![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Григоров, Н. Л
.pdfгодоскоп. |
Счетчики располагались на расстояниях от 1 |
до |
10 |
м |
от центра |
установки и позволяли оценивать число частиц |
Nn |
в |
ат |
мосферном ливне, падающем на установку, если Nn было заключе
но в диапазоне 104 < |
ІУЛ < 5 - Ю5 частиц. |
12000 |
12000 |
1^37000
1,-31000
6000
|
1„Ґ' |
|
|
//Г0 |
|
/у-О |
|
|
lfl'0 |
О |
10 20 |
30 |
О |
10 20 30 |
Рис. 6.3. Пример молодого ливия, зарегистрированного на высоте гор . 1% — ионизация, просуммированная по всем камерам г'-го ряда. т=2. Энергия электронно-фотонной компоненты ливня Едф si 4 - Ю 1 2 эв, адронпон к о м п о ненты нет (Еа = 0).
Для выработки управляющего сигнала требовалось, чтобы в ка
мерах I и |
I I рядов одновременно возникла ионизация (суммарная |
по ряду), |
превосходящая ионизацию от 104 релятивистских ча |
стиц. Из всех случаев срабатывания установки были отобраны та кие события, когда в верхнем ряду камер, находящемся под слоем свинца толщиной 3 см, суммарная ионизация превышала 1,5 X X Ю 4 частиц и не менее 60% ионизации было сосредоточено в т ка мерах. Величина т могла принимать любые значения от 1 до 6. Примеры отобранных событий приведены на рис. 6.3 и 6.4. Как вид но из рисунков, отбираемые случаи характеризуются весьма уз ким пространственным распределением потока энергии электрон но-фотонной компоненты. Всего было зарегистрировано около трехсот таких ливней.
Ось ливня определялась как место с максимальной величиной ионизации под слоями свинца толщиной 2—3 см. Для дальнейшегоанализа были отобраны лив ни, оси которых находились на расстоянии не менее 20— 30 см от края установки.
Абсолютная частота лив ней v (т), создающих под 3 см свинца суммарную иони зацию свыше 1,5-104 частиц (энергия электронно-фотон
ной |
компоненты, |
упавшей |
||||
на |
установку, |
£Э ф > |
1,7 X |
|||
X 101 2 эв), для т ^ 3 |
и т ^ |
0 |
||||
приведена в табл. 6.1. |
|
|
||||
|
На уровне |
моря |
измере |
|||
ния ливней |
проводились |
на |
||||
аналогичной |
установке |
(см. |
рис. 6.1). Поскольку на уров не моря плотность атмосферы в 1,5 раза больше, чем на вы соте 3200 м, здесь были ото
браны |
ливни |
с |
т ' < 2 і |
т! <1 4. |
Они |
эквивалентны |
|
ливням |
с т < 3 и т < 6 н а |
||
высотах |
гор. |
Абсолютная |
|
частота |
молодых |
ливней |
|
\> (т') |
с энергией |
электрон |
|
но-фотонной |
компоненты |
||
;> 1,7-101 2 эв, |
зарегистриро |
ванных на уровне моря, так же приведена в табл. 6.1.
