![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Найдеров, В. З. Специальные радиотехнические измерения
.pdfИндикатор резонанса — это измеритель высокочастотного на пряжения или тока. В качестве индикатора обычно используется магнитоэлектрический микроамперметр с полупроводниковым де тектором. Значительно реже (в основном в диапазоне высоких частот) применяется электронный вольтметр.
Основным узлом резонансных частотомеров является .колеба тельная система, устройство которой зависит от диапазона изме ряемых частот. Находят применение колебательные системы с со средоточенными постоянными (LC-контуры) и колебательные сис темы с распределенными постоянными (коаксиальные и объемные резонаторы). Могут также использоваться колебательные системы
сэлементами переходного типа.
1.Колебательные системы с сосредоточенными постоянными состоят из катушки индуктивности и прецизионного конденсатора
переменной емкости со шкалой настройки. Весь диапазон изме ряемых частот обычно разделяется на ряд поддиапазонов. Измене ние частоты собственных колебаний в пределах каждого поддиа пазона производится изменением емкости конденсатора, а пере ход от одного поддиапазона к другому — переключением кату шек индуктивности.
Перекрытие по частоте при данной катушке L определяется коэффициентом перекрытия
'де
/.макс —
макс
Погрешность измерения зависит от погрешности градуировки шкалы, стабильности элементов, добротности колебательной сис темы и составляет величину +(0,1 —1)%. Такие колебательные системы применяются на частотах до 100 МГц. Для колебательных систем с сосредоточенными постоянными характерна индуктивная связь с источником колебаний.
2. Колебательные системы с распределенными постоянными представляют собой отрезки коаксиальных линий (коаксиальные резонаторы) или объемные резонаторы. Коаксиальные резонато ры применяются в дециметровом и сантиметровом диапазонах волн (примерно до частот порядка 10 ГГц).
В современных волномерах, как правило, в качестве коаксиаль ных резонаторов применяют четвертьволновые отрезки, замкнутые
с одной стороны и разомкнутые с другой |
(рис. |
5.11,а). Как |
из |
|
вестно, резонанс в этом случае |
наступает |
при |
длине отрезка |
|
/= (2«+1) Я/4, где п = 0, 1, 2, ... . При п—0 (1=1/4) |
получается |
пер |
||
вый резонанс, при п = 1 (/ = ЗѴ4) |
— второй резонанс и т. д. Корот |
|||
кое замыкание осуществляется с помощью |
четвертьволнового |
бес |
80
контактного соединения. Длина отрезка / регулируется перемеще нием центрального стержня при помощи микрометрического вин
та. С винтом связан лимб, на кото |
|
|
ром нанесены деления, |
и стрелка, |
|
перемещающаяся в пазу, выполнен |
|
|
ном в корпусе. Положение стержня, |
|
|
соответствующее резонансу, отме |
|
|
чается по шкале волномера стрел |
|
|
кой и по лимбу. Хотя длину волны в |
|
|
принципе можно измерить по двум |
|
|
отсчетам (расстояние между двумя |
|
|
положениями стержня, соответст |
|
|
вующими соседним |
резонансам, |
|
равно 0,5Х), все волномеры градуи |
|
|
руются. Частота настройки опреде |
|
|
ляется обычно по графику или таб |
|
|
лице, прилагаемым к волномеру. |
Рис. 5.II. |
Для связи резонатора с источником колебаний измеряемой час тоты и с индикаторным устройством предусмотрены две петли связи, которые обычно помещаются в пучность тока, т. е. у ко роткозамкнутого конца линии (магнитная связь). Одна петля представляет собой окончание коаксиального кабеля, соединяю щего резонатор с источником колебаний. Исследуемый сигнал может также приниматься антенной (штыревой или рупорной). Вторая петля — индикаторная — связана с детектором, к которо му подключен микроамперметр. Непосредственная связь петель ничтожно мала и напряжение на индикаторной петле наводится лишь тогда, когда резонатор настроен в резонанс с возбуждающи ми его колебаниями.
