книги из ГПНТБ / Циклонная плавка. (Теоретические основы, технология и аппаратурное оформление)
.pdfы |
I— механический недожог фракции öo к мо |
|
менту сепарации на стенку; |
|
о0— начальный размер частицы; |
|
~с и 'ѵб — соответственно время сепарации и горения |
|
частицы размером б0; |
|
ос — размер частицы к моменту ее сепарации |
|
на стенку. |
Высокий пирометрический уровень, характерный для работы цик лонных камер, и крупнодисперсный состав сжигаемого топлива об условливают протекание процесса горения в диффузионной области. Поэтому количество углерода, выгорающего в пристенной зоне и на стенке, определяется количеством диффундирующего кислорода, т. е.
*7=0,375 j - ~ C cpTrNufl. |
(3.141) |
Полагая, что горение углерода, находящегося на стенке, проис ходит до соотношения С0/С02 = 1, т. е. ß = 0,Т5, подставляя в уравнение значения входящих в него величин (коэффициент диффузии кислорода
7)= 0,18- J ; 7 г= 1,293 у-; Сср = 0,115а, концентрация кис
лорода усреднена) и переходя к часовым значениям, получим видимое весовое напряжение стенки циклона по углероду
*7 = 0,925-10-4 ^ а -Т0’7. |
(3.142) |
-Оц |
|
С учетом доли сепарирующихся на стенку угольных частиц с со держанием углерода (Ср) з рабочем топливе (в долях единиц) можно оценить видимое весовое и удельное напряжения объема циклонной камеры
В |
в |
|
и |
4 |
, Nua |
- |
а■Т 0,7 |
(3.143) |
|
У |
-7ст |
V |
Ьг-Сг |
^ « 3 ,7 -1 0 -4 — |
Ьс-Ср |
||||
2)ц ’ |
|
£>ц- |
|
|
|||||
|
Q_ |
В-Qн |
|
NuÄ а-Т°-7 |
•Ql. |
|
|
(3.144) |
|
|
V |
-= -р« |
3,7 -IO"4---- |
br‘Cр |
|
|
|||
|
|
|
Ar |
|
|
|
|
В некоторых исследованиях [13, 123] предлагается работу цик лонной камеры оценивать по форсировке ее поперечного сечения.
Обозначив
Q
F =
f r - А, |
уравнение (3.144) можно записать |
|
|
-Оц |
|
|
|
Вц-Q |
B-Q |
д- а'Т°’7 |
(3.145) |
|
■А-Пц« 3,7-10-4Л ^ |
||
|
Uw |
Ьс'Сп |
|
240
Значение входящего в приведенную зависимость критерия Нуссельта определяется по уравнению (3.107). Из выражения (3.145) не трудно установить, что форсировка сечения камеры практически не зависит от ее диаметра.
Рис. 111. Удельные тепловые напряжения объема и сечения циклонных топок в зави
симости от их диаметра. |
1 — электростан |
|
ция «Вокиган» ; 2 — «Джолайт» ; |
3— «Дюс |
|
сельдорф» (опытная установка); |
4 — «Хен |
|
кель» ; 5 — «Нейкирхен» ; |
6 — «Уилтон» ; |
7, 8 — стендовая установка МВТУ — ЦКТИ; 9 — КазНИИЭнергетики; 10 — «Бабкок и Вилькокс, Киль»; 11 — «Бабкок и Вилькокс, Дуйсбург».
Удельные форсировки сечения и объема циклонных камер в за висимости от их диаметра представлены графиком (рис. 111), который построен для условий: Q"=5600 ккал/кг; Ср = 0,62; температура воз
духа і в=400°; коэффициент избытка воздуха а = 1,1; гранулометри ческий состав угольной пыли Д88 = 50% ; ^ 2оо = 18,0% ; Ъс — определя
лось численным интегрированием уравнения (3.140); 71= У71а*7,вых, где Т а — адибатная температура горения (2513°К), Твык— температура продуктов сгорания на выходе из циклона (1973°К). На этом же гра фике нанесены эксплуатационные характеристики ряда циклон ных топок [13], а также результаты, полученные на стендовых уста новках.
Качественное согласие экспериментальных данных с расчетными значениями для широкого диапазона размеров камер свидетельствует о том, что принятая схема рабочего процесса близка к реальной и оправдывается эксплуатационным опытом, полученным в различных циклонных устройствах.
В приведенном расчете, не ставилась задача проследить весь ход развития процесса и выявить его промежуточные характеристики. Не рассмотрены условия воспламенения топлива и, в частности, такие факторы, как рециркуляция газов в камере, изменение полей кон центрации и температур по высоте и сечению циклона.