woooy
3600
3600
If 25000
3600
3BD00Y hr
3600
36,00
lyjWOQO І 3600 - І
|
Как видно из |
этой |
табли |
о |
io |
го зо |
|
о |
/о |
го |
зо |
||||||
цы, при |
переходе |
от |
уровня |
Рис. |
6.4. |
Молодой |
лпвень с |
адрониой: |
|||||||||
моря к высоте 3200 м интен |
компонентой, |
т = |
2, |
Я э ф « 2 . 1 0 » Э в , . |
|||||||||||||
сивность |
отобранных |
ливней |
|
|
Е„ |
ж 2 - 1 0 1 ь |
эв. |
|
|
||||||||
возрастает |
в |
14 — 16 раз, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
т. |
е. |
растет |
с высотой так же, как растет |
интенсивность |
адро- |
||||||||||||
нов |
высокой |
энергии |
космических |
лучей. |
Пробег |
поглощения |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
6.1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т < 3; т' < 2 |
|
т < 6; т' |
|
4 |
||||
v |
(т, |
Н |
= |
3200 |
Л Ь ) , |
ЛЬ~* час-*- |
(16,2 + |
1 , 5 ) . І О ' 3 |
|
( 4 4 |
, 2 + 2 , 7 ) - 1 0 - 3 |
||||||
v |
( т / , |
И |
= |
0 |
.и), ль~г ч а с - 1 |
( 1 1 , 1 + 2 , 5 ) . 1 0 " 4 |
|
( 2 6 |
, 6 + 4 , 3 ) - 1 0 - 4 |
компоненты, генерирующей эти |
ливни, |
L n |
= 112 ± |
10 |
г/см2 |
|||
для |
т < 3 н L n |
= 107 ± |
6 г/см2 |
для т |
6, |
совпадает |
с |
пробе |
гом |
поглощения |
нуклонов |
высокой энергии. |
|
|
|
Взаимодействие частицы в слое свинца над рядом камер I , сопровождающееся передачей электронно-фотонной компоненте энергии Е ^> 1,7-101 2 эв, будет имитировать событие, которое по критериям отбора мы относим к м . а. л. Такие взаимодействия, в принципе, могут вызываться [х-мезонами и адронами высокой
.эпергни.
Тот факт, что частота м. а. л. растет в 14—16 раз от уровня мо ря до уровня гор, показывает, что ц.-мезоиы играют пренебрежимую роль в имитации м. а. л. на высотах гор.
Для того чтобы оцепить имитацию м. а. л. адронами, была рас считана ожидаемая частота толчков величиной !> 1,5-104 , гене рируемых этими частицами под свинцовым фильтром. В основу расчета было заложено распределение событий по величине ия о, измеренное для комбинированного фильтра из свинца и 60 г/см2 графита и приведенное на рис. 4.15. Эффективная энергия рож
дающихся |
у-квантов |
принималась равной 101 1 эв. Энергетичес |
|
кий |
спектр |
адронов |
на высоте гор был взят в соответствии с |
рис. |
4.16. |
|
|
Проведенный расчет показал, что при сделанных предположе ниях взаимодействия адронов в верхнем свинцовом фильтре ус тановки могут имитировать не более 2% наблюдаемых м.а.л. Та ким образом, абсолютно подавляющее большинство отбираемых по указанным критериям событий являются молодыми элект
ронно-фотонными каскадами, |
падающими |
из |
воздуха на |
ус |
||
тановку. |
|
|
|
|
|
|
В табл. 6.2 приведено число зарегистрированных на высоте |
||||||
3200 м ливней с энергией Еэ$ |
больше заданной величины для раз |
|||||
личных значений т. |
|
|
|
|
|
|
Если построить интегральный энергетический спектр ливней, |
||||||
•то оказывается, что |
его можно |
представить в |
виде N (> Е) |
= |
||
|
|
|
|
Таблица 6.2 |
|
|
Е, ЭВ |
т < 3 |
|
7П ^ 4 |
т ^ 6 |
|
|
> 1 , 7 - 1 0 ' 3 |
122 |
|
180 |
|
279 |
|
> 3 , 4 - 1 0 1 2 |
31 |
|
43 |
|
87 |
|
> 9,3-1012 |
16 |
|
22 |
|
46 |
|
6 |
|
8 |
|
21 |
|
|
> 1 , 7 - 1 0 1 3 |
1 |
|
2 |
|
10 |
|
> 3 , 4 - 1 0 « |
0 |
|
1 |
|
4 |
|
т - 1 |
1 , 8 7 + 0 , 1 7 |
2 , 0 0 + 0 , 1 3 |
1 , 6 9 + 0 , 0 8 |
|
= AE-^-V. Значения у— 1 приведены в таблице в последней строке. Характерным для спектра м. а. л. является то, что при высокой пространственной концентрации энергии показатель степени у — 1 близок к показателю степени энергетического спектра адронов высокой энергии, равному та 2,0. С ростом т, т. е. с уменьшением степени пространственной концентрации энергии ливней, пока затель степени энергетического спектра имеет тенденцию умень шаться и при достаточно больших значениях т приближается к по казателю степени энергетического спектра широких атмосферных ливней (ш. а. л.). Это обстоятельство показывает некоторую ус ловность в определении той границы, которая отделяет ш.а.л. от рассматриваемых нами событий. Тем не менее то, что малые зна чения т. соответствуют событиям, существенно отличающимся от ш . а . л . , можно увидеть из данных о мощности ливневого сопро вождения отобранных ливней с различным параметром т.
