
- •§1.1. Уравнения Максвелла.
- •§1.2 Электромагнитные волны в вакууме.
- •Волновое уравнение в вакууме.
- •Комплесксная форма записи.
- •Сферические волны .
- •1.2.6. Энергетические характеристики.
- •2.2 Физика теплового излучение
- •2.2.1 Формула Планка.
- •3.Квантовые представления
- •4.Анализ
- •Физика оптического излучения. Основы физики лазеров.
- •2. Вынужденное (индуцированное) поглощение.
- •3. Вынужденное излучение.
- •Интерференция света Общий закон интерференции
- •Интерференция от двух точечных монохроматических источников
- •Когерентность.
- •II. Пространственная когерентность.
- •Дифракция на прямоугольной апертуре.
- •Дифракция на круглом отверстии.
- •Разрешающая способность телескопа
- •Дифракция Гауссова пучка.
- •4.1. Распространение света в изотропных средах.
- •4.1.3 .Оптические свойства сред в ик, видимой и уф областях спектра.
- •4.2 Распространение немонохроматических волн в изотропных средах.
- •Временное преобразование . Сжатие импульса.
- •4.2 Оптика анизотропных сред.
- •4.2.6. Двойное лучепреломление, построения Гюйгенса для анизотропных сред.
- •4.5 Нелинейная оптика. Оптика сильных световых полей.
- •4.5.1 Исторический обзор.
- •4.5.2 Ангармонический осциллятор. Нелинейная поляризация.
- •Генерация второй гармоники – волновая картина. Условие пространственного синхронизма
- •Получение генерации суммарных и разностных частот
- •Зависимость показателей преломления от интенсивности света
- •Самофокусировка и самодефокусировка света
4.2 Распространение немонохроматических волн в изотропных средах.
Рассмотрим волну
произвольного спектрального состава,
распространяющуюся
в изотропной среде с показателем
преломления
.
Волновой вектор такой волны
,
для простоты будем считать, что
-
действительное число, поглощение в
среде отсутствует (вдали от линии
поглощения)
Введем обозначение
Волне
такого спектрального состава соответствует
импульс, форма которого изменяется во
времени.
Для монохроматической
волны при входе в среду
,
Тогда в среде
,
так как
,
,
То есть каждая
компонента испытывает свой фазовый
сдвиг
,
и форма импульса искажается
Если
мало, тогда мала и дисперсия.
Однако существует условие, при котором импульс формы не теряет. Пусть импульс описывается выражением
В этом случае
,
Импульсы, описываемые таким выражением, называют волновыми пакетами.
Бигармоническая волна.
Рассмотрим
суперпозицию волн с частотами
и
распространяющуюся в среде.
Где
Введем
и
=const
– поверхность одинаковой фазы.
=const-
поверхность одинаковой амплитуды.
При
распространении света в вакууме
,
,
.
Однако
в среде
,
В
вакууме
так как
В среде несущая волна как бы протаскивается сквозь огибающую волну.
Распространение пакетов.
Рассмотрим распространение волны произвольного спектрального состава,
,
где
-амплитуда
волны.
В точке Z:
Для квазимонохроматического
света, разложим
в ряд Тейлора в окрестности
.
Тогда
Получили выражение для амплитуды:
Волновой пакет описывается выражением:
отсюда:
Для того, что бы пакет не расплывался необходимо выполнение условия:
В долазерной физике рассматривались длительные импульсы. Форма импульса не искажалась при распространении света в среде.
Если
-
мало, спектр широкий, каждая спектральная
компонента движется со своей фазовой
скоростью.
Понятие групповой
скорости определено только для области
нормальной дисперсии. В области нормальной
дисперсии
;
-увеличивается
с ростом
,
более высокие частоты имеют меньшую
скорость!
Групповая скорость есть скорость распространения сигнала, она всегда меньше скорости света, а фазовая может быть и больше.
P.S...
Можно выразить
через
-
длину волны в среде.
;
;
;
Временное преобразование . Сжатие импульса.
Распространение света в средах с дисперсией групповой скорости.
Пусть в среде
распространяется два импульса с ширинами
спектров
и
с центрами при
и
импульсы входят в среду одновременно.
Расстояние
они проходят с задержкой
Можно представить
Тогда
Е
сли
импульс имеет широкий спектральный
состав
,
тогда каждая часть импульса движется
со своей скоростью, а изменение временной
задержки
-
дисперсия групповой скорости
Увеличение длительности импульса на расстоянии
Если
,
то
импульс будет
сжиматься.
Если
,то
импульс расширяется.
Если
,
тогда
в средах нормальной дисперсии.
Понятие сигнальной скорости.
П
усть
на вход диспергирующей среды подан
импульс в виде цуга, спектр цуга
представлен на рисунке, и содержит весь
спектр временных частот. Высокие частоты
распространяются со скоростью С. До
момента
среда не возмущена. Никакая волна не
достигает точки Z,
раньше, чем за
.
При
приходит первый предвестник; его
амплитуда с увеличением t
растет, а
.
За первым предвестником следует второй.
Приближение основной части сигнала
характеризуется увеличением амплитуды.
Эта часть распространяется со скоростью
меньшей скорости света в вакууме.
Возникает вопрос, что в этом случае
принять за скорость сигнала? Простое
выражение сигнальной скорости
не может быть дано: её определение
неоднозначно и связано с методом
вычисления. Физический смысл: это
скорость той части сигнала, прибытие
которой может быть зарегистрировано
прибором.