книги из ГПНТБ / Голубев, А. И. Торцовые уплотнения вращающихся валов
.pdfТеоретически можно свести деформацию поворота |
сечений |
к нулю, если момент сил, действующих в поперечном |
сечении |
кольца, равен нулю. Это достигается изменением формы сечения кольца, места расположения уплотнительного резинового кольца
и опорной поверхности В. Так, уменьшая высоту кольца до 15 мм,
гкак показано на рис. 70, в, можно значительно уменьшить его деформацию по сравнению с вариантом на рис. 70, б. При этом получаем
М с = 2,6 кгс см/см; 0 = 0,93 10“ 3 рад;
6 = 0,0026 мм.
Практически из-за неизбежных неточностей расчета, а также изменений формы эпюры распределения давления в зазоре уплотнения момент сил, скручивающих кольцо, никогда не получается Lравным нулю. Для пояснения влияния формы эпюры" на момент
Рис. 73. Положение силы |
реакции при форме зазора |
пары трения: |
а — диффузорной; б — с |
параллельными стенками; |
в — конфузорной |
обратимся к рис. 73. Здесь показаны три возможные формы зазора пары трения, возникающие в результате неравномерного износа, силовых или температурных деформаций пары трения. Во всех трех случаях для одного и того же уплотнения при одинаковом давлении суммарная сила реакции W 0 одна и та же. Она склады вается из силы гидростатического давления жидкости (или газа) в зазоре и силы контактной реакции.
На рис. 73 ориентировочно показаны эпюры гидростатиче ского (р) и контактного (руд) давлений при различных формах зазора, если их подсчитывать по формулам (19) и (67). С измене нием зазора от диффузорного к конфузорному суммарная реакция W 0 смещается ближе к выходу из зазора пары трения, т. е. ее момент относительно центра тяжести сечения изменяется.
Изменение момента имеет такой знак, что результирующий момент стремится деформировать данный зазор в зазор с парал лельными стенками (см. рис. 73, б), поворачивая сечение кольца относительно центра тяжести Сх или С2.
Если не учитывать гидродинамическую жесткость, то, как по казано в работе [63], наибольшую гидростатическую жесткость по отношению к деформациям поворота сечений имеет зазор кон-
90
фузорной формы с отношением максимальной высоты к минималь ной, равным 2. Однако одновременное действие неравномерно распределенных руд должно изменять это соотношение.
Возникновение значительных пиков нагрузок руд на границах пары трения приводит к ее неравномерному износу. Это подтвер ждается экспериментальными данными (см. рис. 72). Неравномер ностью износа пары можно объяснить и резкие колебания расхода утечки через уплотнение, углеграфитовое кольцо которого было подвержено значительным деформациям скручивания. Обратимся вновь к рис. 68. При силовых деформациях, показанных на рис. 68, а, в первую очередь изнашивается наружная кромка пары тре-
Рис. 74. Схема установки кольца уплотнения циркуляционного насоса
ния (граница изношенной поверхности обозначена штрих-пунктир ной линией). При сбросе давления кольцо возвращается в свое недеформированное состояние и зазор приобретает конфузорную форму. Если снова поднимать давление среды, то эпюра рас пределения давления в зазоре пары становится выпуклой, стык пары может раскрыться и начнется сильная утечка. При дальней шей работе в результате деформации углеграфитового кольца пара трения может закрыться и величина утечки уменьшится. Это и наблюдалось в виде колебаний расхода утечки (см. рис. 71).
Обратная картина возникнет при деформациях, образующих первоначально конфузорный зазор (см. рис. 68, б). Здесь после снижения давления при неравномерном износе зазор пары тре ния становится диффузорным, поэтому последующее повышение давления вызовет в паре трения чрезмерно большие нагрузки и, как следствие, перегрев, повышенный износ и терморастрескива ние колец.
Рассмотрим теперь деформации колец пары трения, установка которых практически полностью исключает деформации поворота сечений.
В качестве примера детально рассмотрим деформации угле графитового кольца уплотнения вала циркуляционного насоса
(рис. 74).