При оценке числа частиц атмосферного ливня Na принималось, что его ось совпадает с зарегистрированным ливнем, а функция про странственного распределения частиц на расстояниях менее 10 м от оси ливня имеет стандартный вид р (г) = 1,5-10-3 NJr. При этих предположениях по данным годоскопических счетчиков было-
получено, |
что |
7Vn < |
Ю 4 в |
50% |
случаев |
регистрации |
м. а. л. с |
|
т— |
1, в 37% |
случаев при т=2, |
в 30% случаев при т= 3—4 |
|||||
и в |
15% |
случаев при |
т = |
5—6. |
Таким |
образом, чем |
больше т |
(чем шире пространственное распределение потоков энергии элект ронно-фотонной компоненты), тем, в среднем, большим атмосфер ным ливнем сопровождается данный ливень (при фиксированном значении Дэф), т. е. тем больший средний «возраст» имеют регист рируемые ЛИВИИ.
Можно получить информацию о пространственном распределе нии потока энергии электронно-фотонной компоненты отобран ных ливней следующим образом. Отобрав ливни с данным т, принять за 100% суммарную ионизацию / „ , зарегистрированную всеми камерами ряда, находящегося под 3 см свинца. После этого определить долю ионизации, зарегистрированную только цент ральной («осевой») камерой. Далее добавить к центральной каме ре две соседние камеры (слева и справа), четыре соседние камеры и
т.д., и полученный результат усреднить по всем ливням с данным
т.Таким образом мы получим долю энергии молодого ливня III 0 г заключенную в полосе шириной х = 10; 30; 50; 70 и 90 см, по от
ношению к полной |
ионизации, |
зарегистрированной |
|
на площа |
|||||
ди 10 |
м2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Результат такой обработки экспериментальных данных при |
|||||||||
веден |
на рис. 6.5 |
для различных ливней |
(т = |
1—2, |
т = |
3—4 |
|||
и т. = |
5—6). |
|
|
|
|
|
|
|
|
Чтобы от этого «одномерного» распределения ионизации пе |
|||||||||
рейти |
к функции пространственного |
распределения |
потока |
энер |
|||||
гии, предположим, что плотность потока энергии РЕ (Г) |
можно ап |
||||||||
проксимировать функцией типа |
ps = |
А/гп |
при |
г0 < |
г << 2 |
ми. |
р £ = const при г < г0 . В качестве г0 было принято 5 см, в связи с тем, что диаметр камеры равен 10 см. Далее было рассчитано для различных значений ?г распределение ионизации по камерам дли ной 330 см и диаметром 10 см в предположении, что ось ливня па дает па центр установки.
На рис. 6.5 кривые представляют результат такого расчета.
