![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Соколов Ю.Н. Основы единой теории лопастных машин (насосов, вентиляторов, воздуходувок) [учеб. пособие для студентов втузов]
.pdfма продувалась воздушным потоком при прежней осе вой скорости с а на сходственных режимах, а второе ко? лесо фиксировалось в различных азимутах, соответст вующих его смещению на каждую десятую долю шага. Воспринимаемый им момент взаимодействия с потоком измерялся непосредственным взвешиванием (уравнове шиванием гирями) с введением поправки на имеющийся статический дебаланс.
В результате организованных так серий опытов для различных осевых расстояний между решётками профи лей были получены сопоставимые измерения:
а) неравномерности поля скоростей по шагу исследуе мой второй решетки профилей;
б) неравномерности моментов, воспринимаемых лопа точным веицом второго колеса при различных его смеще
ниях х по тому же шагу, т. е. неравномерности |
соответст |
||||
вующих |
усилий, |
воспринимаемых |
решеткой |
профилей |
|
этого лопаточного |
венца. |
|
|
|
|
Осевые расстояния а в проведенных сериях опытов |
|||||
определялись относительными |
величинами |
|
|||
й = |
— - |
- 0,25 ; 0,5; |
1,0; |
2,0; 3,0; |
4,0, |
|
/>cosp |
|
|
|
|
где 6-—хорда профиля первой (неподвижной) решетки.
|
Результаты |
измерений |
(по десяти |
интервалам |
х ша |
|||||||||
га |
решеток) |
модуля вектора |
|
скорости ъи, угла |
р, опре |
|||||||||
деляющего |
его направление, |
и момента |
М, восприни |
|||||||||||
маемого вторым |
колесом, по одной из пар сопоставимых |
|||||||||||||
опытов |
при а = 2 представлены |
на рис. Ш—19. Нарис . |
||||||||||||
Ш—20 |
показано |
изменение |
средних |
в |
пределах |
шага |
||||||||
значений угла |
р с р |
и момента |
|
УИср, а также относитель |
||||||||||
ной |
амплитуды |
колебаний |
соответствующих |
величин |
||||||||||
|
|
до |
Рмакс |
|
Рмии |
ДЛ4 |
^ м |
а к с |
Ммп» |
|
|
|||
|
|
|
|
|
В |
' |
|
1 |
~ |
|
М |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рср |
|
|
|
|
^"ср |
|
|
||
в зависимости |
от |
относительного |
удаления а от |
первой |
||||||||||
решетки. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Результаты всех серий описанных опытов свидетель |
||||||||||||||
ствуют о следующем. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
1. Неравномерность поля скоростей за диффузорной |
|||||||||||||
решеткой профилей ощутима |
|
по направлению |
векторов |
скоростей н малозаметна по их модулю; как та, так и другая по удалении от решетки быстро затухают.
2. Неравномерность поля скоростей по шагу перед решеткой профилей (второй) заметно отражается и на силовом взаимодействии потока с этой решеткой. Когда шаг неравномерности потока и шаг решетки по величине
Ю°
2 |
- з а |
* |
Рис. ИГ—20 |
|
|
совпадают, окружные усилия, воспринимаемые профиля ми решетки в различных их положениях по шагу, изменя ются в соответствии с изменением направления скоро стей, но несколько более ощутимо, чем последние.
3. В исследованных работой автора случаях па отно сительных осевых расстояниях за первой решеткой про филей а > 4 неравномерность поля скоростей становится малоощутимой. В таких случаях можно .считать, что'
вторая решётка профилей обтекается практически рав номерным по шагу потоком.
Исследование условий обтекания решетки профилей неравномерным потоком составляет весьма сложную за дачу. Но для оценки сил, действующих на профили решетки при различных их положениях в неравномерном поле, автором разработан и применен упрощенный метод. Он базируется на осреднении модуля вектора скорости набегающего на решетку потока в пределах линий то ка, проходящих через крайние точки профиля, по урав нению
(III—29)
или приближенно ки к
•где л-, |
и х . 2 — размеры |
вдоль |
фронта |
решетки до |
л и |
|
|
ний тока, проходящих через крайние |
|||||
|
точки |
профиля; |
|
|
|
|
|
w — модуль |
|
вектора |
скорости в положении, |
||
|
определяемом размером |
х ; |
|
|||
|
1С; — то же |
|
на линиях тока, |
проходящих |
че |
|
|
рез центры отрезков, делящих хорду |
|||||
|
профиля на и равных частей. |
|
||||
"Поскольку под интегралом в уравнении (III—29) на |
||||||
ходятся |
-^произведения |
вторых |
степеней |
местной скоро |
||
сти на |
элементарные |
отрезки |
(и соответствующие |
им |
площади на единицу поперечного размера), осреднение можно считать проводящимся по количеству движения.
