пролетают сетки резонатора и по инерции движутся к отражателю.
Первые электроны, пролетающие сетки резонатора, |
наводят |
в них импульс тока и возбуждают в резонаторе колебания. |
Вдаль- |
98
нейшем колебания в резонаторе поддерживаются пульсирующим потоком электронов и превращаются в устойчивые незатухающие колебания, если выполняются условия самовозбуждения. Будем считать, что такие условия выполняются, и рассмотрим установив шийся режим.
Под действием переменного напряжения на сетках резонатора происходит модуляция скорости электронов. Положительное на^ пряжение ускоряет электроны, движущиеся к отражателю, а от рицательное тормозит. Резонатор не расходует мощность на модуляцию скорости электронов, так как число ускоренных за пе риод электронов равно числу замедленных электронов, т. е. сум марный баланс мощности равен нулю.
В пространство между сеткой g2 и отражателем, называемое пространством группирования, входят электроны с различными скоростями. Там существует постоянное электрическое поле, на пряженность которого определяется напряжением E ? I + U 0 = E 1 . Это поле тормозит электроны, движущиеся от сетки g2 к отражателю, и ускоряет возвращающиеся электроны. Так как ускоряющим яв
ляется |
напряжение ЕА, а тормозящим |
большее напряжение ЕИ то |
на отражатель электроны не падают, |
а все возвращаются обратно |
|
(рис. |
1.72). |
|
Электрическое поле между сеткой g2 и отражателем должно быть таким, чтобы происходила фокусировка отраженных электро нов. Это достигается выбором соответствующей формы отража теля.
На пути к отражателю и обратно электроны собираются в сгу стки, т. е. модуляция скорости электронов превращается в моду ляцию плотности луча. Сгустки электронов проходят зазор резо натора в тормозящем поле, отдают свою кинетическую энергию резонатору и поддерживают там незатухающие колебания.
Образование сгустков электронов наглядно показано на рис. 1.73 и 1.74. Пусть электроны группы 1 пролетают зазор ре зонатора в максимальном ускоряющем поле. Они получат макси мальный прирост кинетической энергии, пройдут в пространстве
группирования наибольший путь |
A"i, т. е. максимально |
приблизят |
ся к отражателю, и возвратятся |
обратно в момент |
времени U |
(рис. 1.73). Электроны группы 2 пролетают резонатор на четверть периода позже, полем резонатора не ускоряются и не замедля ются. Они углубляются в пространство группирования на рас стояние Х2 и возвращаются обратно в зазор резонатора вместе с электронами группы 1. Электроны группы 3 пролетают сетки ре зонатора на полпериода позже группы 1, полем резонатора они за медляются и, следовательно, углубляются в пространство группи рования на еще меньшее расстояние Х 3 , а обратно возвращаются в тот же момент U. Одновременный возврат в зазор резонатора всех трех групп электронов можно обеспечить соответствующим выбором напряжений £ а и Uq. Следовательно, при благоприятных условиях все электроны, пролетающие зазор резонатора в течение
половины |
периода, собираются в пространстве группирования в |
4* |
99 |