книги из ГПНТБ / Филяев А.Т. Исследование износостойкости сталей, упрочненных наклепом
.pdfгде So — истинная площадь соприкосновения поверхно стен; Р0■— сила молекулярного притяжения, действующая на единицу площади истинного контакта.
Из теории Б. В. Дерягина вытекает, что всякое нару шение правильного расположения атома в плоскости скольжения, уменьшение средней молекулярной шерохо ватости должно приводить к уменьшению коэффициента и силы трения. Из выражения (4) следует, что даже при отсутствии сжимающей силы трение не исчезает, так как остается молекулярное притяжение. Правда, как указы вает А. С. Ахматов [7], силы притяжения убывают обратно пропорционально четвертой степени расстояния между двумя твердыми телами. Они становятся замет ными только при расстояниях, равных 0,00005 мм и ме нее. Однако эта теория не в состоянии объяснить повы шение коэффициента трения (/^ 1 ), возникающего при трении чистых металлов. Основной член N уравнения
(4) ие зависит от величины истинной площади контакта трущихся поверхностей, что не может соответствовать действительности. Молекулярная теория Б. В. Дерягина находится в некотором противоречии с эксперименталь ными данными, потому что отражает идеальный случай чистого скольжения без учета реальных процессов, про текающих на поверхностях трения (деформации, износ, температурные явления). Тем не менее она наиболее прогрессивна, так как явилась теоретическим развитием эмпирического закона Амонтопа — Кулона.
Лесли (1801 г.), Грюмбель (1921 г.), Г. И. Епифанов (1957 г.) объясняют трение как результат деформации некоторого объема при внедрении в пего выступов контр тела.
Наиболее известной и конкурирующей с молекулярной является теория Г. И. Епифанова [51]. Автор установил связь основного члена двухчленного закона трения с ве личиной истинной площади контакта трущихся тел. Этим
он |
расширил возможности |
молекулярной |
теории |
Б. |
В. Дерягина: |
|
|
|
F = T0S0 + |
K , N , |
(5) |
где S0 — площадь контакта; N — нормальная |
нагрузка; |
то — прочность металла на сдвиг; К\ — коэффициент, вы ражающий скорость изменения касательных напряжений при изменении нормальных напряжений.
ю
Г. И. Епифанов, рассматривая трение как сопротив ление материалов сдвигу и исходя из представления о единой природе трения, считает, что при скольжении срезаются не только молекулярные мостики, а срез происходит по площади, во много раз превышающей суммарную площадь мест схватывания. Эксперимента ми, проведенными им, было доказано, что при правиль ной оценке площади среза трущихся тел удельная сила оказывается близкой к сопротивлению материала срезу. Объяснение автором величины силы трения только со противлением материалов срезу без учета сил адгезии и пластических деформаций умаляет возможности этой теории.
Английская школа Боудена создала свою теорию тре ния, которая за границей получила в последнее время широкое распространение [17—21]. По мнению Боудена и Тейбора [22—24], между поверхностями трения твер дых тел вследствие молекулярного взаимодействия в точках контакта образуются мостики сварки, которые с приложением тангенциальной силы разрушаются и вы деляют тепло. Перемещение поверхностей относительно друг друга вызывает непрерывное образование и разру шение соединительных мостиков. Неровности более твер дой поверхности «пропахивают» менее твердую, вызывая тем самым определенной величины силу трения. Боуден [25] объясняет ее возникновение наличием сопротивле ния срезу Fc металлических соединений и сопротивления «пропахиванию» Fn:
F = Fc -j- Fu = Ѳпр5ф + TXS, |
(6) |
где ѲПр — касательное напряжение среза; 5ф — факти ческая площадь контакта; Ті— удельное сопротивление вытеснению металла; 5 — поперечное сечение дорожки трения.