Как следует из рис. 6.5, |
все |
ливни |
|
можно |
хорошо |
описать |
|||||||||
|
функцией |
вида |
рд (7-) = |
|
А/гп |
с |
п = |
3,0 |
|||||||
|
для т = |
1—2, |
|
п = |
2,3 |
для |
т = |
3—4 |
|||||||
|
и |
п = |
1,8 |
для |
|
т = |
5—6. |
|
|
|
|
||||
|
|
В связи |
с |
|
этим |
отметим, "что |
для |
||||||||
|
гя. а. л. и таких же |
расстояний от |
оси |
||||||||||||
|
ливня показатель степепи п имеет |
зна |
|||||||||||||
|
чение zzzl,2 |
[122]. Таким |
образом, |
экс |
|||||||||||
|
периментальные данные |
о |
пространст |
||||||||||||
|
венном распределении потоков |
энергии |
|||||||||||||
|
электронно-фотонной компоненты в ото |
||||||||||||||
|
бранных ливнях указывают на то,что |
||||||||||||||
|
они являются |
достаточно |
молодыми ат |
||||||||||||
|
мосферными |
ливнями. |
|
Поскольку по |
|||||||||||
|
методу отбора ливней мы требуем, чтобы |
||||||||||||||
|
не менее |
60% |
|
ионизации |
содержалось |
||||||||||
|
в |
т камерах, то, зная рд (г), легко опре |
|||||||||||||
|
делить радиус круга R, |
в |
пределах |
ко |
|||||||||||
|
торого |
содержится 60% энергии, попа- |
|||||||||||||
x w |
дающей |
на квадратную |
установку |
пло |
|||||||||||
|
щадью 10 м2. |
|
Для |
т = |
1 R = |
10 |
см, |
||||||||
Рис. 6.S. Пространственное |
|
т |
= З Л » 3 0 |
см, |
для |
т = |
5—6 |
||||||||
распределение потоков эпер - |
n |
_ |
7 0 |
|
|
т |
Р |
R |
~ |
Ют |
см |
|
|
||
п ш в молодых ливнях. |
|
— |
" J |
см, |
т. |
|
е. i t — |
шт |
|
см. |
|
|
Хорошо известно, что степень про странственной концентрации потока энергии в каскадном ливне определяется его «возрастом» —
параметром s. Так как мы знаем функцию пространствен ного распределения потока энергии в м. а. л., то, воспользовав шись расчетами [107], можно получить предельную толщину слоя
|
|
|
|
|
|
Таблица |
6.3 |
|
|
|
m -= і |
|
тп -= 3 |
|
m = 5-6 |
|
|
Е, Эв |
t |
s |
і |
s |
t |
s |
|
'max |
|
|
|
||||||
.3-Ю»0 |
|
|
. . |
— |
0,8 |
0,40 |
|
|
101 1 |
0,5 |
0,23 |
1,1 |
1,8 |
0,45 |
|
7,1 |
|
3 - Ю » |
|
|||||||
1,0 |
0,27 |
2,0 |
0,41 |
2,8 |
0,50 |
|
8,2 |
|
1 0 » |
2,1 |
0,39 |
3,0 |
0,49 |
3,8 |
0,57 |
|
9,4 |
3 - Ю 1 2 |
3,0 |
0,45 |
4,0 |
0,51 |
4,6 |
0,60 |
10,5 |
атмосферы t (в лавинных единицах), в пределах которого ливень,, генерированный у-квантами с энергией е, разовьется настолько^ что в круге радиусом R будет содержаться 60% энергии, падающей на площадь в 10 .м2. Зная t, легко определить возрастной параметр s. Результаты этих расчетов приведены в табл. 6.3. В последнем столбце таблицы приведена толщина слоя атмосферы ґ т а х (в лавин ных единицах), в котором ливень, генерированный у-квантами с
энергией |
є, достигает максимума своего развития. |
Табл. |
6.3 показывает, что выполнение требования т ^ 6 дей |
ствительно приводит к отбору ливней, зарождающихся в слое t—
— 100 г/см2 <^ ^тах с малым значением возрастного параметра s. Указанные в табл. 6.3 значения t и s получены в предположе нии нулевых углов разлета іх°-мезонов в элементарном акте их
генерации. Учет |
конечных |
углов |
разлета |
8 = |
ср±/Ело |
приведет |
||||
к |
уменьшению |
t, |
а следовательно, |
и s (при данной |
энергии |
є).. |
||||
|
§ 2. |
Основные |
особенности |
генерации |
|
|
||||
|
электронно-фотонной |
компоненты |
в |
молодых |
|
|||||
|
|
|
атмосферных |
ливнях |
|
|
|
|
||
|
Высотная зависимость |
интенсивности |
м. а. л. указывает |
на |
||||||
то, |
что они генерируются в атмосфере адронами высокой |
энергии.. |
Наиболее естественным будет предположение, что в основе обра зования м. а. л. лежат типичные взаимодействия, характеризуе
мые средним коэффициентом неупругости <іО, с передачей я°~ мезонам доли энергии, равной <і£я°> = <iO/3.