Осредненное направление (угол рс р ), под которым обтекается профиль решетки при рассматриваемом его положении в неравномерном поле, оценивается при этом как угол между фронтом и тем вектором скоро
сти, который направлен в центр тяжести |
профиля. |
Вычисление сил, действующих на профиль |
решетки, |
проводится по а>Ср и р с р обычным порядком, |
т. е. с уче |
том отклонения решеткой осредненного потока И С ПОД-
счетом |
подъемной силы по |
уравнению |
(Ш—21) |
на ос |
|||
нове оценки |
Сур |
по аэродинамической |
характеристике |
||||
решетки |
или |
по |
непосредственно |
замеренным |
углам |
||
(3, и р2 с использованием уравнения |
(111 — 28). |
|
|||||
Проверка |
применимости |
описанного |
здесь упрощен |
ного метода проводилась путем сопоставления подсчи танного по нему момента Mw, воспринимаемого вторым лопаточным венцом, с непосредственно замеренной ве личиной этого момента М в одинаковых условиях обте-
Мг расчет по теории потснц.
обте/еалир решетки
Мъ/ расчет по осреЯнемной
Скорости отм. offme/eOMt/P
ж
J I L
*1 |
г |
З ч - 5 6 7 в 9 |
Рис. ТИ—21
кания неравномерным по шагу потоком. При этом учи тывалось распределение вдоль шага решетки непосред ственно измеренных направлений векторов скоростей я их модулей и проводились описанные осреднения.
Результаты такого сопоставления для случая, соот ветствующего относительному расстоянию между ре
шетками |
а = |
2j при различных смещениях х |
второй |
|||
решетки |
профилей . относительно первой |
представлены |
||||
в виде кривых |
М и Mw |
на |
рисунке III—21. |
Как |
очевид |
|
но, совпадение |
расчета |
с |
результатами |
эксперимента |
||
можно считать |
удовлетворительным. |
|
|
С целью той же проверки предлагаемого упрощенно го метода по нашему заданию Л. В. Комаровскнм был разработан и проведен расчет потенциального обтекания неравномерным по шагу потоком исследовавшейся (вто рой) решетки профилей. Этот расчет базировался на ме тоде наложения потенциальных течении. Так называе
мые особенности (источники, вихри и др.), |
размещенные |
|
в плоскопараллельном |
потоке, подбирались |
в соответст |
вии с рассматриваемым |
случаем неравномерного поля |
скоростей и с учетом параметров решетки профилей. Ре
зультаты этого, |
теоретического |
(и достаточно |
сложно |
|||
го) расчета |
при |
тех же смещениях х |
по шагу |
представ |
||
лены кривой |
Мт на рис III—21. |
Как |
видим, эта |
кривая |
||
совпадает с |
опытной кривой М даже несколько |
хуже, |
||||
чем кривая Mw |
, полученная упрощенным расчетом. Это |
позволяет рекомендовать применение упрощенного мето да автора для случаев, когда неравномерность поля по шагу решетки известна и требуется определить измене
ние |
воспринимаемых ей от потока усилий при смеще |
нии |
вдоль фронта. |
|
§ III—8. Гидравлические потери в центробежном |
|
колесе |
Расчет рабочих колес лопастных машин так или ина че связан с оценкой их гидравлических потерь, посколь ку при этом необходим переход от заданной величины полезного повышения полного давления в потоке (дей ствительно передаваемой машиной энергии) к теорети ческой его величине, являющейся исходной при расчете. В простейших случаях эту оценку гидравлических по терь или величины гидравлического к.п.д. машины, их определяющего (§11—2), проводят на основе накоплен ных экспериментальных материалов. Но правильно оце нивать вероятную величину гидравлического к.п.д. про-
![](/html/65386/283/html_igxiar11nQ.oY01/htmlconvd-XOHFLz127x1.jpg)
ектируемои машины можно лишь иа основе четкого представления о физической сущности причин возник новения этих потерь и факторов, их определяющих.
