- •Министерство образования и науки российской федерации
- •1.2. Условия равновесия системы сил, линии действия которых расположены в одной
- •1.3. Основные виды связей
- •1.4. Учёт пары сил при составлении уравнений равновесия
- •1.6. Распределённая нагрузка
- •2. Статический расчёт кунструкций
- •2.1. Равновесие составных тел
- •2.2. Расчёт ферм
- •3. Сила трения
- •1. Сила трения действует в общей касательной плоскости к поверхностям соприкасающихся тел и противоположна тому направлению, в котором активно действующие силы стремятся сдвинуть тело.
- •4. Система сил в пространстве
- •1. Кинематика точки
- •1.2. Естественный способ задания движения точки
- •1.3. Определение радиуса кривизны траектории по заданным уравнениям движения точки
- •2. Кинематика твёрдого тела
- •2.1. Простейшие движения твёрдого тела
- •2.2. Вычисление скоростей точек тела, совершающего плоскопараллельное движение
- •3. Сложное движение точки
- •3.1. Вычисление ускорения Кориолиса
- •3.2. Вычисление абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки
- •1. Первая и вторая задачи динамики материальной точки
- •2. Относительное движение материальной точки
- •3. Линейные колебания точки
- •Применение общих теорем динамики
- •4.1. Теорема об изменении количества движения и теорема о движении центра масс
- •4.2. Теорема об изменении кинетического момента относительно неподвижной оси
- •4.3. Совместное использование теоремы об изменении количества движения и теоремы об изменении кинетического момента
3.2. Вычисление абсолютной скорости и абсолютного ускорения точки
Напомним теорему сложения скоростей при сложном движении точки:
абсолютная скорость точки равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей:
Теорема сложения ускорений при сложном движении точки имеет вид:
,
где вектор
называется ускорением Кориолиса.
Таким образом,
абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений.
Пример 3.3
Круглая трубка радиуса вращается вокруг горизонтальной осипо часовой стрелке с постоянной угловой скоростью. Внутри трубки около ее точкиколеблется шарик, причем так, что(Рис. 3.5). Определить скорость, касательное и нормальное ускорения в абсолютном движении шарика в любой момент времени.
|
Рис.3.5 |
Вычислим относительную скорость и относительное ускорение шарика:
Трубка сообщает шарику переносную скорость
и переносное ускорение
Угол между осью вращения трубки, вдоль которой направлен вектор ее угловой скорости, и вектором относительной скорости шарика равен , так что
Для определения направления ускорения Кориолиса удобнее всего воспользоваться правилом Жуковского.
Абсолютная траектория шарика в данном случае очевидна – это все та же окружность с центром радиуса. Используя теорему сложения скоростей, получаем:
Используя теорему Кориолиса (3.12), получаем:
Направления векторов указаны на Рис. 3.5. Ускорение Кориолиса и относительная скорость представлены на рисунке для случая
Пример 3.4
Лопатка рабочего колеса турбины, вращающегося против хода часовой стрелки замедленно с угловым ускорением, имеет радиус кривизны 0.2 м и центр кривизны в точке, причемм. Частица воды, отстоящая от оситурбины на расстоянии 0.2 м, движется по лопатке наружу и имеет скорость 0.25 м/с и касательное ускорение 0.5 мпо отношению к лопатке. Определить абсолютное ускорение частицыв тот момент времени, когда угловая скорость турбины равна 2 рад/с.
Подвижную систему координат свяжем с рабочим колесом турбины (Рис. 3.6). Относительной траекторией частицы воды является кривая – лопатка турбины. Определим нормальное ускорение точкив относительном движении
Точка турбины описывает окружность с центромрадиуса. Определим переносное ускорение точки:
Направление ускорения Кориолиса определяем по правилу Жуковского. Модуль ускорения Кориолиса равен
Используя теорему Кориолиса, найдем проекции абсолютного ускорения частицы на оси подвижной системы координат (Рис. 3.6):
|
| |
|
|
|
Рис. 3.6 |
|
Рис. 3.7 |
Остается определить и. Для этого используем теорему косинусов (Рис. 3.7):
Отсюда
Таким образом,
Окончательно получаем:
Пример 3.5
Диск радиуса вращается вокруг неподвижной осис постоянной угловой скоростью. По ободу диска движется точка, имея относительно диска постоянную по модулю скорость. Определить абсолютную скорость и абсолютное ускорение точки.