Так как к м. а. л. мы относим такие ливни, у которых более60% энергии заключено в круге радиусом R ^ 70 см, то это тре бование налагает определенные, весьма жесткие ограничения на
размеры слоя атмосферы хтах, взаимодействие в пределах которого, |
||
может обеспечить наблюдаемую концентрацию энергии. |
|
|
Если |
на уровне наблюдения спектр адронов F (Е) dE |
= |
= BdE • Е~~<, то на слой Ящах падает поток адронов Е~<В • dE • |
eXma*ILn- |
|
В слое хтах |
провзаимодействует из них часть, равная 1 — е - ' Г т а х / ? |
' в з - |
Таким образом, мы будем наблюдать число молодых ливней с энер
гией электронно-фотонной |
компоненты |
ЕЭф, ЕЭф + d-Еэф, |
равное |
N (Езф) dE3$ = |
(KV) e W / |
L N . ( 1 _ e - W * B 3 ) . |
( 6 Л } J |
^эф |
|
|
|
Пусть энергия рождающихся у-квантов Еу, а их множествен ность ( n v > , т. е. Еу = Е3ф/(пуу. Толщина слоя хтах определяется двумя процессами: разлетом я°-мезонов в элементарном акте взаи модействия и многократным рассеянием частиц каскадного ливня.. Первый процесс дает для у-квантов с энергией Еу:
E^Rp |
6,3 - 10 - 2 . Еу |
|
#max = —~ = |
~ |
г/см-, |
Р± Р±
185
где R = |
70 см, р — плотность воздуха, которая па высоте 3200 м |
||
равпа ^ |
0,9- Ю - 3 г/см3, fx |
— средний перпендикулярный импульс |
|
у-квантов, возникающих |
в результате |
ядерных взаимодействий. |
|
В предыдущей главе показано, что /?Yj_ ^ 2-Ю8 эв/с. Поэтому |
|||
|
а-ш а х = |
3,1-Ю-1 0 £ Y |
г/см1. |
Многократное рассеяние дает другую зависимость хта* от Еу. РІспользуя результаты расчетов, приведенные в табл. 6.3, ее мож но представить в виде
Эффективный слой атмосферы, в пределах которого происхо дят взаимодействия, дающие молодые ливни, определяется мень шим из двух значений хтах (значением ХтЯх ИЛИ Жщах)-
В процессе, идущем по средним характеристикам,
|
|
|
|
|
< £ Y > = 3 - * - - |
< „ п + > |
' |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 < " * о > |
|
|
|
|
|
|||
где |
<?г-о> |
и (п_±у |
— средняя множественность нейтральных |
и за |
||||||||||||
ряженных |
пионов. По большой совокупности экспериментальных |
|||||||||||||||
данных при взаимодействии адронов с энергией Е = |
1 0 й |
— 101 3 эв |
||||||||||||||
с легкими |
ядрами |
<гс_+> ~ |
2 (Е/109)'/'. |
Если молодые |
ливни об |
|||||||||||
разуются |
в |
результате |
одного |
взаимодействия, |
Е = |
Е^/К^о |
||||||||||
и < £ v > ^ |
90 |
|
|
эв. |
При |
К„с = 0,1 имеем кЪ |
= |
0,56 |
и при |
|||||||
Кк> = 0,17 |
К.Ъ = 0 , 6 4 . |
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
< £ V > « 0 , 6 - 9 0 . S & ~ 5 0 |
Е%. |
|
|
|
|
||||||
Подставив это значение в выражения для Хтах |
и z m a x , |
полу |
||||||||||||||
чим, ЧТО х'тах |
= |
Хтах |
При Еоф |
Я= 101 3 |
Эв. |
|
|
|
|
|
||||||
Таким образом, при ЕЭф < |
101 3 |
э в толщина слоя, в котором об |
||||||||||||||
разуются молодые ливни с т ^ |
6, |