91
Поверхность трения кольца имеет канавки (см. рис. 40, е) для обеспечения условий термогидродинамического расклинива ния пары трения.
Кольцо можно считать как неподвижным, так и вращающимся, поскольку влияние сил инерции на его деформации при высоком давлении среды мало. Кольцо опирается своей тыльной доведенной поверхностью на доведенный выступ обоймы, расположенный так, что реакция опоры Fw и действующая в зазоре суммарная сила W 0 (гидростатическая + контактная сила) взаимно уравновешены. Момент сил давления р, действующих на часть поверхности кольца относительно центра тяжести его сечения, равен нулю.
При этом считаем, что резиновое уплотнительное кольцо пол ностью передает давление жидкости р на соприкасающиеся с ним поверхности. Равенство нулю момента сил давления достигается применением симметричной формы сечения кольца (небольшой выступ уплотняющего пояска незначительно влияет на равновесие силовых факторов) и симметрией действующих сил.
Такая идеализированная картина отсутствия деформаций по ворота сечений кольца может быть нарушена из-за неопределен ности положения силы реакции опоры Fw. В предельных случаях при значительных температурных или силовых деформациях опор ных поверхностей сила реакции может проходить через точки 1 или 2. Тогда возникают моменты в плоскостях сечений кольца. С увеличением угла поворота сечений эпюры распределения сил в зазоре уплотнения перестраиваются таким образом (см. рис. 73), что величина моментов убывает. Они воспринимаются сопротивле нием кольца на скручивание.
Допустим, что сила реакции Fw = W0 сместилась в точку 1. Тогда равновесие кольца нарушится и угол поворота его сечений
можно определить из уравнения |
|
|
и у 0[1 -ги е )] = |
^ р е , |
(71) |
|
'с |
|
где ф (0) — функция, определяющая |
положение равнодействую |
|
щей сил W 0 в зазоре уплотнения |
в зависимости от |
|
угла 0. |
|
|
В соответствии с рис. 73, а функция ф стремится к единице |
||
при стремлении 0 к некоторому предельному |
значению 0т , при |
котором W 0 приложена в точке 3 (см. рис. 74).
При перемещении равнодействующей Fw в точку 2 уравнение равновесия моментов сохранит вид уравнения (71), но вид функ ции ф (0) изменится. Ее предельное значение в соответствии с рис. 73, в будет меньше единицы.
г* Таким образом, в обоих рассмотренных случаях ф (0) — моно тонно возрастающая функция. Эту функцию можно найти, исполь зуя выражения (19) и (67) для распределения контактных удель ных давлений и давления в зависимости от величины и формы зазора.
92
Другим видом деформаций являются деформации формы сече ний кольца. Они происходят при любой форме колец и различной их установке в уплотнении. Деформации формы начинают суще ственно влиять на работу пары трения лишь при высоких давле ниях и больших размерах сечений колец.
На рис. 74 показаны деформации формы сечения кольца под влиянием сил давления. Зазор пары трения приобретает конфузорную форму, а эпюра распределен-ия давления становится выпуклой.
Чтобы определить величину деформаций формы сечений кольца, можно использовать уравнения теории упругости или моделиро вание. Обычно считают материал кольца подчиняющимся закону Гука. Тогда для относительной его деформации в направлении оси кольца в цилиндрических координатах имеем
62 = ~^ К —^(стг +<гф)]. |
(72) |
Напряжения аг и сгф можно приближенно определить по урав нениям Ламе для круглой трубы, нагруженной наружным давле нием:
рг\
(73)
г \ - г \
рг\
(74)
• + f ) .
Л - Л
Оценим величину возможных деформаций и напряжений кольца в уплотнении вала циркуляционного насоса при следующих усло
виях: |
давление воды р = |
200 кгс/см2, гг = 109 мм, г2 = 150 мм, |
|
D x = |
224 мм, D a = 248 |
мм, b = 12 |
мм, I = 29 мм, Н = 1 мм, |
радиус центра тяжести сечения гс = |
130 мм, равнодействующая |
гидростатической и гидродинамической сил на единицу длины W0 = 160 кгс/см, координата точки приложения равнодействую щей /0 = 4 мм, материал кольца — углеграфит с Е — 105 кгс/см2, vn = 0,2; ав (сжатия) = 1500 кгс/см2.