Подвижную систему отсчета связываем с диском (Рис. 3.8). По отношению к диску, т.е. в относительном движении, точка движется равномерно со скоростью, описывая окружность радиусас центром в точке. Определяем относительное ускорение точки:
Рассмотрим переносное движение – его совершает диск. Точка диска описывает окружность с центром, плоскость которой параллельна координатной плоскости. Переносная скорость
направлена по касательной к этой окружности в сторону вращения диска, т.е. перпендикулярно плоскости диска в отрицательном направлении координатной оси . Поскольку вращение диска по условию равномерное, отличным от нуля оказывается только осестремительное ускорение:
Вектор ускорения Кориолиса точки направлен перпендикулярно плоскости чертежа, в которой расположены векторыи, причем, в ту сторону, откуда кратчайшее совмещение направления векторас направлением векторавидно против хода часовой стрелки. В указанном на Рис. 3.9 положении точкивектор ускорения Кориолиса направлен на нас, т.е. параллелен координатной осив положительную сторону этой оси. На Рис. 3.9 это направление условно обозначено острием стрелки, заключенным в кружок. Модуль ускорения Кориолиса вычисляется по формуле:
.
|
| ||
|
|
| |
Рис.3.8 |
|
Рис.3.9 |
При перемещении точки по диску направление ускорения Кориолиса не будет изменяться до тех пор, пока, т.е. пока(точка). При пересечении точкойкоординатной осиускорение Кориолиса обращается в нуль. При движении точки в нижней части диска, т.е. при, проекция ускорения Кориолиса на направление осистановится отрицательной и векторнаправлен от нас (точкии).
Таким образом,
Используя теорему сложения скоростей
находим проекции вектора абсолютной скорости на оси подвижной системы координат:
Используя теорему Кориолиса
находим проекции абсолютного ускорения точки на оси подвижной системы координат:
Примечание.
Последняя задача позволяет проиллюстрировать некоторые явления, связанные с вращением Земли, в частности, размыв берегов рек. Как видно, вращение Земли приводит к возникновению у частиц воды кориолисова ускорения, направленного перпендикулярно линии берегов. Наличие такого ускорения приводит к тому, что в северном полушарии дополнительно подмывается правый берег, который на прямолинейных участках рек заметно выше левого берега. В южном полушарии более высокий левый берег. Это явление в географии отражено в законе Бэра.
ЗАДАЧИ, РЕКОМЕНДУЕМЫЕ ДЛЯ РАЗБОРА В АУДИТОРИИ И ДЛЯ ЗАДАНИЯ НА ДОМ:
Из сборника задач И.В.Мещерского: 22.10; 22.14; 22.17; 22.26; 23.1; 23.9; 23.13; 23.18; 23.19; 23.27; 23.29; 23.34; 23.47; 23.48; 23.49; 23.56.
Из учебника «ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА - теория и практика»: комплекты СР-23;
СР-24; СР-25.
КОНТРОЛЬНЫЕ МЕРОПРИЯТИЯ:
После практического занятия №7(15) проводится тест «МОДУЛЬ КБ».
ЛИТЕРАТУРА:
Антонов В.И., Белов В.А., Егорычев О.О., Степанов Р.Н.//Курс теоретической механики (теория и практика) – М.: Архитектура – С, 2011 г.
Мещерский И.В.//Сборник задач по теоретической механике. – Спб.: Лань, 2010 г.
ПРАКТИЧЕСКОЕ ЗАНЯТИЕ № 1