Несмотря на принципиальное сходство физических явлений, обусловливающих возникновение гидравличе ских потерь в центробежных и осевых машинах, истори
ческое развитие исследования этого |
вопроса |
привело |
к различным приемам его решения по |
каждому |
из упо |
мянутых типов машин. Приходится поэтому и изучение
вопроса о гидравлических потерях |
и гидравлических |
к. п. д. проводить для центробежных |
и осевых машин по |
отдельности. Сделаем это сначала в применении к ра
бочему колесу |
ц е н т р о б е ж н о й |
м а ш и |
н ы. |
|
||
Гидравлические потери удельной энергии ег |
здесь |
|||||
в свое |
время |
было |
принято |
разделять на |
потери |
|
трения |
е т р , вызванные |
гидравлическими |
сопротивлени |
ями в проточных каналах, и на так называемые «удар ные потери» е у л 2 8 ) , т. е. потери, обусловленные внезап ным изменением скорости при выходе в межлопаточные
каналы |
рабочего колеса |
или направляющего |
(спрямля |
ющего) |
аппарата. |
|
|
Рассмотрим сначала |
п о т е р и т р е н и я . |
Их, в свою |
очередь, удобно разделять на потери в межлопаточных каналах рабочего колеса е т р . к и потери в неподвижных проточных каналах машины-ет р .н . Очевидно, что первые следует выражать в зависимости от кинетической энер гии относительного движения, а вторые—абсолютного. Оценивая эту энергию по соответствующим осреднениым скоростям иа выходе с рабочего колеса и вводя коэф
фициенты сопротивления, |
запишем |
|
|
|||
вТр |
— |
1_ |
г -wi |
_ i _ г |
Съ- л і |
|
— |
б т р . к ~г б Т р . н |
—<,к |
т |
і.» |
^ оэ/с/кг. |
Эту группу потерь центробежного колеса можно оценить
..коэффициентом
Чглр = 1 - ^ |
= 1 - |
С к а ) і + С " С ' , |
( I I I - 3 0 ) |
ех |
|
2вт |
|
2 S ) Термин «ударные потери» следует считать устаревшим, ко
здесь и ниже мы допускаем его применение как краткое определение совокупности физических явлений, связанных с внезапным измене нием скорости.
который, как очевидно, оценивает влияние лишь сопро
тивлений трения, а не всех гидравлических |
сопротивле |
|||||||
ний в |
машине. |
|
|
|
|
|
|
|
С целью выявления факторов, влияющих на гидрав |
||||||||
лический к. п. д. машины |
при расчетном режиме |
ее рабо |
||||||
ты, когда ударные потери сведены к минимуму, |
формулу |
|||||||
(III—30) целесообразно |
преобразовать. Это можно |
сде |
||||||
лать, |
заменив w2 |
и С2 через |
«2 с помощью |
теоремы |
си |
|||
нусов |
в применении к |
выходному |
треугольнику |
ско |
||||
ростей |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И>>, = И 2 |
sin 5., |
; |
Со ' и% |
sin Во |
. |
|
|
|
= |
|
— |
|
||||
|
Sin(p2 + S 2 ) |
|
" |
Sin (^2 |
+ 5 2> |
|
Если, кроме того, теоретически передаваемую на колесе энергию выразить согласно (II—17), как
Єт = <pttj,
а коэффициент ф определить по (II—18) через тангенсы углов бг и р2
tgB3
<р — |
— |
, |
|
t g Рз + |
l g °2 |
после соответствующих преобразований получим фор
мулу, предложенную в свое время |
Г. И. Фуксом, |
|
|
|
(Ш-30/) |
р |
2 \sin2 B2 |
sin2o, / |
Это показывает, что и гтр зависит от углов выходного треугольника скоростей р2 и бг и коэффициентов сопро тивления в неподвижных проточных каналах и в меж лопаточных каналах центробежного колеса — £„ и Ск соответственно. Так как для расчетных режимов угол бг выбирается обычно в небольшом интервале его изме нений, а угол р2 может быть либо острым, либо тупым, решающее значение приобретает последний. Учитывая,
что |
загиб |
выходной |
кромки |
лопаток |
центробежного |
ко |
леса |
назад |
уменьшает угол |
йг и коэффициент |
£ к , это |
||
по |
(III—30') обеспечивает |
повышение |
гидравлического |
к. п. д. машины. Поэтому, например, в центробежных на сосах, где лопатки почти всегда выполняются загнутыми