Для выявления подробной и дифференцированной картины про цесса должны быть накоплены дополнительные данные, полученные
1 6 -2 2 |
■241 |
на модельных и натуральных устройствах. Лишь после этого удается провести аналитический расчет с минимально возможным количест вом допущений, используя для этой цели ЭВМ.
В то же время полученные зависимости могут быть использованы для регулирования процесса. Они позволяют оценить долю углерод ных частиц, перемещаемых вихрем к стенке, и количество кислорода, диффундирующего к периферийной области, в зависимости от режим ных и конструктивных факторов. Это дает возможность, исходя из тре бований технологического процесса, регулировать скорость подачи воздуха, тонкость помола топлива и сырья, подаваемых в циклон, и др. Оперируя параметрами, можно в известных пределах влиять на сте пень выгорания топлива и термическую переработку сырья в объеме камеры или на ее периферии и на стенке. По-видимому, оптимальная работа циклонной камеры должна отвечать такому режиму, когда ко личество диффундирующего кислорода к стенке согласуется с долей топлива, поступающего на нее.
Исходя из сформулированных условий горения топлива в камере, предпринимались попытки оценить теплопроизводительность в виде суммы тепла, выделенного в объеме Qv и на стенке Qs [166]. В ре зультате обработки имеющихся в литературе экспериментальных и эксплуатационных материалов работы различных по размерам, но гео метрически подобных циклонных топок предложена эмпирическая зависимость, позволяющая оценить теплопроизводительность циклон ной камеры и увязать ее с соотношением количества тепла, выделив шегося в объеме и на стенке камеры [166]:
Q = Б-<3» = 2,97 F+0,564 S, |
(3.146) |
где V и S — объем и поверхность ее стенок соответственно. |
|
Отвлекаясь от возможности распространения |
этой формулы на |
циклонные камеры иной геометрии, отметим, что с увеличением диа метра, как и следовало ожидать, возрастает роль объема камеры в процессе горения, а в камерах промышленного масштаба D„ > 2,0 м теплопроизводительность на стенке Qs снижается до 45—25% от
объемной Qv.
Обобщение исследований по переработке сульфидных медных концентратов, проведенных практически в инвариантных условиях на четырех различных по масштабу, но геометрически подобных ка мерах (0ц=0,45; 0,65; 1,0 и 1,5 м), позволило выявить зависимость производительности от ее определяющего геометрического размера — диаметра (рис. 112):
G = A - D ] f , |
(3.147) |
242
где G — производительность по шихте, т/час;
А— коэффициент, зависящий от осуществляемого процесса при переработке сульфидных медных концентратов на подогре том воздухе А = 3,75; для возгоночных процессов А = 2,7— —3,0.
Уравнение согласуется с эксперимен |
|
|
|
||
тальными данными МЭИ, полученными |
|
|
|
||
при переработке различного минерального |
|
|
|
||
сырья [167] и отоплении циклона природ |
|
|
|
||
ным газом и жидким топливом. Оно отчет |
|
|
|
||
ливо иллюстрирует, что тепловая обработ |
|
|
|
||
ка материала в циклонной камере проис |
W |
|
|
||
ходит как в объеме, так и на его стенках. |
|
|
|
||
В случае протекания процессов в объеме |
60 |
0 |
|
||
на пленке получается |
|
k. |
|
||
Естественно, что с изменением разме |
¥ |
|
|
||
ров камеры меняется соотношение между |
2,0 |
|
|
||
количеством реагирующего материала на |
|
3, |
г |
||
стенке и в объеме, но в целом принципи |
l.0 |
_/ |
|||
альная схема рабочего процесса остается |
|
__А/ |
|
||
неизменной. |
|
|
|
|
|
Выражения |
(3.144) и (3.145) дают |
К |
|
||
функциональную связь между тепловыми |
о |
/ |
|
||
форсировками камеры, производительно |
|
|
|
||
стью и ее конструктивными параметрами |
|
|
|
||
с учетом тонкости размола сжигаемого |
|
|
|
||
угля. Это дает возможность по мере на |
|
|
|
||
копления эксплуатационного и экспери |
|
|
|
||
ментального материалов выбирать фракци |
|
|
|
||
онный состав топлива и перерабатываемо |
|
|
|
||
го сырья, скорость воздуха и другие ре |
|
|
|
||
жимные параметры с таким |
расчетом, |
|
|
|
|
чтобы обеспечить |
оптимальные |
условия |
|
|
|
работы камеры сообразно ее назначению и конструктивным особенностям.
