- •Электрическая изоляция и разряд в вакууме
- •Катодное пятно, как основной объект исследований.
- •Теоретическое описание катодного пятна
- •Экспериментальные исследования катодного пятна
- •2.Пробой
- •2.1 Предпробойные явления
- •2.2 Импульсный пробой при острийном катоде
- •2.3 Импульсный пробой при плоских электродах
- •Микровыступы
- •2.4 Пробой постоянным напряжением
- •2.5 Джоулев механизм вакуумного пробоя
- •2.6 Эффект полного напряжения
- •3. Искровой разряд
- •3.1 Измерение тока искры
- •3.2 Исследование свечения вакуумной искры
- •3.3 Эрозия Электродов
- •3.4 Измерение скорости разлета катодной плазмы
- •3.4 Структура тока электронов
- •3.5 Ток аномальных положительных ионов в вакуумной искре
- •4.Вакуумная дуга
- •4.1 Общие свойства катодного пятна вакуумной дуги
- •4.2 Катодное падение потенциала и пороговый ток
- •4.3. Сравнение катодных процессов искры и дуги
- •4.4. Самопроизвольное погасание дуги
- •4.5. Движение катодного пятна
- •4.6. Исследование процессов в катодном пятне
- •4.7 Эрозия электродов
- •6. Теоретические модели катодного пятна
- •6.1 Стационарная модель катодного пятна
- •6.2 Эктонная модель катодного пятна
- •7.Применение вакуумных разрядов в технике и технологиях
- •7.1 Ионные источники
- •7.2 Вакуумные переключатели тока
3.4 Измерение скорости разлета катодной плазмы
1. Метод заземленной сетки и коллектора впервые был применен при исследовании взрыва автоэлектронных эмиттеров ., Когда образовавшаяся при взрыве автоэлектронного эмиттера плазма КФ достигает заземленной сетки, между катодом и сеткой возникает дуговой разряд, при этом ток на коллектор резко уменьшается. Измеряя время протекания тока в цепи коллектора tкол при расстоянии эмиттер сетка d, можно определить скорость разлета катодной плазмы vк = d/tкол.
2. Фотоэлектрический метод впервые применен при исследовании моментов появления свечения в вакуумном промежутке при пробое на постоянном и импульсном напряжении Для случая электродов из меди и молибдена скорость движения катодной плазмы составила около 2106 см/с.
3. Метод поперечного магнитного поля [11]. Если на вакуумный промежуток с КФ наложить поперечное магнитное поле напряженностью Н, то максимальное расстояние, на которое электрон удаляется от эмиттирующей поверхности катодной плазмы, будет
y = 2mE/eH2. При определенных значениях напряженностей полей Е и Н значение уmax становится меньше длины промежутка d. Вследствие этого электроны на анод будут попадать с некоторой задержкой во времени t относительно начала роста тока на катоде; ток будет замыкаться помимо цепи катоданод на стенки разрядной камеры. Обнаружено, что с увеличением напряженности магнитного поля растет время t и соответственно уменьшается время роста тока в цепи анода. Скорость движения эмиссионной границы КФ определялась из выражения v = (d y)/t. Оказалось, что v уменьшается с ростом Н примерно от 2106 до 1.6106 см/с. Этот факт связан с влиянием давления магнитного поля на плазму.
4. Метод эрозионной метки на аноде, основанный на том факте, что в искровой стадии разряда происходит эрозия анода под действием мощного электронного потока. В случае острийного катода след эрозии имеет вид круга. По скорости роста радиуса эрозионного пятна можно оценить поперечную скорость расширения КФ.. Из зависимости радиуса эрозионного пятна на аноде от длительности импульса следовало, что скорость роста радиуса эрозии составляет (2.0-2.3)106 см/с.
Таблица 3.1. Скорости разлета катодной плазмы ряда металлов.
Металл |
Al |
Cu |
Pb |
Mo |
Ni |
W |
Скорость, 106 см/с |
1.8 |
1.7 |
1.0 |
1.8 |
1.4 |
1.8 |
3.4 Структура тока электронов
Типичные осциллограммы тока в диоде показаны на рис. 3.7. В начальной стадии ток монотонно возрастает вследствие сокращения вакуумного промежутка и увеличения эмиттирующей поверхности катодного факела (КФ). Скорость монотонного роста тока можно изменять в значительных пределах (от 107до 1011А/с), варьируя значенияU0иd В этой стадии наблюдается хорошая воспроизводимость осциллограмм по форме и амплитуде в течение многих импульсов.
Рис.3.7 Осциллограммы плотности тока на аноде. а) 1 U0 = 20 кВ, d = 1 мм, r = 0; 2 U0 = 30 кВ, d = 1 мм, r = 0;3 U0 = 30 кВ, d = 1 мм, r = 0,8 мм; 4 U0 = 30 кВ, d = 2 мм, r = 0;5 U0 = 30 кВ, d = 2 мм, r = 2 мм; 6 U0 = 20 кВ, d = 4 мм, r = 0;7 U0 = 30 кВ, d = 4 мм, r = 0;б) U0 = 200 кВ, r = 0; 1 d = 7 мм; 2 d = 17 мм; r расстояние от оси разряда. |
При достижении током определенного для данных U0иdзначения эмиссия электронов из факела становится неустойчивой. Например, в случаеU0= 30 кВ иd = 2 мм примерно через 40 нс после возникновения КФ появляются отдельные выбросы тока длительностью 10-8с и амплитудой, в 1.52 раза превышающей значение тока непосредственно перед выбросом. После выбросов ток уменьшается до значений, соответствующих монотонному росту без выбросов.