- •принятые обозначения
- •Предисловие
- •1. Метрологические основы измерений
- •1.1. Основные понятия
- •1.2. Средства измерений
- •1.3. Основные сведения о погрешностях средств измерений
- •1.4. Элементарные статистические оценки результатов измерений
- •2. Электротехнические измерительные приборы
- •2.1. Магнитоэлектрический измерительный механизм
- •2.2. Электромагнитный измерительный механизм
- •2.3. Электродинамический измерительный механизм
- •2.4 Ферродинамический измерительный механизм
- •3. Измерение переменных токов с преобразованием
- •3.1. Общие замечания
- •3.2. Значения измеряемых напряжений.
- •3.3. Приборы выпрямительной системы для измерения амплитудного, средневыпрямленного и эффективного значений
- •3.4. Фазочувствительные измерительные схемы
- •3.5. Термоэлектрические приборы
- •4. Измерение и регистрация мгновенных значений изменяющихся во времени величин
- •4.1. Общие сведения и принцип действия осциллографа
- •4.2. Развёртка изображения
- •4.3. Калибраторы
- •5. Мостовые измерительные схемы
- •5.1. Общие замечания о мостовых схемах
- •5.2. Мост Вина
- •5.3. Мост Максвелла – Вина
- •5.4. Мост Грютцмахера
- •6. Измерения магнитных величин
- •6.1. Основные магнитные величины
- •6.2. Метрологические основы магнитных измерений
- •6.3.Измерения магнитной индукции, магнитного потока и напряжённости магнитного поля
- •6.3.1.Использование явления электромагнитной индукции
- •6.3.2. Использование гальваномагнитных явлений
- •6.4. Измерение характеристик магнитных материалов
- •6.4.1. Статические и динамические характеристики.
- •6.4.2. Кривые намагничивания.
- •6.4.3. Петля гистерезиса
- •6.4.4. Практическое получение кривых намагничивания.
- •6.4.5. Динамические характеристики магнитных материалов
- •6.4.6. Параметры статической характеристики
- •7. Измерение неэлектрических величин
- •7.1. Преобразователи механических величин
- •7.1.1. Преобразователи перемещения в активное сопротивление
- •7.1.2. Преобразователи перемещения в ёмкость
- •7.1.3. Преобразователи перемещения в индуктивность
- •7.2. Термоэлектрические преобразователи температуры
- •7.3. Терморезистивные преобразователи температуры
- •8. Методические рекомендации для выполнения лабораторных работ
- •8.1. Общие правила при выполнении экспериментальной части работы
- •8.2 Правила успешной постановки эксперимента
- •8.3. Общие требования к оформлению отчётов
- •8.4. Техника безопасности при проведении лабораторных работ
- •9.3. Лабораторная работа №3
- •Измерение фазового сдвига
- •9.4. Лабораторная работа №4
- •Исследование моста постоянного тока
- •9.8. Лабораторная работа №8.
- •Экспериментальное определение функции преобразования дифференциально-трансформаторного преобразователя перемещения
- •Предметный указатель
- •Рекомендуемая литература
6.ИЗМЕРЕНИЯ МАГНИТНЫХ ВЕЛИЧИН
Косновным задачам измерений магнитных величин можно отнести следующие:
измерение магнитных величин (магнитной индукции, магнитного потока, магнитного момента и пр.);
измерение характеристик магнитных материалов; исследование электромагнитных механизмов;
изучение физико-химических свойств материалов (магнитный анализ); определение дефектов в изделиях (магнитная дефектоскопия) и т.д.
Во многих способах измерения магнитных величин практически измеряют не магнитную, а электрическую величину, в которую в процессе измерений преобразуется магнитная величина, а магнитная величина определяется расчётным путём на основании известных зависимостей между магнитными и электрическими величинами.
6.1. Основные магнитные величины
Одной из основных характеристик магнитного поля является вектор магнитной индукции B , кото-
рой определяется силой F взаимодействия магнитного поля с электрическим зарядом q, движущимся со скоростью υ :
F = q(υ B).
Магнитное поле характеризуется также магнитным потоком Φ :
Φ = ∫B d s ,
s
где s – поверхность.
Ещё одна характеристика – вектор напряжённости магнитного поля H , определяемый силой, с
которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд, с тем отличием, что вектор H не зависит от свойств среды, в которой проявляется сила магнитного поля. Например, если магнитное поле создано контуром с током, то напряжённость поля определяется лишь геометрическими размерами контура и током в нём.
Связь между B и H определяется соотношениями: в вакууме
B= µ0H ;
всреде с относительной магнитной проницаемостью µr
B = µr µ0H ,
где µ0 - магнитная проницаемость вакуума (магнитная постоянная),
µ0 |
= 4π 10 |
−7 Гн |
= 0,4π 10 |
−4 Тл см |
= 0,4π |
Гс см . |
|
|
м |
|
А |
|
А |
Иногда для характеристики магнитного поля удобно пользоваться понятием «магнитный момент». Магнитным моментом Мм контура с током называют вектор, модуль которого равен произведению
площади контура и тока, а направление перпендикулярно площади контура.
Если магнитное поле создаётся намагниченным телом, то магнитный момент тела
Mм = ∑Mмi ,
где Mмi - магнитный момент, создаваемый движением электронов в атоме.
Степень намагниченности определяется понятием «намагниченность» J , т.е. магнитным моментом единицы объёма тела
J = Mм ,
υ
где Mм - магнитный момент тела; υ - объём тела.
37