/
/
{
/
5 /
Ицм
НЕКОТОРЫЕ ОСОБЕННОСТИ СЖИГАНИЯ ТОПЛИВА В ПЛАВИЛЬНОМ ЦИКЛОНЕ
Использование жидкого топлива представляет существенный ин терес для ряда технологических процессов, в частности, таких, кото рые требуют применения топлива с минимальным количеством бал ласта.
243
■ Например, при осуществлении пироселекции редких металлов в циклонных камерах, когда величина пылеуноса предопределяет один из основных показателей технологического процесса — кратность обо гащения металлом получаемых возгонов — использование жидкого или газообразного топлива следует считать обязательным, если в твер дом топливе отсутствуют ценные элементы.
Проведенные исследования по сжиганию жидкого топлива в цик лонных камерах [129, 168, 173] дают возможность сопоставить полу ченные экспериментальные материалы с некоторыми результатами теоретических решений. Кроме того, эти работы позволяют выявить условия, имеющие решающее значение для правильной организации технологических процессов, связанных с возгонкой летучих металлов (свинца, цинка и редких металлов).
Как уже отмечалось, в циклонной камере осуществляются как окислительные, так и восстановительные процессы, эффективность ко торых, естественно, определяется надлежащим составом газовой фазы и распределением температур.
Анализируя результаты исследований по горению жидкого топли ва, вводимого аксиально в циклонную топку [168], нетрудно прийти к выводу о непригодности такого способа подачи топлива для техно логических циклонов. В этом случае на периферии циклона газовое поле асимметрично. Даже у выходного сопла в газах содержится боль шое количество избыточного кислорода, что указывает на плохое сме сеобразование в верхней части камеры. Это подтверждается также низкими значениями тепловыделения в этой части циклона. При та кой структуре процесса горения в технологической циклонной камере создаются неблагоприятные условия для термической обработки сырья, так как факел выносится из циклона. Кроме того, для нейтра лизации участков с окислительной средой при осуществлении восста новительных процессов в шихту необходимо добавлять значительно'ё' количество твердого восстановителя, что усложняет схему установки
иувеличивает пылевынос.
Висследованиях, предпринятых на стендовой установке, рабо тающей на соляровом масле, ставилась задача изучить влияние места ввода топлива, формы и площади воздушного сопла, расположения форсунок, диаметра выходной диафрагмы, скорости входа вторичного воздуха и количества первичного воздуха на процесс горения топлива
[169, 170].
В результате выявлено, что условия сгорания жидкого топлива в циклонной камере определяются главным образом движением и рас пределением топлива вблизи ввода воздуха. Существенное значение -приобретает взаимодействие топлива с входящим в циклон основным воздушным потоком. Например, при сосредоточенном вводе тоцлива
244
(одна форсунка с небольшим углом распыла) и расположении форсун ки у верхнего среза воздушного сопла большая часть топлива транс портируется периферийным потоком в верхнюю часть камеры, где происходит его газификация. Отсюда центральным вихрем продукты газификации выносятся к выходному соплу и, смешиваясь здесь с газами периферийного потока, содержащими свободный кислород, до-
Ось циклона fas ціжломі
Рис. 113. Распределение концентраций: избытка воздуха а (а) и полноты тепловыделения ср (б) в диаметральных сечениях циклонной камеры.
горают. Такая структура процесса (горение жидкого топлива на выхо де из диафрагмы) неприемлема из-за низкой полноты тепловыделения в верхней части камеры (рис. 113).
Наиболее равномерное питание верхней части циклонной камеры горючей смесью достигается рассредоточением ввода топлива по высо те воздушного сопла. В этом случае обеспечивается хорошее смесеобра зование и высокая полнота тепловыделения. При таком вводе топлива поля температур заметно сглаживаются, а на периферии циклонной камеры создается максимальный по сравнению с другими вариантами уровень температур, что обусловливает возможность надлежащей теп ловой обработки материала уже в верхней части циклонной камеры
(рис. 114).
Соответствующей корректировкой расхода вторичного воздуха со держание окиси углерода в плавильном пространстве может быть до ведено до величины, отвечающей требованиям технологии. Такой ввод
245
топлива использован в плавильных циклонах, работающих в режиме пироселекции, когда должны протекать восстановительные реакции.
Для процессов, нуждающихся в окислительном обжиге материа ла с последующим его расплавлением (например, переработка суль фидных медных концентратов), оптимальным следует считать рассре доточенный ввод жидкого топлива, подаваемого через две форсунки,
Рис. 114. Распределение концентраций: избытка воздуха и (а), полноты тепловыделения ср (б) и температур (в) в диаметральных сечениях цик лонной камеры.