назад, удается получать более высокие к. п. д., чем в тур бокомпрессорах, воздуходувках и вентиляторах с загну
тыми вперед выходными кромками лопаток |
центробеж |
||||||||
ных колес. Потому же и в современных |
высокоэкономич- |
||||||||
ных |
вентиляторах |
применяются |
центробежные |
|
колеса |
||||
с загнутыми назад |
лопатками. |
|
|
|
|
|
|||
Перейдем теперь к рассмотрению вопроса об |
« у д а р |
||||||||
н ы х п о т е р я х» в центробежном |
колесе. |
|
|
|
|||||
Представим себе, что при разложении вектора |
абсо |
||||||||
лютной скорости |
С[ при входе в центробежное колесо на |
||||||||
его |
составляющие |
«і и |
ш ь последняя, |
т. е. вектор |
отно |
||||
сительной скорости |
на |
входе, окажется |
направленной не |
||||||
по касательной |
к |
входной кромке лопатки (рис. III—22). |
|||||||
Вступающая на |
лопатку струйка |
будет в этом |
|
случае |
|||||
вынуждена внезапно изменить направление своего |
относи |
||||||||
тельного движения — от направления вектора |
w\ |
до на- |
Рис. III—22
правления касательной к входной кромке. Так как по закону неразрывности радиальная составляющая входной скорости должна при этом оставаться неизменной, нап равленный по касательной к лопатке вектор относитель
ной скорости |
шіл |
по его |
модулю |
будет отличаться |
от |
|
модуля вектора |
Следовательно, |
произойдет внезап |
||||
ное изменение |
величины |
входной |
скорости |
от |
до |
|
] а > і л | . Как известно из гидродинамики, такое |
внезапное |
изменение скорости приводит к потере энергии. Это и называют «ударной потерей».
Очевидно, что внезапного изменения направления и величины входной скорости не будет, если вектор ти определяемый треугольником скоростей, окажется на правленным по касательной к входной кромке лопатки.
Для этого |
необходимо, |
чтобы |
у г о л к а |
входного |
треу |
||
гольника |
скоростей |
был |
равен |
углу |
(3 и между |
каса |
|
тельными |
к входной |
окружности и |
к |
входной |
кромке |
||
лопатки. Равенство этих |
углов |
|
|
|
|
||
|
|
РіА = РіЛ |
|
|
|
|
|
следует поэтому считать |
у с л о в и е м « б е з у д а р н о г о |
||||||
в х о д а». |
|
|
|
|
|
|
|
Чтобы сократить «ударные потерн», при проектиро вании центробежных колес стремятся обеспечить «без ударный вход», т. е. выполняют входные кромки лопа ток в соответствии с углом р и расчетного треугольника скоростей. Но обеспечить безударный вход полностью даже на расчетном режиме не удается.
При элементарных расчетах входной треугольник строится по осредненным скоростям, в соответствии с чем и выполняются входные кромки лопаток, имею щих чаще всего форму цилиндрической поверхности. В этом случае, при неизбежной неравномерности поля скоростей по входному сечению, вход будет безударным лишь для тех элементарных струек, действительные ско рости которых совпадают с расчетными — осредненны-
ми. Все же остальные |
струйки потока |
будут вступать |
на колесо с отклонением |
от направления, |
определяемого |
углом Р і л , т. е. «с ударом».
При детальном проектировании ответственных и вы-
сокоэкономичиых |
центробежных |
машин |
стремятся |
|||||
учесть действительную |
неравномерность поля скоростей |
|||||||
во входных |
сечениях |
межлопаточных каналов, |
особен |
|||||
но — по |
осевому |
направлению. При |
этом |
определяют |
||||
угол Рід |
на |
различных |
расстояниях |
от заднего |
диска |
|||
центробежного колеса и в соответствии с |
этим |
назна |
||||||
чают углы |
Рід . Лопатки |
в этом случае |
приобретают |
сложную форму поверхности двоякой кривизны. К сожа лению, точно учесть фактическое распределение скоро стей по входным сечениям чрезвычайно трудно. Поэтому