Связь с источником колебаний выбирается так, чтобы волно мер обладал достаточной чувствительностью. Однако при изме рении несущей частоты радиоимпульсов чувствительность может оказаться недостаточной. В этом случае резонансные частотомеры снабжаются усилителями.
Добротность коаксиальных резонаторов достигает величины порядка нескольких тысяч, погрешность измерения частоты со ставляет + (0,05—0,1)%. Примерами подобных волномеров служат приборы 42-34 (диапазон измеряемых частот 3,3—4,3 ГГц, погреш ность измерения +0,05%, чувствительность 0,2 мВт) и 42-36 (диа пазон частот 5,5—7,7 ГГц, погрешность ±0,05%), чувствительность
0,2 мВт).
Объемные резонаторы применяются в сантиметровом и мил лиметровом диапазонах волн (обычно на частотах выше 3000 МГц). 4аще всего используются цилиндрические резонаторы. Такой резо натор представляет собой отрезок круглого волновода, замкнутый накоротко с обеих сторон. На одном конце отрезка находится не подвижная торцевая стенка, на другом — перемещающийся короткозамыкающий поршень (рис. 5.11,6).
6 В. 3. Найдеров. |
81 |
При перемещении поршня изменяется длина / резонатора, вследствие чего изменяется частота собственных колебаний. Резо нанс наступает при
Л.
1— п ~2
где Л — длина волны в волноводе, связанная с длиной волны в свободном пространстве (длиной волны колебаний источника) однозначной зависимостью (для данного типа колебаний в резона
торе, определяемого |
условиями |
возбуждения). Все волномеры |
с |
||||||||
объемными резонаторами градуируются. |
|
резонатора с источни |
|||||||||
В качестве элементов связи |
объемного |
||||||||||
ком измеряемых колебаний и индикатором |
применяются |
петли, |
|||||||||
штыри и отверстия. |
Добротность |
объемных |
резонаторов |
выше, |
|||||||
чем коаксиальных |
(достигает |
величины |
порядка |
ІО4 |
и |
более), |
|||||
вследствие чего погрешность |
таких |
волномеров |
меньше, чел*, |
||||||||
коаксиальных, и составляет +(0,01—0,05)%. |
Основная |
причина |
|||||||||
|
погрешности — недостаточно высо |
||||||||||
|
кая точность |
изготовления |
меха |
||||||||
|
низма настройки |
и отсчета. |
|
|
|||||||
|
|
Примерами |
волномеров |
с |
|||||||
|
объемными |
|
резонаторами |
могут |
|||||||
|
служить волномеры 42-26 (диапа |
||||||||||
|
зон частот 52,6—79 ГГц, погреш |
||||||||||
|
ность |
измерения |
±0,1%), |
42-31 |
|||||||
|
|
(диапазон частот 12—16,6 ГГц, по |
|||||||||
|
грешность измерения ±0,05%, чув |
||||||||||
|
ствительность |
5 |
мВт). |
|
|
|
|||||
|
|
Схемы включения резонансных |
|
||||||||
|
|
|
|
|
волномеров |
|
|
|
|||
|
|
Для измерения частоты волно |
|||||||||
|
мер |
люжет |
подключаться к |
трак |
|||||||
|
ту исследуемого сигнала и индика |
||||||||||
|
торному |
устройству |
различными |
||||||||
|
способами. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Первый способ (рис. 5.12,а) — волномер с элементом связи в |
|||||||||||
виде штыря помещают в зону |
излучения |
исследуемого |
источника |
||||||||
и настраивают его в резонанс, |
чему |
соответствует |
максимальное |
||||||||
показание индикатора, так как при |
резонансе |
электромагнитная |
энергия в резонаторе имеет максимальное значение. Регулировка степени связи волномера с исследуемым источником осуществляет ся изменением расстояния /, изменением длины штыря h либо из менением положения штыря относительно направления поляриза ции электромагнитных колебаний.
82
Второй способ (рис. 5.12,6) — элемент связи волномера вклю чается непосредственно в линию передачи энергии. Настройка з резонанс также производится по максимуму показаний индикато ра. Связь выбирается достаточно слабой, чтобы волномер не ока зывал значительного влияния на тракт исследуемого сигнала.