Боуден и Лебен [26] исследовали площади контакта между трущимися поверхностями и явления скачкооб разного движения при трении. Авторы пришли к выводу, что сила трения не является величиной постоянной, а испытывает весьма резкие колебания. Процесс скольже ния не является непрерывным, движение происходит рывками. Боуден и Лебен объясняют скачкообразный характер силы трения тем, что при трении металлов
11
происходят явления сварки с последующим разрушением мест схватывания.
Возможно, что при большом давлении происходит слипание металлических поверхностен, но это явление нельзя обобщать, так как оно наблюдается даже при трении металла о дерево, когда никакой сварки быть пе может. Скачкообразные изменения силы трения значи тельно раньше были изучены н объяснены советскими учеными, которые показали, что скачки являются резуль татом автоколебании испытательной системы, а не след ствием разрыва узлов сварки [22, 23].
Одним из главных достоинств исследований англий ской школы является увязка характеристик трения с механическими свойствами трущихся тел. Однако выво ды, представления о механизме трения и их теоретиче ские обоснования часто далеки от реальных процессов, так как они сделаны без учета точных законов атомных взаимодействий.
В последние годы развивается п совершенствуется молекулярно-механическая теория трения, основные по ложения которой сформулированы И. В. Крагельским [82—91]. Анализируя формулу Амоптона — Кулона [2], И. В. Крагельский показал, что опа является выра жением более полного закона, который наряду с меха ническими факторами учитывает явления износа, прили пания и шероховатость поверхностей. Автор отмечает, что трепне имеет двойственный характер: с одной сторо ны, оно обусловлено возникновением механических за цеплений поверхностей трения, с другой — возникнове нием молекулярного притяжения. Исходя из дискретной структуры контакта, И. В. Крагельский предложил производить расчет силы трепня путем суммирования сопротивлений, возникающих па площадях молекуляр ного и механического взаимодействия:
F ~ Кмол^ф.мол Ч Кмех'-’ф.мех’
где Тмол. Тдіех — удельные молекулярные и механические
взаимодействия, равные Тм0л=^ і + B\q, t Mex= |
^ 2 + 0 2 V> |
Lj — фактическое давление; А\ — напряжение |
нормаль |
ного молекулярного взаимодействия; В\ — коэффициент, характеризующий молекулярную шероховатость; А2 — сопротивление срезу при отсутствии нормальной нагруз
13
ки; В2— коэффициент, характеризующий упрочнение материала под действием сжимающей нагрузки.
При постоянном соотношении площадок контакта за
висимость имеет вид |
|
F = (а -L ß<7) 5ф, |
(8) |
где а, ß — параметры, зависящие от механических н мо лекулярных свойств поверхностей.
Исходя из двойственной природы трения, следует, что оно связано с объемным деформированием материа ла и преодолением молекулярных связей между сбли женными участками трущихся поверхностей. Механиче ское деформирование обусловлено взаимным внедрением более жестких выступов (шероховатостей) в сопряжен ное тело. Вследствие анизотропии механических свойств металлов и сплавов внедрение одной поверхности в дру гую возможно даже при совершенно гладких (полиро ванных) поверхностях. Различно ориентированные кри сталлиты по-разному сопротивляются сжимающей на грузке, и первоначально гладкие поверхности при сжа тии становятся шероховатыми.
Адгезионные связи твердых тел обусловлены различ ными видами межмолекулярного взаимодействия пленок на твердых телах (окисных, пленок-смазок, адсорбиро ванных пленок различных газов) и свойствами этих пле нок. При сближении между поверхностями возникают силы молекулярного притяжения.
Экспериментально силы молекулярного притяжения были определены Б. В. Дерягиным {44]. Так как эти силы очень быстро убывают с увеличением расстояния, то они пли совсем не проявляются, или приводят к весь ма прочной связи, которую при разрушении контакта обнаружить также невозможно. О наличии таких сил можно судить по контактам пластических или весьма упругих тел. Процесс диффузии на образовавшихся пят нах касания начинается почти мгновенно, что обеспечи вает прочность связи.
