2449
.pdfСиловые линии магнитного поля всегда замкнуты.
Индукция магнитного поля точечного заряда
q, движущегося с нерелятивистской скоростью ,
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
q ,r |
|
|
|
|
0 |
|
q |
|
|
|
B |
q |
|
|
, |
B |
q |
|
|
sin , |
||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
4 |
|
r3 |
|
|
|
4 |
|
r2 |
|||
где 0 = |
4 10 7 |
Гн/м – магнитная постоянная, r –радиус |
вектор точки наблюдения в системе отсчета, связанной с зарядом, – угол между векторами и r .
Вектор B направлен перпендикулярно плоскости, в которой расположены векторы и r , и совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от к r для положительного заряда и противоположно этому направлению для отрицательного.
Закон Био-Савара-Лапласа определяет индукцию поля dB, создаваемую элементом длины
проводника d с током I |
на расстоянии r |
от него: |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0 |
|
I d ,r |
|
|
0 |
|
Id sin |
|
||||
dB |
|
, |
dB |
|
, |
|||||||
4 |
|
r3 |
|
4 |
r2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
где r радиус-вектор точки наблюдения в системе отсчета,
связанной с элементом тока, – угол между векторами d и r .
Вектор dB перпендикулярен d и r , направлен по
касательной к линии магнитной индукции. Направление dB определяется правилом правого винта.
Принцип суперпозиции магнитных полей –
магнитная индукция результирующего поля, создаваемого несколькими токами или движущимися зарядами, равна их геометрической (векторной) сумме:
n
BBi ,
i 1
51
где B – магнитная индукция результирующего поля.
Магнитная индукция полей, создаваемых
токами простейших конфигураций:
а) бесконечно длинным прямым проводником
B 0 2I ,
4 R
где R – расстояние от оси проводника до точки наблюдения; б) круговым током в центре симметрии
I B 0 2R ,
где R – радиус кругового проводника с током;
в) прямолинейным отрезком проводника
B0 I cos 1 cos 2 4 R
где 1 и 2 – значения угла между направлением тока и радиус-вектором r для концов отрезка;
г) бесконечно длинным соленоидом
B 0nI
где n – число витков, приходящихся на единицу длины соленоида;
д) соленоидом конечной длины
B |
0 |
In cos 1 cos 2 , |
|
||
2 |
|
где 1 и 2 – углы, которые образует с осью соленоида радиус-вектор, проведенный к крайним виткам соленоида.
Циркуляция вектора магнитной индукции –
линейный интеграл, взятый по замкнутому контуру в магнитном поле. Циркуляция вектора магнитной индукции в вакууме вдоль замкнутого контура пропорциональна
52
алгебраической сумме сил токов, охватываемых этим
n
контуром B d 0 Ik ,
k 1
n
где Ik – алгебраическая сумма сил токов, охватываемых
k 1
контуром.
2.1.2. Основные типы задач и методы их решения
1. Определение индукции магнитного поля движущегося заряда
Метод решения. Применение формулы, определяющей магнитное поле, создаваемое в некоторой точке Р точечным зарядом, движущимся с постоянной нерелятивистской скоростью.
Индукция поля, создаваемая несколькими движущимися зарядами, определяется на основе принципа суперпозиции.
Примеры решения задач
Задача 1. Электрон движется прямолинейно с постоянной скоростью υ = 0,2 Мм/с. Определите магнитную индукцию В поля, создаваемого электроном в точке, находящейся на расстоянии r = 2 нм от электрона и лежащей на прямой, проходящей через мгновенное положение электрона и составляющей угол α = 45º с его скоростью.
Решение
Вектор |
B |
индукции |
|
|
B |
|||
магнитного поля, |
создаваемого |
|
||||||
движущимся |
электроном |
в |
e |
|
|
|||
r |
P |
|||||||
искомой точке, представлен на |
||||||||
рис.30. |
Он |
перпендикулярен |
|
Рис.30 |
|
|||
плоскости, |
в |
которой |
|
|
|
|||
расположены векторы и |
r , но поскольку заряд электрона |
|||||||
|
|
|
|
53 |
|
|
|
отрицателен, его направление противоположно векторному произведению ,r , т.е.
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
e ,r |
|
|
|||||
B |
0 |
|
|
. |
|||||
4 |
|
r3 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
Величина индукции поля определяется выражением |
|||||||||
B |
0 |
|
e |
sin . |
|||||
|
|
||||||||
|
4 |
|
r2 |
|
|
||||
Подставляя числовые значения, получим |
|||||||||
B = 566 мкТл. |
|
|
|||||||
Задача 2. Электрон и протон |
|
движутся навстречу |
друг другу с одинаковыми скоростями 106 м/с. Расстояние между ними b 10 9 м. Определить индукцию магнитного поля в точке, находящейся на одинаковом расстоянии r 7,0 10 10 м от обеих частиц.
