Kolesnikov_I.M._Termodinamika_v_samoproizvolnyh_i_nesamoproizvolnyh_processov_v_prirode_i_tehnike
.pdfнию. В то же время необходимо отметить тормозящее влияние
этих процессов друг на друга, что и определяет возможность их
протекания с конечной скоростью.
Эти процессы можно выразить одним уравнением:
( |
д6.G) = ± д;rр• |
± д;rр•• |
± д;QJ ± L v: дР• |
± L v: |
v:др•• ± v, |
дР. ± |
|||||
dт |
дт |
дт |
дт |
|
дт |
|
|
дr |
|
дт |
|
±.!.(~ 1 д;п: ±~ •• д,п:•)±.!.(~ 1 д;п: ±~ |
д.п:•)± |
||||||||||
|
2 "-.;J.l, |
дr |
"-.;J.l, |
дт |
2 |
"-.;J.l, |
дт |
-'..JJ.le |
дт |
(33) |
|
±.!.(~ "11 |
дп:• ± ~ 11 |
д.п:• )± |
w•1 |
д~± W1 |
|
|
|
||||
i_ ±w д~ ~s о |
|||||||||||
|
2 "-.; ,..., |
|
"-.; l""e |
|
|
|
11 |
|
|
|
' |
|
дr |
дт |
|
дт |
|
дт |
е дr |
где q> - энергия, которой обмениваются между собою тела
внугри фазы и с окружающей средой;
J.l.; - химические потенциалы;
n;- число грамм-молекул веществ;
~ - химическая переменная;
W- максимальная работа, производимая химическими реак
циями внутри системы и в окружающей среде.
Знаки подбираются по направлениям потока.
Знак плюс в этом уравнении определяет развитие системы за счёт подпитки её энергией, работой и воздействием других фак
торов; знак минус отражает самопроизвольно протекающие про
цессы, которые ведут к деградации системы за счёт потери ею свободной энергии и повышения в ней энтропийных факторов.
В это уравнение включены следующие процессы:
а) теплообмен между частями системы и окружающей средой;
б) производство механической работы телами внугри систе-
мы и системой против сил, действующих со стороны окружаю щей среды;
в) массобмен первого тела со вторым; г) массобмен первого тела с окружающей средой;
д) массобмен второго тела с окружающей средой;
е) химические реакции в первом теле системы, во втором теле системы и в окружающей среде;
Изменение энтропии в сложных системах, взаимодействую
щих с окружающей средой, можно найти по уравнению, которое
получают, дифференцируя уравнение (33) по температуре, и от
куда получают следующее выражение:
20
(д26.G) = [1m1
д6.S
=---
дтдТ z, дт дт (34)
z,
Эти уравнения взаимосвязаны между собою следующими не
равенствами.
1. При условии, что производмая от энергии Гиббса уменьша-
ется во времени,
(35)
энтропия сложной системы, взаимодействующая с окружающей
средой, увеличивается:
(36)
Система деградирует, теряет свою упорядоченную структуру
иснижает запас свободной энергии.
2.При условии, что под воздействием внешних факторов из менение энергии Гиббса возрастает
(6.:-rG) >о,
энтропия системы уменьшается:
(~:)<О. (37)
В этом случае система подвергается развитию, преодолевая
процессы своей деградации. При этом возрастает запас свобод ной энергии в системе и энтропия стремится достигнуть
минимального значения.
Можно привести несколько примеров применения законов
термодинамики самопроизвольных и несамопроизвольных про
цессов к биологическим, техническим и природным явлениям.
В этом случае мы отметим, что обсуждение будет проводиться в
рамках феноменологического подхода, без детализации механизма
иллюстрируемых процессов.
21
Коэффициент рационального использования свободной
энергии самопроизвольно протекающего процесса,
тормозимого несамопроизвольно протекающим
Самопроизвольно и несамопроизвольно протекающие процес
сы характеризуются и соответствующими параметрами. Так, при
работе тепловой машины самопроизвольный процесс характе ризуется температурой нагревателя Т., а несамопроизвольный процесс -температурой холодильника Т.1• В общем случае са мопроизвольный процесс может быть связан с параметром Пс, а несамопроизвольный - с параметром Пн. Биоорганизмы также
работают на основе взаимодействия самопроизвольных и неса
мопроизвольных процессов.
В технике коэффициент рационального использования энер гии самопроизвольного процесса определяется как коэффици ент полезного действия (КПД).
КПД для тепловой машины определяется по Томсону (Кель вину) по уравнению
1Jт.м = |
те- т" |
(38) |
Т |
с
В общем случае самопроизвольный процесс может быть свя зан с параметром Пс, анесамопроизвольный-с параметром Пн.