Волномеры, включенные рассмотренными способами, иногда называют проходными, так как о настройке в резонанс судят по максимуму мощности, проходящей через резонатор в индикатор. Зависимость угла отклонения стрелки индикатора от частоты для волномеров проходного типа показана на рис. 5.13.
Третий способ (рис. 5.12,е) применяется при измерении часто
ты маломощных источников |
колебаний. |
Настройка |
волномера |
в резонанс определяется по |
минимуму |
показаний |
индикатора, |
включенного в линию передачи после волномера. Волномер в этом случае вообще может не иметь своего индикатора — настройка з резонанс производится по минимуму показаний индикатора мощ
ности в |
нагрузке. |
> |
При |
резонансе показания |
индикатора будут минимальными |
(рис. 5.14), так как настроенный резонатор потребляет максималь
ную мощность, уменьшая мощности бегущей волны в последующем участке линии передачи. После измерений волномер надо рас строить, чтобы он не нарушал нормальную работу передающего "ракта. Такие волномеры называют волномерами поглощающего типа. При использовании одного элемента связи упрощается кон струкция волномера и повышается добротность резонатора.
Погрешности волномеров с коаксиальными
иобъемными резонаторами
Взависимости от величины погрешности резонансные волноме ры делятся на 5 классов точности: 0,01; 0,05; 0,1; 0,5; 1. Основны ми причинами погрешности являются:
1) ошибка при настройке колебательной системы в резонанс;
2)ошибка (неточность) самого отсчета по шкале;
3)изменение градуировки волномера при изменении парамет
ров окружающей среды (главным образом, температуры и влаж
ен |
83 |
Пости, что вызывает изменение размеров резонатора и диэлектри
ческой проницаемости заполняющей его среды). |
|
|
|
|
|
|||||||
Основную роль играет первая причина, |
обусловленная малы |
|||||||||||
ми изменениями тока через индикатор вблизи |
резонанса |
(произ |
||||||||||
водная резонансной |
кривой вблизи |
максимума |
или |
|
минимума |
|||||||
|
|
|
изменяется незначительно). Мож- |
|||||||||
|
|
|
но |
показать, |
что |
эта |
|
погреш |
||||
|
|
|
ность определяется |
формулой |
||||||||
|
|
|
где А/ — наименьшее изменение |
|||||||||
|
|
|
|
|
показания |
|
индикато |
|||||
|
|
|
|
|
ра, которое можно за |
|||||||
|
|
|
|
|
метить при визуальном |
|||||||
|
|
|
|
|
наблюдении; |
|
колеба |
|||||
|
|
|
|
Q — добротность |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
тельной |
системы; |
|
|||||
|
|
|
|
/о — |
максимальное |
пока |
||||||
|
|
|
|
|
зание индикатора (рис. |
|||||||
Обычно полагают, что А/ |
|
|
5.15). |
|
|
|
|
|
||||
',02/о, откуда следует, |
что |
|
|
|||||||||
|
|
|
У 100, г . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Так, например, при Q= 500 |
величина Зр = 0,014%. При не слиш |
|||||||||||
ком больших добротностях |
Q |
для |
уменьшения |
|
этой |
по |
||||||
грешности |
иногда |
пользуются |
методом |
двух |
|
отсчетов: |
||||||
по обе стороны от резонанса фиксируются две частоты / |
j |
и / |
2, на |
|||||||||
которых показания |
индикатора |
одинаковы |
и равны |
(0,7—0,8)/о. |
||||||||
Измеряемую частоту определяют по формуле / о ~ ( / і + /г)/2. |
Точ |
|||||||||||
ность измерений повышается за счет того, что отсчеты / , |
и / 2 |
про |
||||||||||
изводятся в этом случае на крутых спадах характеристики. |
|
|||||||||||
При высоких добротностях резонаторов этот метод не исполь |
||||||||||||
зуют, так как раздельные отсчеты частот |
f \ |
и f 2 |
практически не |
|||||||||
возможны. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ошибка |
отсчета |
(вторая составляющая |
погрешности) |
связана |
с люфтами в механизме перемещения органа настройки и зависит также от цены деления отсчетных устройств. В волномерах ис пользуются микрометрические винты и. верньерные устройства с числом делений шкалы до 1000. Эти устройства позволяют опреде лять положение элементов настройки с ошибкой в единицы мкм (погрешность измерения частоты составляет тысячные — сотые доли процента в зависимости от длины волны).