определяется углом разлета я°- |
||||||||||||||
мезонов и |
ж ш а х |
л; |
1,5-10~8-2?эф |
»/см". |
|
|
|
|
|
|
||||||
При ЕЭф ^> 101 3 эв толщина слоя определяется |
многократным |
|||||||||||||||
рассеянием и хтах |
= |
70 lg (Еу/1010) |
г/см2. |
|
|
|
|
|
||||||||
Если ограничиться энергиями |
молодых |
ливней |
ЕЭф — 101 2 эв |
|||||||||||||
(Еоф |
< Ю 1 3 |
э в ) , то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
La |
|
Кз |
0 , 1 - - 0 , 2 < 1 . |
|
|
|
|
||||
При |
этом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ехтах^п |
~ |
1 |
и |
1 |
е ж тах/'- вз . |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кз |
|
|
|
|
Подставляя эти значения в (6.1) и произведя интегрирование, по лучим, что интегральный энергетический спектр молодых ливней
в рассматриваемой модели должен иметь вид:
|
|
|
|
|
N (> £эф) = |
|
<ЯГ> ^ , |
|
|
|
(6.2) |
||||||||
где А/ЕІф1 |
— интегральный спектр |
адронов, хтах |
— |
1,5-10~8ЕІфВ. |
|||||||||||||||
Перейдем к количественным |
оценкам. |
Поток адронов с |
Е |
> |
|||||||||||||||
^> 101 2 эв составляет ^ |
0,7 м-2час~1стер-1. |
|
Показатель интеграль |
||||||||||||||||
ного |
спектра |
в |
области |
энергий — 1 0 1 2 эв у — 1 = 1,9. |
Отсюда |
||||||||||||||
А = |
4,4-102 2 . Если считать, что |
при взаимодействиях, |
описывае |
||||||||||||||||
мых средними характеристиками, Кп« = |
К/3, |
где К — средний коэф |
|||||||||||||||||
фициент |
неупругости, |
то, |
взяв функцию распределения |
величины |
|||||||||||||||
К из |
[4, |
123], получим: <#*19> =2,7 - 10~ 2 . При |
Хт |
= |
83 |
г/см2 |
|
ин |
|||||||||||
тегральный |
спектр молодых ливней будет иметь |
вид: |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
N ( > £ э ф ) |
= |
2,1 • 10n/E\f |
|
м~2 |
час-1 |
стер-1. |
|
|
|
|||||||
В |
частности, |
частота |
ливней |
с |
Е3ф ;> 1,7-101 2 |
эв |
будет равна- |
||||||||||||
2,1 • 1 0 _ 3 |
м^час-^стер-1, |
|
а при |
<і£> = 0 , 5 |
|
она |
возрастет до |
5,7X |
|||||||||||
Х І 0 - 3 м~гчас'1стр.р''1 |
при |
показателе |
спектра |
у — 1 |
= |
1,15. |
Эк |
||||||||||||
сперимент же дает, что показатель интегрального |
спектра моло |
||||||||||||||||||
дых |
ливней |
с |
т^0> |
у — 1 = |
1,7, |
а |
N |
( > 1 , 7 - 1 0 1 2 |
эв) = |
4,4х. |
|||||||||
Х І 0 - |
2 лГ2 час'1 стер-1 |
(см. табл. |
6.1 и 6.2). |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Таким образом, предположение о том, что молодые ливни об |
|||||||||||||||||||
разуются |
во |
взаимодействиях со средними |
характеристиками |
и |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
средним коэффициентом неупругости {К} = -3--+-— |
і резко про |
||||||||||||||||||
тиворечит |
экспериментальным |
данным |
о |
частоте |
и |
показа |
теле энергетического спектра этих ливней. Взаимодействия со средними характеристиками могут дать только 5—10% наблюдае мых молодых ливней.
