книги из ГПНТБ / Балябин А.Н. Твердотельные приборы СВЧ учеб. пособие
.pdf- 30 -
При частичной отпирании р - п -перехода время,когда переменное напряжение превосходит напряжение смещения, составляет небольшую долю» периода. За это время проис
ходит инжекция неосновных носителей заряда* в область перехода* В результате образования заряда неосновных носителей к баоьерной емкости перехода, добавляется диф фузионная емкость, которая может значительно ее превы шать. Поэтому режим частичного отпирания характеризует
ся значительно большим диапазоном изменения емкости по сравнению с режимом запертого перехода.'
Однако увеличение емкости перехода при частичном отц^іракии будет иметь место только в том случае, если
отсутствует рекомбинация неосновных носителей в области, перехода и весь инжектированный заряд возвращается об-, разно за остальную часть периода. Для выполнения этих требовании необходимо, -чтобы время жизни неосновных'но сителей было значительно больше периода высокочастотных колебаний. Удовлетворить данным условиям могут только
кремниевые |
Еаоактсры, время жизни носителей которых име- |
|
ет |
порядок |
10- 8 —:10- 6 с . |
|
о. Увеличение выходной мощности умножителей частоты |
|
на |
варакторных диодах может, быть достигнуто путем исполь |
зования нескольких параллельно или последовательно вклю ченных диодов. Наиболее часто, используется последователь ное включение.. Разработаны специальные варакторные стол бики (рис. 22), представляющие собой последовательный ряд >р -7) -переходов. Общая емкость столбика, состоящего из
А/ диодов,
гДе Ся -емкость одного перехода.Последовательное активное
-Gг » l<
Рис.22. Устройство варакторного столбика.
сопротивление потерь столбика RsfT^si -Предельная час
тота столбика при этом остается такой же, как предель ная частота. одно.го варактора.Увеличение выходной мощно сти в. столбике прямо пропорционально Л-' , так как про бивное напряжение столбика в а/, pas больше напряжения
пробоя одного диода.
4. Гаракторные .диоды с напряжением заряда и резким
восстановлением. Этот тип диодов.появился в результате
усилий, направленных на увеличение эффекте, накопления
заряда в СВЧ варакторных диодах. Как было сказано выше, увеличение нелинейности характеристики Cn(ÜJzаракторг
за счет |
дир]узкоиной емкости может быть получено только |
|
в том случае, |
когда инжектированные в область перехода |
|
носители могут |
быть возвращены за ‘остальную часть перио |
|
да. Для этого |
необходимо выполнение двух ѵслоекй. .' |
|
- |
Носители не должны успеть рекомбинировать до то |
|
го, как |
они будутвытянуты назад. |
|
- |
Носители не должны язфундарозать слишком далеко |
от плоскости перехода, чтобы она могла вернуться назад. Первое условие выполняется при использовании з ва ракторах эпитаксиального кремния, где время жизни носителей составляет 10 -Ю с . Для предотвращения возмож
ности диффузии неосновных носителей на большую глубин
в облаетъ перехода необходимо создать сильное внутрен
нее. электрическое пола по обе стороны от перехода. Это
доле образуется за счет большого градиента концентрации примесей в области перехода. 3 .диодах с такими узкими переходами нелинейность емкости обусловлена исключитель
но диффузионной емкость».
Если на такой диод, находящийся под небольшим отри
цательным смещением, подать большой синусоидальный сиг нал, то ток через диод будет иметь форму»показанную на
рис. |
23 |
При положительных значениях напряжения за вре |
|
мя X, неосновные носители инжектируются в область |
пере |
||
х о д |
и |
величина тока следует занапряжением. Когда |
при |
ложенное напряжение меняет знак и становится отрицатель
ным,через длод протекает |
обратный ток. Так как |
накоплен- |
||
|
|
Т , я |
|
|
Р и с . 2 3 . І о р м а т о к а ч е р е з |
Q |
4 1 |
^пр |
|
п е р е х о д а Е а р а к т о о а х с |
|
|
|
|
резки м в о с с т а н о в л е н и е м . |
-и с„_/ |
|
|
|
|
|
W p / |
« і |
|
|
Я |
И |
» |
. |
|
|
|||
|
|
\ |
' |
|
|
|
\ |
/ |
|
|
•■■■' |
: - \ |
I |
|
ныД заряд инжектированных-носителей сосредоточен*в не
посредственной близости от плоскости перехода,носители
Я
возвращаются компактным сгустком; поэтому обратный ток проходит в течение очень короткого времени Х^-,0 . как
- 33 - только накопленный заряд возвращается,ток почти, мгно
венно спадает до куля, вызывая.резкое восстановление
сопротивления диода.