Погрешность за счет влияния температуры уменьшают приме нением специальных сплавов с малым температурным коэффи циентом расширения. Влияние влажности учитывается поправка ми, вводимыми с помощью таблиц или номограмм.
84
§5.5. МЕТОД ЗАРЯДА И РАЗРЯДА КОНДЕНСАТОРА
Воснову метода заряда и разряда конденсатора положен сле дующий принцип. Если конденсатор периодически заряжать от ис точника некоторого постоянного напряжения, а затем разряжать его через магнитоэлектрический измерительный прибор, измеряю щий среднее значение тока, то отклонение подвижной части при
бора будет пропорционально частоте перезаряда конденсатора. При этом, конечно, необходимо, чтобы параметры импульсов тока разряда (амплитуда, длительность, форма) были неизменными. Шкала прибора в данном случае может быть проградуирована не посредственно в значениях частоты перезаряда конденсатора.
На этом принципе созданы измерители частоты с непосредст венным отсчетом, в которых конденсатор переключается напряже нием неизвестной частоты. Включение в схему нескольких конден саторов с разной емкостью позволяет получить одинаковое макси мальное значение то«а через индикаторный прибор при различных значениях частоты, т. е. получить несколько поддиапазонов изме рения.
В состав частотомера, основанного на описываемом методе, кроме конденсатора и измерительного прибора, входит ряд эле ментов, устраняющих зависимость параметров импульса тока раз ряда от частоты перезаряда. Принцип построения схемы такого частотомера, ее работу и назначение отдельных элементов рас смотрим, воспользовавшись рис. 5.16 и 5.17.
Входное переменное напряжение (рис. 5.17,а), частоту F кото рого нужно измерить, усиливается и ограничивается усилителемограничителем (рис. 5.16), на выходе которого получаются почти прямоугольные импульсы ик различной полярности (рис. 5.17,6), поступающие на вход электронного коммутатора. Под воздейст вием положительного импульса ключ К коммутатора замыкается, под воздействием отрицательного импульса — размыкается.
85
Будем считать, что при і= 0 в схеме имеет место установив шийся режим, когда конденсатор С заряжен до некоторого напря жения Е1. Под воздействием отрицательного импульса ключ К раз мыкается и начинается заряд конденсатора С через резистор Ri и диод Ді от источника Ди. Однако до величины Еи конденсатор за рядиться не сможет, так как, когда напряжение на конденсаторе
|
Рис. 5.17. |
|
|
|
|
достигнет некоторой величины Е2, равной потенциалу |
анода газо |
||||
наполненного |
стабилизатора Л ь откроется |
диод |
Д2. |
Сопротивле |
|
ние диода Д 2 |
в прямом направлении весьма мало и верхний элект |
||||
род .конденсатора С соединится с анодом Л\. В |
дальнейшем до |
||||
конца существования отрицательного |
импульса |
ик |
напряжение |
||
на конденсаторе останется неизменным. |
|
|
|
||
В момент времени t\ на вход коммутатора поступает положи |
|||||
тельный импульс, ключ К замыкается и конденсатор |
С начинает |
||||
разряжаться |
через ключ, его сопротивление Дк, индикаторный при |
||||
бор и диод Дз, стремясь разрядиться |
до |
нулевого |
напряжения |
Однако как только напряжение на конденсаторе достигает величи ны Еі (потенциал катода лампы Л\), открывается диод Д4 и верх ний электрод конденсатора С соединяется с катодом лампы Л1. Разряд конденсатора прекращается и до прихода отрицательного импульса на конденсаторе сохраняется напряжение Е\.