Решение
|
Положение |
|
|
|
|
|
|
|
движущихся зарядов и точки, |
|
|
B1 |
B2 |
|
|||
в |
которой |
|
требуется |
|
r1 |
A |
r2 |
|
определить индукцию поля, |
q |
q |
||||||
представлено |
на |
рис.31. |
|
|
|
|||
Величины |
|
индукций |
|
1 |
b |
2 |
|
|
магнитных |
|
полей, |
|
|
Рис.31 |
|
||
создаваемых как движущимся |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||
электроном, так и протоном одинаковы и равны |
|
|
|
|
|
|
|
B |
0 |
|
e |
sin , |
|
|
|
4 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
r2 |
||
|
|
r2 |
(b/2)2 |
|
|
|
|||
где sin |
|
|
|
, e – величина элементарного заряда. |
|||||
|
|
|
r
Вектор B результирующего поля определяется по принципу суперпозиции
B B1 B2 ,
54
а с учетом того, что векторы B1 и B2 сонаправлены, величина результирующего поля равна их сумме
B0e sin . 2 r2
Проведя вычисления, получим B 45 мТл.
Задача 3. Определить напряженность электрического поля и индукцию магнитного поля, которые создаются электроном в точке P , в тот момент, когда он пролетает через
начало |
системы |
координат |
со скоростью . Координаты |
||
точки |
P |
и проекции |
вектора скорости электрона равны: |
||
x 10нм, |
y 10 |
нм, x |
y |
0, z 100Мм/с. |
|
|
|
|
Решение |
||
Выберем правостороннюю |
|
|||||
систему координат и в этой |
|
|||||
системе покажем |
положение и |
|
||||
скорость электрона, а также |
|
|||||
расположение |
точки |
Р , в |
|
|||
которой |
следует |
определить |
x1 |
|||
векторы |
E |
и |
B |
(рис.32). |
||
x |
Расстояние точки Р от начала координат определим по теореме Пифагора
z
e |
|
y1 |
0 |
r |
y |
E |
|
P
B
Рис.32
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
x2 y2 10 2(нм). |
||||||||||
Вектор |
напряженности |
электрического поля |
||||||||||
направлен в начало координат и равен |
|
|
|
|||||||||
E |
e |
|
1 |
|
|
e |
7,2 106 (В/м). |
|||||
4 0r2 |
|
|
x2 y2 |
|||||||||
|
|
4 0 |
|
|
|
|||||||
Величину индукции магнитного поля, создаваемого |
||||||||||||
движущимся электроном, найдем по формуле |
||||||||||||
|
|
B |
0 |
|
|
e z |
sin , |
|||||
|
|
4 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
||||
|
|
|
55 |
|
|
|
|
|
|
где sin 1, так как |
угол |
|
между векторами |
|
и |
r |
|||||||||||||||
равен 900. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно |
|
|
e z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
B 0 |
|
8 (мТл). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
4 |
x2 y2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Вектор B перпендикулярен плоскости, в |
которой |
|||||||||||||||||||
лежат |
вектора |
|
и |
r , |
а |
его |
направление, |
с |
учетом |
||||||||||||
отрицательного знака заряда электрона, противоположно |
|||||||||||||||||||||
векторному произведению ,r (рис.32). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Задача |
4. |
Точечный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
|||||
заряд q в точке O обладает |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
скоростью |
|
|
|
(рис.33). |
|
|
q |
r |
|
|
P |
|
E |
|
|
||||||
Электрическое |
и |
магнитное |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
поля |
движущегося |
заряда |
|
в |
|
O |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
точке |
Р, |
отстоящей |
от |
O на |
|
|
|
|
Рис.33 |
|
|
|
|
||||||||
расстоянии r , характеризуются |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
параметрами E и B . Найти связь между E , |
B и . |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Решение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Движущийся электрический заряд создает вокруг себя |
||||||||||||||||||||
электрическое и магнитное поля. Вектор напряженности |
|||||||||||||||||||||
электрического |
поля |
точечного |
заряда на |
расстоянии |
|
r , |
|||||||||||||||
равен |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
E |
|
4 0 |
r3 |
r . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
С |
учетом |
данного |
выражения |
|
|
|
|
проведем |
||||||||||||
преобразования в формуле, определяющей вектор индукции |
|||||||||||||||||||||
магнитного поля движущегося заряда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B 0 q ,r |
0 ,4 |
0 |
E |
0 |
0 |
,E . |
|
|
|||||||||||
|
|
|
4 |
|
r3 |
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Учитывая, что электрическая 0 |
и |
|
магнитная |
|
0 |
|||||||||||||||
постоянные связаны со скоростью света в вакууме формулой |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
56 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c 1 ,
|
0 0 |
|
|
|
|
,E . |
||
получим окончательно B |
||
|
c2 |
2. Определение индукции магнитного поля, создаваемого линейными проводниками с током
произвольной конфигурации
Метод решения. Для нахождения индукции магнитного поля линейного проводника с током необходимо разбить его на элементарные участки. Магнитная индукция
элемента тока Id опредяляется законом Био-Савара_Лапласа dB 0I d ,r .