чюрма тока переходного процесса в данном типе вара
кторных диодов резко нееинусоидальная, с широким спек
тром гармоник, |
амплитуды.' которых убывают |
очень медленно. |
|
Диоды с ре|к;ш |
восстановлением позволяют |
получить много |
|
кратное умножение частоты с |
высоким к .п .д . без примене |
||
ния дополнительных контуров |
на "холостые" |
гармоники. |
Экспериментально получено десятикратное умножение часто ты- с к .п .д . .равным 2.0%.
Однако крутые пробили распределения примесей и уз
кие переходы, необходимые .для полного я быстрого возвра
щения инжектированного заряда, а таких диодах обязатель
но приводят к уменьшению пробивного напряжения и макси мальной еыходыой- мощности.
Диоды с резким восстановлёнием используются в тех
случаях, когда нужна зысокая степень умножения /Т>>,8 и
не ставится условия получения максимальной выходной мощ
ности. |
/ |
3. |
ТУННЕЛЬНЫЕ ДИОДЫ СВЧ |
Еольтампэрная характеристика
Туннельный диод(ТД ).- это полупроводниковый прибор
с резким р -П -передодом,обладающий отрицательной прово
димостью в широком интервале частот |
( О $ OJ £ си |
, |
где LOцр составляет десятки гигагерц. |
Отрицательная про |
водимость в ТД имеет место е режимах.соответствующею па дающему участку зольтамперной характеристики диода
- 34 -
(см .рис.24), и обусловлена туннельным эрѣёктом в области
диагэамм. соответствующих основным участкам Еодьтампер— ной характеристики и обозначенных цифрами в кружках.
Первый участок соответствует обратному напряжению смещения, ори котором ТД з отличие от обычных диодов обладает низким сопротивлением, обусловленным большой величиной обратного туннельного тока. При U ^ ток через диод отсутствует, так как против заполненных энергети ческих состояний с одной стороны барьера ( п -область )
нет свободных уровней на другой его стороне ер-область).
|
С увеличением прямого напряжения смещения появляет |
||||
ся |
и растет прямой туннельный ток. Электроны из зоны |
||||
проводимости |
Л-области туннелируят кь свободные уровни |
||||
валентной зоны |
в |
р - область. Пси UCM~ Un ток туннелиро |
|||
вания достигает |
максимального' значения Тп и при дальней |
||||
шем |
увеличении напряжения начинает уменьшаться, так как |
||||
в |
п -области уменьшается числа заполненных уровней, |
||||
соответствующих свободным энергетическим |
состояниям |
||||
Р -области. Интелеад значений U п ^ U rj^ |
U |
си’отзет- |
|||
стзует существованию в диоде отрицательного |
сопротивле- |
||||
|
? режиме |
ОГч ± U0 увеличение напряжения смещения |
|||
|
а сопроео: |
дѳтся увеличение« тока черев диод. При |
|||
бОЛоШПХ полой |
іедьПых напряжениях высота |
потенциального |
ГЧ ГЗ ^1 ^ ст |
'1СТОЛЬКО,ЧТО становится ВОЗМОЖНЫМ |
переход елекхрочо: |
из зоны проеоцимоотн л-области з |
сону пооаодимостх |
о -обласги. |
Устройство и эквивалентная схема
Туннельные ■дооды CD4 изготовляются из германия,
арсенида галлия и аытимонидВ' галлия. Одна из современ ных конструкций ТД изображена на рис-25 . Емкость кор-
Рис-£6. Типичная конструкция туннельного диода в керамическом корпусе,
б-увйличенное изображение перехода.
пуса у большинства ТД С34 находится в пределах Ск- 03-оупф
Она может быть уменьшена путем увеличения высоты ди - электрического цилиндра, однако при атом увеличивается индуктивность вывода диода. Существенное уменьшение и С удается получить при изготовлении бескорпусных ТД
по планарной технологии f 4] . |
|
|
|
Эквивалентная схема ТД (рис.27) |
содержит следующие |
||
элементы: /^-сопротивление перехода; |
Qп - емкость |
пе |
|
рехода; Rs - сопротивление потерь в полупроводнике |
и вы |
||
водах; Lg- ■индуктивность вывода. Емкость |
корпуса не вкли |
||
нена з эквивалентную схему.так .как при |
использовании |
Рис... 27. Эквивалентная схема ТД.