Окисные пленки на поверхности — это наиболее частый вид химического действия окружающей среды на поверхности трущихся деталей. Пленки, вступая в адге зионное взаимодействие, защищают От схватывания сами тела. Прочность пленок меньше прочности основ ного металла, поэтому разрушение происходит не по
13
глубине материала, а в поверхностных слоях. Адгезион ные разрушения при трении — это разрушения на сдвиг тонкой промежуточной пленки между поверхностями трения. В зоне фрикционного контакта происходят физико-механические изменения свойств материалов де талей, протекает деформирование поверхностных слоев, особенно в местах контакта. И. В. Крагельскнй указы вает на тесную связь между величиной адгезии и сопро тивлением объемному деформированию.
Из молекулярно-механической теории трения следует, что процесс внешнего трения представляет собой дефор мирование весьма тонких поверхностных слоев каждого из соприкасающихся тел, сопутствующее разрушению адгезионных мостиков между пленками, покрывающими эти тела. Трение значительно меняет рельеф соприкаса ющихся поверхностей, а поверхностные слон приобре тают совершенно иные свойства по сравнению с материа лом нижележащих слоев. Различие в свойствах (и в пер вую очередь в прочности) адгезионной связи и нижеле жащих слоев является определяющим фактором трения. Необходимым условием для внешнего трения является положительный градиент механических свойств по глуби не каждой из трущихся поверхностей, т. е. dox/ d z > О, где ах — разрушающее напряжение в направлении пло скости касания; z — координата, перпендикулярная к плоскости касания.
При этом условии связь менее прочна, чем в нижеле жащих слоях, и все деформации сосредоточиваются в тонком поверхностном слое. Если dox/ d z < 0, т. е. связь прочнее нижележащих слоев, то разрушение будет происходить по более слабому основному материалу на значительной глубине. Возникает внутреннее трение.
Поэтому так важно для нормального протекания про цесса внешнего трения наличие положительного гра диента, который обеспечивается за счет применения бо лее мягких покрытий (жидких и твердых смазок) пли за •счет высоких скоростей и температур, размягчающих •более тонкие поверхностные слои. Анализ механизма внутреннего и внешнего трения показывает, что природа внутреннего трения едина, она связана с передачей ко личества движения от одного слоя к другому. Природа внешнего трения двойственна, она обусловлена преодо лением адгезионных сил, возникающих между двумя те-
14
ламп, II преодолением сопротивления объемному дефор мированию материала, обтекающего неровности.
Согласно молекулярно-механической теории, сила трения
(9)
где Fоб, Fадг — силы, затрачиваемые на объемное дефор мирование материала и расходуемые на преодоление адгезионных связей в зоне контакта.
Вычисляя площади касания для различных типов контакта и устанавливая сопротивление на срез (т)> адгезионные связи и предел текучести (as)деформируе мого полупространства, И. В. Крагельский дает выраже ние для силы трения, силы нормального давления и коэф фициента трения. Поэтому коэффициент трения опреде ляется по формуле
S
где то — прочность на срез адгезионных связей при от сутствии сжимающего усилия; ß — пьезокоэффициеит, или коэффициент упрочнения адгезионной связи от нор мального давления; С — коэффициент формы, С«3; as —
предел текучести |
деформируемого полупространства; |
|
К — коэффициент |
пропорциональности. |
|
Выражение |
(то/Cos+ß) = [ адг является адгезионной |
|
составляющей. |
Тогда получаем |
где /деф — деформационная составляющая.
Анализ формул показывает, что коэффициент трения уменьшается с повышением прочности пленки (то) и ее толщины, повышением твердости (os) и за счет уменьше ния /г. Применяя обильную смазку, уменьшая адгезию,, можно при определенной нагрузке иметь постоянный, коэффициент трения независимо от материалов.
