- •Предмет и место дисциплины «Механика жидкости и газа» в ряду общеинженерных дисциплин.
- •Этапы развития науки «Механика жидкости и газа». Вклад российских ученых в развитие данной науки.
- •Жидкость – второе агрегатное состояние вещества. Отличие физических свойств жидкости от свойств газов и твердых тел.
- •Реальные и идеальные жидкости. Основные свойства реальных жидкостей.
- •Понятие плотности жидкости и газов. Относительная плотность, удельный вес и удельный объем. Связь между этими величинами.
- •Изменение плотности подвижных сред при изменении давления и температуры.
- •Термическое расширение и сжимаемость жидкостей и газов. Коэффициенты сжатия и расширения.
- •8. Поверхностное натяжение жидкости. Коэффициент поверхностного натяжения. Смачивание и не смачивание поверхности.
- •9. Капиллярный эффект. Определение высоты подъема или опускания мениска в капилляре.
- •10. Понятие вязкости. Коэффициенты кинематической и динамической вязкости. Ньютоновские жидкости.
- •11. Неньютоновские жидкости. Их законы трения и кривые течения.
- •12. Изменение вязкости среды при изменении ее температуры и давления.
- •13. Испарение жидкости и явление кавитации. Парциальное давление насыщенных паров.
- •14. Неоднородные системы. Их классификация и краткая характеристика.
- •15. Объемная и массовая доля дисперсной фазы. Связь между этими величинами. Плотность суспензии, эмульсии и парожидкостной смеси.
- •16. Вязкость неоднородных систем. Ее изменение при изменении температуры, давления и состава смеси.
- •17. Парожидкостной поток. Структура горизонтального потока и его показатели (плотность, паросодержание и коэффициент скольжения).
- •18. Методы исследования процессов, протекающих в холодильных установках (аналитический и экспериментальный). Достоинства и недостатки этих методов.
- •19. Синтетический метод исследования. Подобные явления.
- •20. Теория подобия. Условия подобия явлений.
- •21. Теоремы подобия. Первая теорема Ньютона и ее доказательство. Вторая и третья теоремы подобия. Пи – теорема Бэкингема.
- •22. Теория подобия и ее применение к исследованию процессов перемещения жидкостей и газов.
- •23. Подобное преобразование дифференциальных уравнений. Критерии гидродинамического напора.
- •24. Классификация сил, действующих в жидкости. Поверхностные и объемные силы и их определение.
- •25. Поверхностные силы. Напряжения поверхностных сил (нормальные и касательные). Расчет напряжений.
- •26. Понятие гидростатического и атмосферного давлений. Единицы измерения связь между ними.
- •27. Относительное, абсолютное и другие виды давлений связь между ними. Пьезометрическая высота.
- •28. Свойства гидростатического давления. Доказательство независимости величины давления от ориентации площадки в пространстве.
- •29. Вывод обобщенного дифференциального уравнения равновесия покоящейся жидкости. Его анализ.
- •30. Поверхности равного давления при абсолютном и относительном покое. Относительный покой в жидкости, находящейся в сосуде движущимся горизонтально и равноускорено.
- •31. Поверхности равного давления в сосуде, равномерно вращающемся вокруг горизонтальной и вертикальной оси.
- •32. Вывод основного уравнения гидростатики и его анализ.
- •33. Эпюры гидростатического давления. Методика их построения.
- •34. Приборы для измерения давления. Манометры u – образный и диафрагменный. Устройство и принцип действия.
- •35. Закон сообщающихся сосудов. Гидравлический уровень.
- •36 Закон Паскаля. Гидравлический пресс.
- •37. Точка приложения силы гидростатического давления, действующей на плоскую стенку. Эксцентриситет давления.
- •38. Давление жидкости на цилиндрические поверхности. Расчет силы давления. Тело давления.
- •39. Расчет болтовых соединений фланцевых разъемов сосудов, работающих под внутренним давлением.
- •40. Закон Архимеда. Условие плавания тел. Определение величины выталкивающей силы действующей на поплавковый регулятор
- •41. Классификация видов движения подвижных сред и методы описания движения жидкости (методы Эйлера и Лагранжа).
- •42. Кинематика жидкости. Основные понятия (линия тока, элементарная струйка) и определения (живое сечение струйки, смоченный периметр).
- •43. Поток и его характеристики: геометрические, кинематические и режимные
- •44. Уравнение неразрывности для элементарной струйки и потока реальной жидкости. Понятия массового и объемного расходов.
- •45. Вывод дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости. (Уравнение л.Эйлера).
- •46. Вывод уравнения д.Бернулли для установившегося движения идеальной жидкости и анализ его составляющих.
- •47. Энергетический смысл и геометрическая интерпретация уравнения д. Бернулли для идеальной жидкости.
- •Энергетическое толкование уравнения
- •48. Уравнение д.Бернулли для потока реальной жидкости и его геометрическое и энергетическое представление. Корректив кинетической энергии потока. Коэффициент Кориолиса.