Наконец, если предположить, что молодые ливни образуются в результате нескольких последовательных взаимодействий адрона в воздухе, то при фиксированном значении ЕЭф это приведет к уменьшению энергии и, соответственно, увеличению потока адро нов, генерирующих ливни. Однако одновременно уменьшаются и значения Еу и ж1Пах- Учет всех факторов приводит к тому, что в ре зультате нескольких последовательных взаимодействий может образовываться примерно столько же ливней, сколько и в резуль тате одного взаимодействия. Следовательно, все взаимодействия со средними характеристиками могут дать около 20% наблюдае мых молодых атмосферных ливней с Е^ф ~~> 1,7-101 2 эв.
Таким образом, проведенный анализ показывает, что большин ство молодых ливней ( ~ 8 0 % ) образуются во взаимодействи ях, существенно отличающихся от средних, типичных взаимо действий.
Какими особенностями должны обладать эти взаимодействия? Во-первых, средняя энергия у-квантов, генерируемых в этих взаимодействиях, должна быть существенно больше, чем в типич-
ных взаимодействиях, чтобы толщина эффективного слоя опреде лялась не углами разлета л°-мезонов в акте их генерации, а кулоновским рассеянием частиц в развивающемся электромагнитном каскаде, т. е. эффективная энергия у-квантов Ev должна быть та кой, ЧТОбы Яшах < Umax- Из ЭТОГО УСЛОВИЯ ДЛЯ ЛИВНЄЙ С / й ^ 6 ПО-
.лучим:
|
70 lg ( # Y / 1 0 " ) < 3 , l - 1 0 - 1 ° - £ .Yi |
|
|
||||
откуда Еу > |
4 - Ю 1 1 |
эв. |
Так как это условие должно выполняться |
||||
и для молодых ливней с ЕЭф т 2 - Ю 1 2 эв, то |
эффективная |
множе |
|||||
ственность |
генерируемых я.°-мезонов |
должна |
быть |
порядка |
|||
<пг Л = 2-Ю12/2Еу |
= |
2 - 10 1 2 /2 - 4 - 10" « |
2,5. |
При |
этом |
<£Y > = |
|
= І8 ф/2<гая „> = 0,2 |
Еэф. |
|
|
|
|
Такую большую энергию отдельные я°-мезоны в большинстве взаимодействий не получают. Поэтому нужно предположить, что
взаимодействия, |
ответственные |
за |
генерацию |
м . а . л . , происхо |
|||||||||||||
дят с вероятностью W < 1 и в них суммарная доля энергии, пере |
|||||||||||||||||
даваемая я°-мезонам, равна |
Кло. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Считая, что |
у = |
2,9, Ьа |
= |
ИЗ |
г/см2, |
Хпз |
= |
83 г/см2, |
<£v> = |
||||||||
- 0,2 Еаф, |
хтах |
= 70 lg (0,2 £э ф /101 ( >) = 30 In ( £ э ф / 5 • 101 0 ), получим: |
|||||||||||||||
с ^ ь п |
= |
( |
Еэф |
f 2 5 |
1 |
|
„ - x m n T / ) . n |
, |
^ |
1 |
( 5 - Ю 1 0 ) 0 - 3 5 |
|
|||||
|
|
|
\ 5 - Ю |
1 0 |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
£0,35 |
|
||
|
|
|
|
|
|
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
эф |
|
|
Подставляя |
эти |
значения в |
(6.1), |
получим, |
что |
спектр |
молодых |
||||||||||
ливней |
с |
т. <^ 6 |
характеризуется |
показателем |
у — 1 = |
1,65, |
|||||||||||
что близко к экспериментальному значению: |
|
|
|
|
|
||||||||||||
N |
( > |
Д 0 ф ) « |
|
|
|
1 - |
-jszr) |
|
м |
" час 1 |
стер |
Ч |
(6.3) |
||||
|
|
|
|
|
|
^эф |
\ |
|
|
й э ф |
/ |
|
|
|
|
|
|
В частности, |
поток |
м . а . л . |
с Едф |
> 1,7-101 2 |
эв |
|
|
|
|
||||||||
|
N ( > |
1,7 • 101 2 |
эе) ж 5,6 • 1 0 ' W |
> лг 2 |
час'1 с т е р - 1 . |
|