Через индикаторный прибор |
будут проходить |
импульсы тока |
|
разряда |
изображенные на рис. 5.17,г. Количество электри |
||
чества, теряемое |
конденсатором |
за время разряда |
(равное коли |
честву электричества, приобретаемому за время заряда), равно
<7Р = С [Ег — Еі).
80
Среднее значение тока через |
прибор |
|
|
|
|
/ср = |
Цг= qfF= С{Е2 - |
£,)/=■. |
|
(5 .7) |
|
Отклонение стрелки прибора |
пропорционально |
среднему зна |
|||
чению тока: |
|
|
|
|
|
а = k /ср = k С (Е2- Е,) F. |
|
|
|||
При постоянных величинах k, |
С и £ 2—£і показания |
прибора |
|||
пропорциональны измеряемой частоте Б. |
Разность напряжений |
||||
Ь'г—£) равна падению |
напряжения на |
стабилизаторе |
(около |
||
150 В). |
|
|
|
величину емко |
|
Шунтируя индикаторный прибор или изменяя |
сти С, можно изменять пределы частот, измеряемых таким часто томером. Большее распространение нашел второй вариант. Погреш ность таких частотомеров (иногда их называют конденсаторны ми) обусловлена в первую очередь нестабильностью емкости конденсатора и непостоянством падения напряжения на стабилиза торе, а также непостоянством параметров элементов, входящих в цепи заряда и разряда конденсатора.
Частотомеры, основанные на рассмотренном |
методе, |
исполь |
||||
зуются в диапазоне от 10—20 гц до сотен |
килогерц. Нижняя гра |
|||||
ница измеряемых частот в основном |
определяется |
параметрами |
||||
применяемого индикаторного прибора, верхняя |
граница |
зависит |
||||
от минимальных постоянных времени |
цепей |
заряда и |
разряда, |
|||
так как при работе на высоких |
частотах |
емкость |
С не успевает |
|||
заряжаться и разряжаться до |
соответствующих напряжений. |
Примером частотомера, реализующего метод заряда и разря да конденсатора, является прибор типа 43-7. Диапазон измеряемых частот от 10 Гц до 500 кГц разделен на 12 поддиапазонов. По грешность прибора лежит в пределах 1,5—2%. Прибор позволяет
измерять частоту |
напряжений, величина которых измещяется о^ |
0,5 до 200 В. |
|
§ 5.6. |
ОСЦИЛЛОГРАФИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ |
Зависимость вида изображения на экране электроннолучевой трубки от формы и частоты напряжений, поступающих на электро ды трубки, обусловили широкое применение осциллографа в ка честве индикатора совпадения или кратного, отношения частот двух (иногда трех) источников. Наличие трех входов, возможность получения различных по форме кривых на экране электроннолуче вой трубки привели к большому разнообразию осциллографических методов измерения частоты. Наибольшее распространение на практике получили два метода: метод фигур Лиссажу и метод круговой развертки с модуляцией яркости.
Метод фигур Лиссажу (метод интерференционных фигур). Ес ли на входы каналов вертикального и горизонтального отклонения
87
подать синусоидальные напряжения, частоты .которых относятся как простые целые числа, то в зависимости от соотношения час тот и от сдвига фаз между колебаниями на экране можно наблю дать различные кривые, некоторые варианты которых представ
лены на рис. 5.18.