- 3 7 -
диода в схеме может быть учтена в элементах согласую щих цепей. Зависимость входного сопротивления эквива
лентной схемы от частоты,рассчитанная |
по выражению |
||||
, |
л |
Rп_ |
I ' / / \ I п |
^ ^’п |
\ |
^ П П2пг |
|||||
|
|
1+и>гС?-п R*'П |
J +<>( U |
|
|
ппиведена не |
оис. СЗ . |
|
|
|
Рис.23. Зависи мость входного.соп ротивления ІД от частоты.
Наиболее важные параметры
R - диріеренциальное сопротивление перехода.
Этот параметр определяет вид вольтамперной хзрактеристи
ки диода и может быть рассчитан |
по формуле |
|||
р |
.... |
dU |
р |
|
■ Л п ~ |
с / І ■ |
* |
' |
|
Обычно ТД используются |
в' режимах, |
когда $ п отрицатель |
||
но. |
|
|
|
|
R0 - минимальное значение отрицательного сопротив
ления, -соответствующее точке перегиба вольтамперной характеоистики на.падающем участке.Приближенно
R Д |
4 Й - . |
- |
« |
Х я |
|
- |
38 - |
|
|
где U„ и I,, -на толкание |
л ток, |
соответствующие пику |
|
* |
|
'ост- |
4 т |
Больтамперной характеристика. |
|
|
|
солр - предельная резистивная |
частота.ню |
значение |
круговой частоты, при котором активная составляющая входного сопротивления ТД обращается з нуль(см.рис.23). Предельная частота характеризует частотные свойства
диода |
и рассчитывается |
по формуле |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
Ю2- - |
|
* |
- (ßk |
_ |
і ) |
|
|
|
|
|
|
|
по |
|
|
в <■С.. |
|
' ‘ |
|
|
|
|
|
|
|
|
<%Cf 4 *5 |
|
|
|
||||
При |
|
|
актив ноэ входное |
сопротивление |
диода пслеігл- |
|||||||
тельно, |
а |
генерация и усиление |
казоамозлы. |
|
||||||||
« JQ - |
резонансная частота, |
да |
которой реактивная сос |
|||||||||
тавляющая |
входного сопротивления диода обращается в нуль |
|||||||||||
|
|
|
|
4 , = |
/ |
|
,■ , |
|
£*? |
|
|
|
|
|
|
|
■іСп е |
- |
т |
|
|
||||
Стноозаяз |
а о /. 1 является |
задним |
к'пгсегпем пои |
опоэце- |
||||||||
|
|
|
|
/ '■і-па |
|
|
|
|
|
|
|
|
.12НИИ устойчивости усилителей на Тп. |
|
|
||||||||||
т* |
і |
|
У 'Нел ьндб ток. '’тот |
параметр наиболее |
полно |
|||||||
’"п,Сг,~ |
||||||||||||
д :?алтеейзуат качество |
ТД з |
генераторном |
пенимо. Чем |
|||||||||
бсдьтз _Lf,, |
тем большую мощность |
способен |
отдать диод, |
|||||||||
а чем меньше |
СП , тем |
выше предельная частота |
генепарны. |
Области применения.
Туннельные диоды могут быть исгтользозопх для гене рирования, усиления и преобразования частоты колебаний' СБ'-І. Однако в настоящее время они находят основное при
менение б качестве широкополосных входные-: усилителей
а
дециметровых и сантиметровых волн в диапазоне 0,75 - - 20,0 ГГц.
- 39 -
Обычно ТД используются с циркуляторами в усили телях отражательного типа(рис.2Д) .Величина коэффициента
Рис.23. Принципиальная-схема усилителя отражатэль-
• ного типа на 7Л.
усиления по напряжению в таком усилителе определяется величиной коэффициента отражения в плоскости подключе
ния |
ТД и может быть рассчитана для рег-онаксной частоты |
||
по |
формуле |
)о + Ьл |
|
|
|
||
|
м . |
— ------ > |
|
|
Y0 ~ Go. |
||
|
|
||
где |
Yo~ проводимость линии; |
Q = -Y -отрицательная про- |
|
зодимэсть диода. |
|
|
|
|
Для обеспечения устойчивого усиления в усилителях |
||
на ТД в широкой полосе частот |
треоуются более, сложные |
схемы, содержание пятиплечке циркуляторы, стабилизирую щие к согласующие цепи [ 2 ] .
Основным недостатком, ограничивающим применение ТД
б усилителе СВЧ, является очень малый уровень входной модности, приводящей к насыщению и перегрузке диодов. Максимально допустимая величина мощности входного сиг нала составляет - 50 -ь - 40 дБ/мБт.