расположенные у верхней и нижней кромок воздушного сопла. При этом в верхнюю форсунку подается меньшее количество топлива, чем
246
через нижнюю. В таком случае на периферии верхней части циклон ной камеры возникают зоны с повышенным содержанием кислорода, необходимого для осуществления десульфуризации, а на периферии нижней части циклона — слабовосстановительная атмосфера, исклю чающая образование окисленной меди, которая теряется со шлаком. Такой ввод топлива обеспечивает также благоприятные для термиче ской обработки материала поля температур в объеме и пристенной об ласти циклонной камеры и приемлемую полноту тепловыделения
(рис. 115).
Аналитическое исследование условий выгорания жидкого топли ва, проведенное на ЭВМ для различных вариантов циклонных камер, способов ввода топлива и начальных условий (размеры капель, ско рость, координаты места ввода), позволило выявить некоторые харак терные особенности процесса.
Так, например, установлено, что при аксиальном вводе жидкого топлива с увеличением диаметра циклона характер процесса прибли жается к факельному, и основное количество топлива направляется к выходу по центральной части циклона, практически минуя циркуля ционные зоны, имеющие место в этих устройствах. Таким образом, данные аналитического решения согласуются с рассмотренными выше экспериментами [168].
При тангенциальном вводе топлива увеличение диаметра цикло на не оказывает заметного влияния на распределение топлива в при стенной части камеры. Угрубляя распыл топлива, увеличивая скорость впрыскивания или приближая ввод его к стенке, в камерах большо го размера можно получить такой же уровень температур и распреде ление концентраций, что и в камерах малого диаметра.
В целом результаты расчетов качественно подтверждаются реаль ной картиной процесса, наблюдавшегося в стендовых и промышленных циклонных камерах.
Исследование полей скорости и давления в неизотермических условиях позволило установить различие в структуре потоков и оце нить количественные поправки, которые необходимо вносить при пе реходе от холодных продувок к реально работающим циклонам. Под твержден вывод Л. Л. Калишевского [100] о том, что относительная тангенциальная скорость в реальных условиях превышает таковую для холодной камеры в соответствии с соотношением
где ег и £*— коэффициенты сохранения скорости при горении и в изотермических условиях;
247
С ечение (ѵ С ечениет С ечен иеі
Рис. 115. Распределение концентраций: избытка воздуха а (а), полноты тепловыделения ф (б) и температур (б) в диаметральных сечениях цик лонной камеры.
Тг и Tx— температура потока при горении и в условиях холодных продувок, °К.
Качественная аэродинамическая картина потока в обоих случаях практически одинакова. Позднее было выявлено [171, 173], что наи более сильно на выгорание жидкого топлива влияет равномерность его распределения в воздушном потоке и предварительное испарение топлива до его поступления в циклон.
Эти факторы изучались при размещении топливных форсунок в воздухопроводе, подводящем воздух в циклон. Распыл топлива одной форсункой или группой центробежных форсунок против потока воздуха во всех случаях сопровождается снижением химического не дожога и характеризуется более равномерным распределением полей концентраций, чем при подаче топлива вдоль потока.
Другой эффективный способ повышения полноты тепловыделе ния •— рассредоточенное распределение топлива по сечению воздуш ного потока, входящего в камеру. В этом случае сжигание жидкого топлива происходит аналогично турбулентному горению практически гомогенного факела. Таким образом, наиболее рациональным вводом жидкого топлива в циклонную камеру является ввод тангенциальный: изменяя место и направление подачи топлива по отношению к вто ричному воздуху, регулируя расход топлива по форсункам можно по лучить нужные для технологического процесса поля температур и концентраций.
Аксиальный ввод жидкого топлива для технологических цикло нов неприемлем, так как капли топлива испаряются и сгорают в объе ме, не достигая стенок циклона, в результате чего в периферийной об ласти наблюдается низший уровень температур.
Для технологической циклонной камеры принципиально пригод ны (и фактически используются) любые виды топлива — твердое, жид кое и газообразное. В ряде случаев оказывается, однако, желательным применение твердого топлива. Это может быть продиктовано усло виями топливоснабжения предприятия, экономическими соображе ниями, а для некоторых процессов — и требованиями технологии. Так, при переработке окисленного полиметаллического сырья цветной ме таллургии для осуществления плавки с возгонкой летучих компонен тов добавка твердого восстановителя (с целью создания локальной восстановительной зоны при общей слабо окислительной атмосфере) является необходимым элементом технологии. Не вызывает сомнения, что в таком случае использование твердого наиболее целесообразно, поскольку оно обеспечивает одновременное выполнение энергетиче ской задачи (генерации тепла) и организацию заданного технологи
ческого режима.
Возможность эффективного использования твердого пылеугольно
249