Несмотря на всю сложность картины трения, все же возможно установить определенные закономерности раз вития процесса трения. На трение скольжения оказы вают наибольшее влияние три параметра: нагрузка, ско рость и температура. Очевидно, что с увеличением на грузок растет объемная составляющая силы трения, так как увеличивается площадь касания. Рост температуры
15
•на поверхностях трения характеризуется прямой зави симостью от скорости. Увеличение температур влияет на свойства граничных фаз, вследствие чего коэффициент трения изменяется. По исследованиям Боудена и Тейбо ра, с повышением температуры коэффициент трения убывает вплоть до начала термического распада или плавления граничной пленки [24]. С увеличением темпе ратуры и падением твердости материала увеличивается глубина внедрения единичных неровностей, что приводит
к увеличению деформационной составляющей коэффи |
|
циента трения |
[85, 91]. |
В настоящее |
время представления о молекулярно- |
механической природе трения являются общепризнанны ми. Однако с дальнейшим развитием теории упругости, физики твердого тела все чаще выполняются исследова ния, связывающие трение с пластическим оттеснением материала, работой, затрачиваемой на это, а также с электрическими явлениями. Сделаны попытки построе ния физической теории, согласно которой трение и износ •обусловлены работой, затрачиваемой на образование новой поверхности (В. Д. Кузнецов), электромагнитной теорией трения (Бриллюэн), молекулярно-кинетической теории для полимеров (Г. В. Бартенев). А. Д. Дубинин [47] предложил энергетическую теорию трения и изно са. Она исходит из предпосылок, что процесс трения един, но эффекты, связанные с ним, могут быть различ ны, и зависят они от разных условий. Опыт и повседнев ная практика показывают, что при движении одного тела относительно другого (твердого, жидкого и газооб разного) происходит непрерывное скачкообразное пре вращение энергии поступательного движения тела в энергию волновых и колебательных движений частиц ма териальной системы, в результате чего возникают термо электронные, термические, акустические и другие явле ния. Причиной возникновения указанных явлений слу жит механическая энергия, рассеянная в субмикроско пических частицах массы поверхностного слоя, что и •обеспечивает возникновение упругих колебаний (акусти ческих явлений) и распространение пластических воли напряжений. При распространении в массах трущихся тел упругих и пластических волн напряжений возникает
внутреннее трение, вследствие чего |
рассеянная энергия |
в микроскопических частицах массы |
поверхностного слоя |
16
с течением времени превращается в тепловую энергию этих частиц.
Исходные положения теории вытекают из философ ских взглядов на трение, а также, из экспериментальных фактов. В основу построения теории процессов автором положены следующие принципы: 1) отказ от взглядов на трение как на некоторую силу сопротивления; 2) построе ние такой теории процессов, в которой движение явля лось бы свойством объекта, а трение — следствием этого движения, но не фактором, внесенным в физическую си стему извне; 3) исследование процессов трения в усло
виях, изолированных от действия |
окружающей |
среды; |
4) установление функциональных |
зависимостей |
исходя |
из идеальных условий и внесения корректив для сведе ния их к реальным условиям трения; 5) обобщение экспе риментальных данных, полученных путем термоэлектрон ного метода исследования трения и износа.
Эта теория перспективна, но в настоящее время она нуждается еще в серьезном математическом и экспери ментальном подтверждении.
Таким образом, несмотря на разноречивость выдви нутых гипотез о природе сил трения, они были спра ведливыми для своего времени, для определенного этапа развития науки. В настоящее время каждая из них в от дельности не может объяснить всего многообразия явле ний и процессов, связанных с трением и изнашиванием материалов. Молекулярно-механическая теория в этом отношении имеет меньше недостатков. Строгая физиче ская теория трения и износа может быть создана лишь на основе точных законов взаимодействия атомов и атомных систем поверхностей трения с учетом остаточ ных напряжений, дислокаций и их коллективного поведе ния. Надо полагать, что теория должна отображать не только явления, связанные с трением, но и объяснять их возникновение и течение. Математическое обоснование, вероятно, должно быть сделано на основе последних до стижений точных наук, а не только на законах теории упругости, пластичности и сопротивления материалов.
2. Виды износа
Интерес к изучению явлений трения и износа мате риалов вызван стремлением исследователей найти пути к продлению службы деталей машин, увеличению их из-
2. Зак. 1200 |
К |
17 |
«КА ОI. ОР
^іѴіі-.ЛЛР
носостойкости и долговечности, стремлением изучить по ведение материалов при различной их обработке и усло виях трения.