Предположим, что в результате изменений условий сила реак ции Fw переместилась в точку 1. Условно принимаем ф (0) = = 0/0т , где 0т — предельное значение 0, при котором W0 прохо дит через точку 3. Пусть Ь9т = 0,01 мм, тогда, используя урав нение (71), найдем
бг = 60 = 0,0095 |
мм. |
|
0 |
\ 2 |
ТО ПО ЛуЧИМ б г = Ь0 = |
( -д-- J |
, |
= 0,0076 мм.
Интересно отметить, что сокращение линейных размеров сече ния кольца в 2 раза, т. е. уменьшение его жесткости на скручи
93
щина возникала по наружной границе уплотняющего пояска в месте его перехода в опорную часть кольца (рис. 75).
Характер разрушения свидетельствовал о больших местных напряжениях, связанных с резким переходом одной поверхности кольца в другую и сравнительно большой высотой уплотнитель ного пояска (1,5—2 мм).
Значительные деформации трущейся поверхности колец могут возникать при их установке в металлические крышки или обоймы (см. рис. 7). Кольца пары трения обычно вклеиваются по всей поверхности контакта с обоймами. По наружному диаметру их можно устанавливать как с натягом, так и с небольшим зазором. Клеющее вещество обеспечивает герметичность и прочность соеди нения. Однако при этом деформации обоймы передаются на кольцо пары трения.
Особенно типична передача обоймой установочных деформаций при ее затяжке на валу или в корпусе машины. Как правило, это деформации волнистости, ухудшающие герметичность уплотне ния. Конструкция обойм и их установка в машине должны обес печивать минимальную деформацию обойм и локализовать ее та ким образом, чтобы она не передавалась на кольцо пары трения.
С этой точки зрения свободную установку колец в обойме или обоймы на вал следует считать оптимальной.
Температурные деформации
Температурные деформации колец пары трения возникают в ре зультате неравномерного их нагрева выделяющимся в зазоре уплотнения теплом. Неравномерность распределения температуры по сечению колец (см., например, рис. 58) и пространственный характер эпюры распределения температур сильно затрудняют определение температурных деформаций колец.
Однако здесь можно использовать приближенные методы, ана логичные используемым при оценке силовых деформаций.
На основе предположения, что сечения кольца остаются пло скими и не изменяют свою форму, в работе [66] получена фор мула для угла поворота сечений, идентичная формуле (69):
Q= |
^ - l \ j |
T - T0) y dxcly, |
(75) |
где Т о — минимальная |
температура кольца, а интеграл берется |
||
по площади |
сечения |
кольца Ф. |
|
Если сечение кольца имеет прямоугольную форму, его тем пература не зависит от радиальной координаты и уменьшается линейно от поверхности трения в направлении оси кольца, то на
основании формулы (75)^получим |
|
е== а//с (Г _ Тв)~ . |
(76) |
95
Как видно из формулы (76), угол поворота сечений кольца в 2 раза меньше угла при его свободном расширении. Это объяс няется действием тангенциальных напряжений.
Если задаться разностью температуры (Т — Т 0) = 50° С, то для кольца, показанного на рис. 74, считая коэффициент линей ного расширения равным 3 X 10“6 1/°С, по формуле (76) полу-
Рис. 76. Температурные де формации торцового уплот
нения с обыкновенной парой трения со сварным метал лическим сильфоном при ра боте на расплавленном нат рии [30]
чим ЬВ = 0)004 мм. При этом зазор в паре трения приобретает конфузорную форму.