Магнитная индукция поля B , создаваемая всем проводником, равна вектороной сумме
B dB.
От векторного суммирования следует перейти к его проекциям на координатные оси, а затем уже проводить интегрирование.
Рассмотрим вначале две стандартные задачи, связанные с расчетом индукции магнитного поля кругового тока, и индукции поля прямолинейного отрезка проводника с током. Полученные на основании закона Био-Савара-Лапласа формулы будем использовать в дальнейшем для упрощения расчета полей простейших проводников с токами, представляющих некоторую комбинацию прямолинейных и круговых участков.
Примеры решения задач
Задача 1. Определить магнитную индукцию поля, создаваемого отрезком бесконечно длинного прямого
57
провода, в точке, расположенной на расстоянии r0 от него
(рис.34). Сила тока, текущего по проводнику I , длина отрезка
.
Решение
Для определения магнитной индукции поля в точке P, создаваемого отрезком провода, выделим на нем элемент длиной d и воспользуемся
законом Био-Савара-Лапласа:
dB 0I sin d . 4 r2
Заметим, что все вектора
dB, создаваемые элементами проводника с током, имеют одинаковое направление (от наблюдателя), поэтому сложение их векторов можно заменить сложением их модулей:
2
I b P dB
rd r0
d
d
1
2 |
0I |
|
Рис.34 |
||
B dB |
|
sin |
d . |
||
4 |
2 |
|
|||
1 |
0 r |
|
|||
Учитывая, что |
|
|
|
и r0 r sin , |
|
d sin r d |
приведем представленный интеграл к виду, удобному для интегрирования по углу :
2
B 0I sin d . 4 r0 1
Интегрируя в пределах от 1 до 2 , получим
B 0I (cos 1 cos 2 ). 4 r0
58
|
В частности, при симметричном расположении точки P |
|||||||||||
относительно отрезка провода |
cos 2 |
cos 1 , |
полученная |
|||||||||
формула преобразуется к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
B 0 I cos 1 . |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
2 r0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для |
бесконечно |
длинного |
прямого |
проводника |
( , |
|||||||
1 0, 2 ), найдем |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
B 0I . |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
2 r0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 2. Определить индукцию магнитного поля в |
|||||||||||
точке Р, находящейся на оси кругового контура радиуса R , по |
||||||||||||
которому протекает ток |
I . |
Расстояние от центра кругового |
||||||||||
тока до точки Р равно x. |
Решение |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Вектор |
|
индукции |
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
магнитного |
поля |
dB, |
|
|
|
|
|
dB |
|
|||
|
I |
|
r |
dBy |
|
|||||||
создаваемого |
|
элементом |
|
R |
|
|||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
тока I d в некоторой точке |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Р, лежащей на оси кругового |
|
|
|
P |
dBx B |
x |
||||||
|
|
O |
x |
|
||||||||
тока, показан на рис.35 . Его |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
величина равна |
0I d , |
|
|
|
|
Рис.35 |
|
|
||||
|
dB |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
4 r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
так как угол /2, а sin 1. |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Разложим вектор dB на две составляющие вдоль |
|||||||||||
соответствующих координатных осей: |
|
|
|
|
|
dB dBx dBy ,
тогда согласно принципу суперпозиции результирующий вектор магнитной индукции равен
B dBx dBy .
Из соображений симметрии видно, что
59
dBy 0,
авекторы dBx от различных элементов d сонаправлены,
поэтому вектор B направлен вдоль оси Ox . Заменяя векторное суммирование скалярным, величину индукции магнитного поля в данной точке найдем интегрированием
B Bx |
dBx |
|
|
0I |
sin |
d |
0I sin |
|
2 R. |
|||||||||||||||||
|
2 |
|
2 |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
4 r |
|
|
|
|
|
|
4 r |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Учитывая, что sin |
|
|
и |
r R2 |
x2 , получим |
|||||||||||||||||||||
r |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
B |
|
|
|
0 |
I |
|
|
|
2 R2 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R2 )3/2 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
4 (x2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
В частности, индукция магнитного поля в центре |
||||||||||||||||||||||||||
кругового тока (x 0) будет равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
B |
0I |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Задача |
3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
Найти |
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
индукцию |
магнитного |
|
|
поля, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
создаваемого контуром |
в |
виде |
|
|
|
B cos |
|
B1 |
||||||||||||||||||
квадрата |
со |
стороной |
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|||||||
в точке Р, находящейся на |
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
a |
||||||||||||||||
расстоянии |
a |
от |
вершин |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|||||||||||||
квадрата (рис.36). Сила тока в |
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
контуре I . |
Решение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
|
a |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
||||||
При |
решении |
|
данной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
задачи воспользуемся формулой, |
|
|
|
|
|
Рис.36 |
|
|
||||||||||||||||||
определяющей |
магнитную |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
индукцию поля, |
создаваемого |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
прямолинейным отрезком проводника с током
B1 0I (cos 1 cos 2). 4 r0
60