На актуальность изучения явлений износа в своих работах неоднократно указывали Н. Н. Давпденков, А. К. Зайцев, М. М. Хрущов, Б. И. Костецкий, И. В. Крагельский и др.
Для выявления сущности механизма износа, система тизации явлений, происходящих при этом, как отмечено
вряде работ, необходима четкая классификация износа
итеория изнашивания материалов [52].
Внастоящее время предложено несколько классифи каций.
А. К. Зайцев предложил развернутую классификациювидов изнашивания, которая включает следующие виды
трения: твердое, полусухое, |
полужидкостное, абразив |
ное и классы износа: |
износ (М) в случае, когда |
I класс — механический |
явления и процессы состоят главным образом в механи ческом взаимодействии, т. е. в изменении формы и объе ма трущихся поверхностей, без существенного проявле ния физических и химических изменений;
II класс — физико-механический (ФМ), когда меха нический износ сопровождается существенными физиче скими процессами;
III— химико-механический (ХМ), когда механиче ский износ сопровождается существенными химическими процессами;
IV класс — комплексный (К), когда механический износ сопровождается существенными физическими и хи мическими процессами.
Далее автор уточнил характеристику износа в 12 пунктах -— по роду трения: скольжение, качение, смешан ное; по виду трения: твердое, полусухое, полужидкостное, абразивное; по среде: в воздухе, во влажном воздухе, в ином газе, в смеси газов и паров, в воде дистиллирован ной и морской, в водном растворе разных веществ и т. д.
Классификация получилась громоздкой и, по словам самого автора, дает «символическую характеристику износа» [52], поэтому она не нашла применения.
После многочисленных исследований и анализа лабо раторных опытов по изнашиванию в условиях трения скольжения И. В. Крагельский и Е. М. Швецова [84]
18
предложили свою классификацию, которая построена на последовательных процессах: взаимодействия поверх ностен, их изменении и разрушении.
В зависимости от рода взаимодействия и характера его очагов возникают различные процессы разрушения поверхностей трением. Одновременно происходит дефор мирование и нагревание слоя материала, вызывающее в нем физические и химические изменения, а также тот или иной вид разрушения и его интенсивность. Авторы утверждают, что видов взаимодействия два: механиче ское и молекулярное. Видов разрушения несколько.
При механическом взаимодействии обнаружены вы царапывание, выкрошиванпе, микроразрушенпе.
При молекулярном взаимодействии обнаружены глу бинное вырывание, если силы сцепления велики (молеку лярное схватывание); некоторые виды разрушения ме ханического воздействия, если силы сцепления малы и на рушаются при дальнейшем скольжении тел (молекуляр ное притяжение).
Авторы утверждают, что в поверхностных слоях также могут быть разнообразные физико-химические изменения, которые определяются свойствами материа лов в узлах трения, упрочнение при деформации, рекри сталлизация, образование и распад твердых растворов, коагуляция, диффузия, насыщение элементами окружаю щей среды и т. д. Поэтому, чтобы как-то влиять на износ узла, надо определить, какой вид взаимодействия имеет место, какой вид разрушения он вызывает и какие физи ко-химические изменения происходят в поверхностных слоях тех или иных деталей.
Последствия разрушения и физико-химических про цессов остаются на изношенных поверхностях. Зная от личительные признаки, последовательность и характер развития отдельных звеньев этой цепи явлений, авторы считают, что можно по последствиям разрушения опре делить весь процесс изнашивания. Для этого И. В. Крагельский и Е. М. Швецова составили карты износа и дали описание отдельных его видов [84, 87—89]. И. В. Крагельский [88] определил идеальное изнашивание как процесс разрушения материала, образующего фрикцион ную связь в результате ее многократного нарушения. Его молекулярно-механическая теория нашла широкое применение при изучении износа деталей машин.
2* |
і о |