Значительные температурные деформации наблюдались в паре трения торцового уплотнения с металлическим сварным сильфо
ном, |
работавшего |
на расплавленном натрии (рис. 76) [30]. Эти |
|||
деформации |
вызваны |
|
|||
высоким |
коэффициен |
|
|||
том трения в паре из-за |
|
||||
отсутствия у |
жидкого |
|
|||
натрия |
смазывающих |
|
|||
свойств. |
Только |
после |
|
||
замены |
обыкновенной |
|
|||
пары трения на гидро |
|
||||
динамическую |
со |
спи |
|
||
ральными |
канавками |
|
|||
(рис. 77) величина тем |
|
||||
пературных деформаций |
|
||||
была |
снижена и уплот |
|
|||
нение |
работало устой |
Рис. 77. Кольцо гидродинамической пары трения: |
|||
чиво |
без заметного из |
1 — канавка глубиной 0,038 мм и шириной 1,27 мм; |
|||
2 — площадка шириной 0,53 мм |
носа.
Температурные деформации, так же как и силовые, вызывают изменения формы сечений колец (вращающееся кольцо на рис. 76).
Они особенно велики в области зазора пары трения, так как здесь наибольшие градиенты температуры.
Полная температурная деформация пары трения, включающая деформацию поворота сечений и деформацию формы сечений колец, может создавать как конфузорный, так и диффузорный зазоры
впаре трения.
Впоследнем случае (см. рис. 76) удельные нагрузки в паре тре ния возрастают и режим трения смещается в сторону сухого трения.
96
Для большинства торцовых уплотнений утечки рабочих жидкостей направлены к оси вращения вала, так как это обеспе чивает лучшее охлаждение пары трения и сепарацию абразивных примесей.
Вэтих случаях осевые и радиальные градиенты температуры
вкольцах вызывают деформации одного и того же знака, которые способствуют образованию конфузорного зазора в паре трения. Благодаря этому обеспечивается стабильность работы пары тре ния уплотнения. Эффект образования конфузорного зазора уси ливается в термогидродинамических парах трения (по сравнению
собыкновенными) благодаря более интенсивному охлаждению одной части поверхности трения (см. рис. 40).
Сочетание высокого коэффициента температурного расшире ния с низкой теплопроводностью (например, у колец из материа лов на основе фторопласта-4) неблагоприятно, так как усиливает температурные деформации. При испытаниях во ВНИИГидромаше уплотнений с такими кольцами (см. рис. 11) наблюдались случаи неравномерного износа их поверхностей трения, сходного
сизносом при действии моментов на кольцо (см. рис. 68).
Остаточные напряжения и деформации
При доводке пар трения и их работе в торцовых уплотнениях на блюдались деформации уплотнительных поверхностей, которые проявлялись не сразу, а по истечении некоторого времени. Обычно это были деформации волнистости и их величина выражалась в отклонениях от плоскости в несколько микронов. Причины воз-, никновения таких деформаций различны. В качестве одной из них можно назвать небольшие остаточные напряжения в кольцах, возникающие при их изготовлении. Процессы, аналогичные ста рению чугуна, наблюдались в кольцах из силицированного гра фита марки ПГ-50С. Так, у колец с высокой степенью плоскост ности (отклонения не более 0,3 мкм) через 10—20 ч хранения пло скостность ухудшалась и отклонения составляли несколько ми кронов. При последующих доводках колец эти деформации по степенно прекращались.
Другой причиной возникновения деформаций является за прессовка и вклейка колец в обоймы. Напряжения, возникающие при таком закреплении колец, вызывают со временем деформации доведенных поверхностей. Для устранения деформаций рекомен дуется выдержка колец перед их доводкой в условиях смены тем ператур, например на подоконнике в течение от нескольких дней до двух недель. Другим способом устранения остаточных напря жений является выдержка колец в печи при определенной тем пературе [23].
Остаточные деформации появлялись после пуска уплотнений в работу в результате действия давления и температуры на кольца. Некоторую роль в этом процессе, по-видимому, играют реологи*
7 А. И. Голубев |
97 |
ческие свойства клея. Такие деформации наблюдались, например, у керамических колец (керамика марки ЦМ332 с 99% А120 3), вклеенных на лаке Ф-10 в крышки из стали Х17Н13М2Т, при испытаниях на воде в паре с углеграфитом 2П-1000, пропитанным фенолформальдегидной смолой. Частота вращения валов диа метрами 100 и 130 мм составляла до 3000 об/мин. Уплотнения по конструкции близки к показанным на рис. 8 и 10. Герметичные в неподвижном положении, они при вращении вала сразу начи нали пропускать большие утечки. При разборке обнаружены де формации притертых поверхностей керамических колец.