Отношение частот может быть подсчитано на основании сле дующих соображений. За каждый период напряжения, поданного на вход канала вертикального отклонения, луч дважды пересечет горизонтальную ось. Точно также он дважды пересечет вертикаль-
|
|
С д ви г |
фоз у , эл. грод |
|
|
/ |
О 45 |
9 0 |
/3 5 / 8 0 |
5 |
/ |
о |
\ |
|
1 |
||||
и |
2 |
00 п |
г л |
м 00 |
|
3 ѵл ОШf\J 000 \Л |
|||
|
|
Рис. 5.18. |
Рис. 5.19. |
ную ось за период напряжения, поданного на вход канала горизон тального отклонения. Поэтому, подсчитав число пересечений кри
вой на экране с горизонтальной |
(Nx) и вертикальной |
(/Ѵу) |
о с я м и , |
||||||||
можно |
определить |
отношение |
частот подведенных |
колебаний |
|||||||
(Fx и |
Fy) как отношение чисел полученных пересечений по фор |
||||||||||
муле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1FX |
___ /V1ѵ у |
|
|
|
|||
|
|
|
|
F |
“ УѴ ' |
|
|
|
|||
|
|
|
|
1 |
у |
ІѴх |
|
|
|
||
Например, на рис. 5.19 кривая |
шесть раз пересекает горизон |
||||||||||
тальную ось (7ѴХ= |
6) |
и четыре раза пересекает вертикальную ось |
|||||||||
(УѴу = |
4); это значит, |
что |
р |
= |
4 |
2 |
Зная значение одной из |
||||
г у |
о |
3 |
|||||||||
|
{Fx или Fy) |
|
|
|
|
|
|||||
частот |
к подсчитав |
на экране осциллографа |
число |
пересечений, можно определить вторую частоту. Чтобы избежать ошибок при подсчете числа пересечений, нужно проводить гори зонталь и вертикаль не через узловые точки кривой.
При больших величинах N z и N y использование метода фигур Лиссажу затруднено из-за малой стабильности измеряемой часто ты, так как изменение этой частоты относительно второй, образцо вой, частоты вызывает движение кривой на экране осциллографа, в результате чего становится трудно подсчитать число пересечений.
88
В этом случае целесообразно применять другие методы измерения
частоты.
Напряжение, частота которого измеряется, можно подавать на управляющий электрод (модулятор) трубки. В этом случае на экране получится линия, образованная более яркими и более тем ными участками. При достаточной амплитуде измеряемого напря жения луч в отрицательный полупериод запирается и в результа те на экране получается четкая пунктирная линия. По числу штрихов пунктирной линии можно определить отношение измеряе мой частоты к частоте развертки (для развертки в этом случае используют синусоидальные колебания образцовой частоты).
При использовании этого метода удобно применять круговую развертку, что легко достигается путем подключения генератора образцовой частоты ко входам каналов горизонтального и верти кального отклонения осциллографа через фазосдвигающую RC-це почку, как это изображено на рис. 3.12. Такой метод измерения частоты получил название метода модуляции изображения по яр кости (или метода пунктира). Техника его применения заключа
ется в следующем. Частота |
образцового |
ге |
|
|
|||||
нератора |
перестраивается |
до |
получения |
на |
|
|
|||
экране неподвижного |
пунктирного |
изображе |
|
|
|||||
ния (рис. |
5.20). |
Число ярких дуг или темных |
|
|
|||||
промежутков между ними однозначно опреде |
|
|
|||||||
ляет отношение между двумя сравниваемыми |
|
|
|||||||
частотами. Так, например, на рис. 5.20 часто |
|
|
|||||||
та напряжения, |
поданного на |
управляющий |
|
|
|||||
электрод, в четыре раза больше |
частоты на |
|
|
||||||
пряжения, |
создающего |
круговую |
развертку |
|
|
||||
(^"иЗМ 4- ^"обр)• |
|
|
|
|
|
|
от величин, |
||
Если сравниваемые частоты несколько отличаются |
|||||||||
при которых их отношение является |
целым числом, |
т. |
е. / гизм= |
||||||
nFo6p± F p (причем частота |
Fp сравнительно мала), |
то фигура |
на экране вращается, причем направление вращения зависит от зна ка расхождения частот. Величину расхождения и обусловленную им погрешность измерения частоты можно определить, сосчитав с помощью секундомера число дуг т, пробегающих за фиксирован ный промежуток времени М через определенную радиальную ли нию на экране. Расхождение частот г р вычисляется по формуле
Fp = m j\ t.
Соответствие между знаком Fp и направлением вращения про ще всего определить экспериментально, фиксируя направление вра щения при заведомо установленных соотношениях Fn3Vi > nFa6р и
^"изм ^ ^^~обр*
Метод фигур Лиссажу (метод синусоидальной развертки) и ме тод пунктира нашли свое применение и для измерения частот сле
89