|||||||||||
В то же время из экспериментальных данных |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
N ( > |
1,7-101 2 эе) = |
4,4 - Ю - 2 м~2 |
|
час-^тер-1. |
|
|
|||||||||
Отсюда |
W(Kb9> |
= 8 - Ю - 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Если бы генерация зх°-мезонов шла только через этот гипоте |
|||||||||||||||||
тический |
процесс, |
то |
было |
бы И / < Л Г „ о > < |
|
0,17 |
(так как |
средний |
|||||||||
коэффициент неупругости (К) ^ 0,5 и <і?я о> |
= - д |
(К) |
^ |
0,17). |
|||||||||||||
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эти оценки показывают, что в генерации м. а. л., по-видимому,
.доминирующими являются взаимодействия, в которых в одном акте я°-мезоиам передается доля анергии, в несколько раз превос ходящая долю, передаваемую им в среднем. Такие взаимодейст вия должны осуществляться со сравнительно небольшой вероят ностью 0 , 0 8 ^ 1 ^ ^ 0 , 3 и характеризоваться большой концент рацией энергии на относительно небольшом числе я°-мезонов [124].
£ 3. |
Изучение |
молодых |
атмосферных |
ливней |
методом |
контролируемых |
ядерных |
фотоэмульсий |
В § 2 было показано, что основные характеристики взаимодей ствий первичных адронов, которые приводят к появлению м.а.л., должны обладать следующими особенностями:
1)большая величина суммарной энергии, передаваемой всем я°-мезопам;
2)большая концентрация энергии электронно-фотонной ком поненты м.а.л. на малом числе я.°-мезонов.
Полученный вывод о концентрации значительной доли энер гии м.а.л. на нескольких я°-мезонах был проверен с помощью ^метода сочетания ионизационного калориметра с ядерными фото эмульсиями. Установка состояла из ионизационного калориметра •с площадью 10 м2. Ядерные эмульсии располагались над калори метром под свинцовыми фильтрами толщиной 1, 2 и 3 см. Схема установки такова, как на рис. 2.8 (без мишени над установкой).
Отбор м.а.л. производился по верхнему (I) ряду камер. От
бирались события, в которых |
суммарная ионизация в ряду |
была |
|
/ ^ |
10000 релятивистских |
частиц (т. е. £ Э ф ^ 1 , 0 - 1 0 1 2 |
эв) и |
60% |
ионизации, зарегистрированной на всей площади установки, |
было сконцентрировано в одной или двух камерах (т. е. т — 1—2). За 500 часов работы установки было отобрано 26 таких событий. Из них в ядерных фотоэмульсиях было найдено 19.
В табл. 6.4 приведены данные обработки этих 19 ливней. В таблице приводятся: номер случая; энергия электронно-фотонной
компоненты ЕЭф, определенная |
по суммарной ионизации в I или |
|
I I ряду калориметра; энергия |
адронной компоненты Еа, |
опреде |
ленная по калориметру; энергия перьичной частицы Е0 = |
ЕЭф + |
+Еа. В таблице приведены также результаты обработки ливней в
фотоэмульсиях: число стволов в ливне; энергия каждого ствола
E t ; |
суммарная энергия всех стволов ливня 2 £ г |
и отношение энер |
гии |
наиболее энергичного у-кванта к энергии |
первичной частицы |
Eymax/Eg. Приведены также средние значения (Кпо}, <Ґ~ЇЇ—\
\ я0 у
Из данных, полученных по фотоэмульсиям, видно, что число стволов, т. е. число зарегистрированных у-квантов в отдельных ливнях, мало: в среднем два-три у-кванта на ливень. Среднее зна-