- •49 Дифференциальные уравнения движения реальных жидкостей (уравнения Навье-Стокса). Критерии гидродинамического подобия.
- •50 Опыты о. Рейнольдса. Критерий Рейнольдса. Ламинарный, турбулентный и переходной режимы движения жидкости.
- •52. Средняя, максимальная и местная скорость потока. Закон распределения скорости по сечению потока (закон Стоксa). Соотношение между максимальной и средней скоростями потока при ламинарном режиме.
- •53. Расчет расхода жидкости при ламинарном режиме движения (уравнение Пуазейля).
- •54. Течение жидкости в малом зазоре. Уравнение Петрова.
- •55. Турбулентный поток и его структура. Интенсивность пульсаций и турбулентная вязкость потока. Закон распределения скорости по сечению потока
- •10.2.1 Пульсация скоростей в турбулентном потоке
- •56. Гидравлические потери по длине трубопровода. Вывод уравнения Дарси –Вейсбаха. Коэффициент гидравлического трения.
- •11.1.1 Уравнение дарси-вейсбаха
- •57. Графики и. Никурадзе. Абсолютная и относительная шероховатости труб. Понятие гидравлически гладких и шероховатых труб.
- •58. Понятие местного сопротивления. Основные виды местных сопротивлений. Расчет потерь напора на их преодоление. Эквивалентная длина местных сопротивлений.
- •59. Внезапное расширение потока. Расчет потерь напора (уравнение Борда).
- •60. Классификация трубопроводов. Расчет диаметра трубопровода. Понятие экономичной скорости.
- •61. Простой трубопровод. Расчет потерь напора в трубопроводе. Кривые потребного напора простого трубопровода.
- •62. Последовательное и параллельное соединение простых трубопроводов. Построение результирующих линий потребного напора.
- •63. Понятие гидравлического удара. Формула Жуковского. Определение величины повышения давления при прямом полном и неполном гидравлическом ударе.
- •64. Истечение жидкости через отверстие в тонкой стенке при постоянном напоре.
- •65. Истечение жидкости через насадок. Определение глубины вакуума в насадке.
- •66. Истечение жидкости через отверстие в днище при переменном напоре. Время опорожнения емкости.
- •1. Предмет и место дисциплины «Механика жидкости и газа» в ряду общеинженерных дисциплин.
- •2. Этапы развития науки «Механика жидкости и газа». Вклад российских ученых в развитие данной науки.
25. Поверхностные силы. Напряжения поверхностных сил (нормальные и касательные). Расчет напряжений.
Поверхностные силы – это силы, действующие на элементы поверхности на границе раздела. Такой границей может быть, например, поверхность твёрдого тела. Поверхностные силы возникают между любыми телами вне зависимости от материала и окружающей среды при сближении тел на расстояние порядка десятков нанометров.
Предел отношения элементарной силы (касательной составляющей поверхностной силы) к площадке , ограничивающей рассматриваемый объем жидкости, выделенный из общей массы жидкости, называется касательным напряжением, отношение конечной касательной силы T к площади - средним касательным напряжением.
Или
Нормальные напряжения в жидкости определяются как предел отношения нормальной составляющей силы поверхностного давления к площадке
Нормальные напряжения в гидростатике называют давлением.
26. Понятие гидростатического и атмосферного давлений. Единицы измерения связь между ними.
Гидростатическое давление – это напряжение, возникающее в неподвижной жидкости от действия на единичную площадку сил тяжести вышерасположенных слоёв жидкости. Оно имеет два свойства:
1. Гидростатическое давление действует по нормали к поверхности и направлено внутрь рассматриваемого объема жидкости. Следовательно напряжение, возникающее на поверхности жидкости является сжимающим и направлено по нормали к площадке. Предположим, что сила давления направлена не по нормали. В таком случае она может быть разложена на вертикальную и горизонтальную составляющую. От действия горизонтальной составляющей жидкость может начать перемещаться, а это также противоречит условию покоя. Отсюда вытекает, что сила давления направлена только по вертикали. Допустим, что давление не является сжимающим, т.е. растягивающим. В таком случае жидкость, как вещество не способное сопротивляться растягивающим усилиям, придёт в движение, что противоречит условию покоя жидкости.
2. В любой точке внутри жидкости гидростатическое давление действует одинаково по всем направлениям, т.е. гидростатическое давление не зависит от ориентации в пространстве площадки, она которую оно действует.
Атмосферным давлением называют числовое значение силы давления воздушного столба на единицу площади поверхности.
В любой точке атмосферы или земной поверхности атмосферное давление выражается весом всего вышележащего столба воздуха с основанием равным единице.
Для измерения атмосферного давления существует несколько единиц измерения: миллиметры ртутного столба (мм. рт. ст.); миллибары (мб), паскали (Па) или гектопаскали (гПа).