Применение металлических обойм с тонкими стенками (тол щиной ~ 1 мм), охватывавшими керамические кольца по наруж ному диаметру, значительно снизило указанные деформации.
Деформации волнистости возникают также при неоднородности материала самих колец. Так, например, при испытаниях во ВНИИГидромаше уплотнений высокого давления на воде с парой трения силицированный графит ПГ-50С по силицированному гра фиту УМС, последний имел неодинаковую степень силицирования по окружности кольца (это было обнаружено рентгеновским про свечиванием кольца). В результате под действием давления (100— 150 кгс/см2) кольцо деформировалось неодинаково в направлении окружности и его трущаяся поверхность становилась волнистой. Утечка через пару трения возрастала, момент трения падал и ре жим трения приближался к жидкостному.
Аналогичные деформации возникают при неоднородности мате риала кольца из-за переменности коэффициента температурного расширения или износостойкости кольца.
Рассмотренные силовые, температурные и остаточные дефор мации обычно малы, и поэтому можно считать, что они подчи няются закону Гука, хотя материалы колец не всегда имеют это свойство. Отсюда полную деформацию какого-либо кольца можно найти, суммируя отдельные его деформации.
Деформации, за исключением некоторых случаев, нежела тельное явление в парах трения, так как они приводят к неравно мерности и большей интенсивности износа и увеличивают утечку.
ВЛИЯНИЕ НЕТОЧНОСТЕЙ УСТАНОВКИ, ИЗГОТОВЛЕНИЯ, БИЕНИЙ ВАЛА И ДРУГИХ ФАКТОРОВ НА РАБОТУ ПАРЫ ТРЕНИЯ
Пару трения рассматривали выше изолированно от конструкции уплотнения в целом и его установки в машине, считая, что ника кие возмущающие силы не действуют на вращающееся и неподвиж ное кольца. Это идеальный случай. В действительности имеют место неточности установки уплотнения; неточности изготовления уплотнения; биения вала.
Все это влияет на силы и моменты, действующие в паре трения.
98
Рассмотрим влияние неточностей установки. В любом торцо вом уплотнении плоскость стыка пары трения всегда отклонена от положения, перпендикулярного оси вращения вала, т. е. имеется некоторый перекос пары трения. Величина этих отклонений в уп лотнениях с вращающимся упругим элементом приблизительно на порядок больше, чем в уплотнениях с неподвижным упругим элементом (см. рис. 2).
В уплотнениях с вращающимся упругим элементом будем различать два случая, когда кольцо пары трения приводится во вращение посредством упругой связи (пружины, сильфона и т. п.) и шарнирной связи (поводка, шпонки, штифта и т. п.). Упругую связь можно рассматривать как связь с помощью гибкого вала.
Рис. 78. Схемы к расчету силовых факторов, действующих на пару трения в уплот нениях с вращающимся упругим элементом
На рис. 78, а в качестве упругого элемента применен сильфон. Угловая частота вращения кольца пары трения при этом равна угловой частоте вращения вала. Считаем упругую связь идеаль ной, т. е. пренебрегаем работой деформации и инерцией упругого элемента, тогда равновесие упругого элемента с кольцом пары трения можно представить, как показано на рис. 78, а.
Д ля' идеальной упругой связи момент слева по абсолютной величине равен моменту трения М тв стыке торцового уплотнения. Из-за перекоса стыка в теле сильфона возникает изгибающий мо мент, уравновешивающийся моментом сил, действующих в стыке пары трения: М у = kya. Под влиянием М у упругий элемент при обретает форму части тора. Равновесие сильфона возможно в слу
чае; если к нему приложены некоторые моменты М п = |
M r tg |
. |
||
В соответствии с рис. 78, а, |
векторы М п направлены |
перпенди |
||
кулярно Му и совместно с М у стремятся раскрыть стык |
|
пары |
||
трения. |
работу на кольцо действует |
инер |
||
При пуске уплотнения в |
ционный момент / 0 -^jr, суммирующийся с моментом трения. Об
Т |
99 |