Для перехода от мм.рт.ст. к миллибарам или гектопаскалям существуют переводные формулы и коэффициенты.
1 мб = 1000 дин/см2 = 0,75 мм рт.ст.
1 мм.рт.ст. = 1,333 мб
27. Относительное, абсолютное и другие виды давлений связь между ними. Пьезометрическая высота.
Если жидкость находится в ненапряженном состоянии, т.е. в ней отсутствуют напряжения сжатия, то р0 = 0. Значения р, отсчитанные от нуля, в системе по отношению к атмосферному давлению, называют иногда абсолютным давлением рабс.
На ряду с абсолютным давлением существует и атмосферное давление. За точку отсчёта относительного давления выбрано атмосферное давление. Атмосферным давлением считается величина равная отношению веса воздушной атмосферы к площади поверхности Земли.
В технике весьма часто представляет интерес давление р превышающее атмосферное давление рат, которое называется избыточным или манометрическим давлением. По определению
риз= р – рат= рм (4.24)
Для произвольной точки А, заглубленной на высоту h под свободную поверхность, избыточное давление равно
риз=р0+ρgh – рат (4.25)
отсюда видно, что избыточное давление совпадает с давлением от веса столба жидкости (весовым) если давление на свободной поверхности равно атмосферному (р0 = рат ).
Давление в закрытых сосудах и системах может как превышать атмосферное, т.е. быть избыточным, так и быть меньше атмосферного. В этом случае говорят о вакууме или разряжении в системе. Давление, отсчитанное от абсолютного нуля, называется абсолютным. В технике часто пользуются понятием и относительного нуля. За относительный ноль принято атмосферное давление. Если атмосферное давление. Выражено в атмосферах (ат), то абсолютный нуль равен минус одной атмосфере.
Если все члены уравнения (4.23) разделить на величину ρg, то они приобретут линейную размерность:
(4.26)
Отсюда следует, что каждому давлению р можно поставить в соответствие линейную величину , которая представляет собой величину столба жидкости, создающего в своем основании данное давление.
Если на свободной поверхности в резервуаре давление ра, а из запаянной сверху трубки удален весь воздух (создан вакуум), то под действием внешнего давления ра (ра=р0+ρgh) жидкость в трубке поднимется над основанием трубки на некоторую высоту h, называемую приведенной высотой. Принимая приближенно, что на свободной поверхности в трубке давление равно нулю, согласно (4.25) можно записать ра=ρgh. Следовательно, приведенная высота есть высота столба жидкости, на свободной поверхности которого давление равно нулю, а в основании – данному давлению жидкости.
Таким образом
Если в сосуде находится вода ( =1000 кг/м3), то мм вд.ст., если ртуть ( =13600кг/м3), то
Если давление в точках какого–либо объема жидкости меньше атмосферного (р<рат), то такое давление называется вакуумом. Для его характеристики вводится понятие вакуумметрического давления (рв), под которым подразумевается недостаток данного давления до атмосферного
рв=рат – р (4.27)
Соответствующая высота называется вакуумметрической
(4.28)
Давление измеряется в единицах силы, отнесенных к единице площади. В системе СИ единицей давления служит Н/м2=Па (паскаль), а в технической системе–кгс/см2=ат (техническая атмосфера). Наряду с этими единицами измерения, как следует из уравнений (4.26), (4.28) давление можно измерять в единицах высоты столба жидкости.
Пусть к сосуду, заполненному жидкостью с плотностью ρ в его нижней части присоединена трубка с концом, открытым в атмосферу. На свободной поверхности жидкости действует внешнее давление равное р0. Свободная поверхность жидкости расположена на высоте hc от устья трубки, точки А.
В рассматриваемой трубке, на свободной поверхности жидкости будет действовать атмосферное давление. Жидкость в этой трубке подымется на некоторую высоту hп которая называется пьезометрической высотой, т.к. такая трубка называется пьезометром.
1)Жидкость находится в состоянии покоя поэтому давление в точке С со стороны сосуда рс будет равно давлению в пьезометре рп , т.е. рс = рп.
Применим основное уравнение гидростатики к рассматриваемой системе.
Будем считать, что на свободной поверхности жидкости находящейся в сосуде действует внешнее давление равное атмосферному . После приведения подобных получим, что т.е. при равных давлениях на свободных поверхностях жидкости в сосуде и в пьезометре уровни подъёма жидкости в них строго одинаковы. Этот вывод представляет собой принцип или закон сообщающихся сосудов. В технике этот закон положен в основу действия гидравлического уровня.
2) Будем считать, что , а именно .
Запишем условия равновесия выделенной точки С
Или . Если , то и следовательно, если на свободной поверхности жидкости находящейся в сосуде действует избыточное давление , то в пьезометре жидкость поднимается на некоторую высоту
3) Если т.е. В сосуде создается вакуум, в этом случае жидкость в пьезометре спустится на величину – .