Тогда коэффициент рационального использования энергии
самопроизвольного процесса, тормозимого несамопроизвольно
протекающим, можно представить в форме общего уравнения:
1Jp = ~-тТ" |
(39) |
с |
|
Это уравнение можно применять для любых пар процессов,
включая протекающие в биоорганизмах разные пары самопро
извольных и несамопроизвольных процессов, включая прием
пищи и ее переработку, процессы синтеза и разложения, погло
щения и выделения энергии и веществ и многое другое.
Чаще всего в качестве измеряемых параметров для оценки
работоспособности биоорганизма используют скорость поглоще
ния и расходования кислорода в расчете на l кг его веса. Эти процессы можно использовать для расчета коэффициента раци
анального использования свободной энергии организмом.
22
Можно количественно определить коэффициент рациональ
ного использования свободной энергии, допуская для биоорга
низма, что время вдоха (несамопроизвольный процесс ) есть -r , а
время выдоха (самопроизвольный процесс)- -rc. Эти параметры
отражают суммарный эффект от протекания в организме само
произвольных и несамопроизвольных процессов, включая син
тез и разложение веществ, логлощение 0 2 и его расходование, процессы логлощения и вьщеления энергии в форме теплоты
внутри организма и вне его и т. д.
Можно иллюстрировать изменение этого коэффициента для
разных соотношений вдоха и выдоха воздуха с помощью уравне
ния
(40)
откуда получим:
-молодой организм (условные цифры): 'tc = 2,5; -rн = 1,1 сек,
тогда
= 2, 5 - l, l =о 56·
1Jp |
2,5 |
' ' |
-средний возраст: 'tc = 2,9; -rн = l ,2 сек, тогда
|
=2, 9 -1,2 =о 58· |
|
1Jp |
2,9 |
, , |
-выше среднего возраста: 'tc = 4,0; 'tн = 1,5 сек, тогда
1] |
=4,0-1,5 =0,625. |
р |
4 |
Эти данные показывают, что с увеличением возраста биоор
ганизма происходит более рациональное использование свобод ной энергии, более медленная деградация организма, что также отражается и на потреблении им кислорода.
Коэффициент рационального использования свободной энер
гии можно сравнить с количеством поглощаемого организмом
кислорода во время его зарождения и роста, а также развития в
течение всего периода его жизни. Для иллюстрации эти двух
положений нами приведен график на рис. 5.
Из рисунка можно отметить, что интенсивностьдыхания орга
низма от начала его зарождения до встречи с окружающей сре
дой повышается до максимума, а затем со временем снижается,
23
отн. ед.
2
1
время
Рис. 5. Зависимость интенсивности дыхания по nотреблению 0 2 (линия 1) и коэффициента рационального использования свободной энергии h
0
(линия 2)
в то время как коэффициент рационального использования сво бодной энергии снижается до минимума, затем постепенно рас тет. То есть за счёт более быстрой вначале потери свободной
энергии происходит более интенсивный рост зародыша. Затем
-медленная деградация организма, которая сдерживается мед
ленным подъёмом коэффициента рационального использования свободной энергии. Для осторожности следует отметить, что в этой формуле отражается идеальное развитие организма без уче та различных отклонений в его поведении (болезни, стрессы и т. д.).
Решение технических задач с помощью термодинамики
самопроизвольных и несамопроизвольных процессов
С помощью методов термодинамики самопроизвольно и не
самопроизвольно протекающих процессов можно решать различ
ные технические задачи, некоторые из них мы приведем здесь
для иллюстрации.
С помощью уравнения (40) можно, например, оценивать ка
чество консистентных смазок, вводя в это уравнение время раз
рушения смазки -rP и время его восстановления (самопроизволь
ный процесс) -rc:
(41)
24
Этот коэффициент позволяет регулировать качество техноло
гической смазки путем подбора разных веществ.
Вторым примером может явиться процесс разделения нефти
на фракции ректификацией.
Ректификация нефти
Процесс разделения нефти на фракции заключается в попе
ременном испарении жидкости (самопроизвольный процесс) и
конденсации насыщенного пара в жидкости на тарелках, напри
мер, колпачкового типа (рис.б).
конденсацияl
тш. т..•
т..
Рис. 6. Колпачковая тарелка
Жидкость нагревается до температуры т. и направляется в
испарительную часть колонны, в которой разделяется на пар с
температурой Т1" и жидкость. Этот пар проходит в флегму и лег
кая часть из него конденсируется.
При температуре т. > Т1" из флегмы выделится низкокипя
щая фракция жидкости. Расчётом энтропии легко показать, что
этот процесс является самопроизвольным:
т.. |
|
~наrр = n;RlnТ..-п· >О, |
(42) |
25
т. к. проходит с увеличением энтропии. Кроме того, энтропия
испарения выше нуля: I::!.H /Т >О.
НСП ИСП
При конденсации некоторой части пара в жидкость его тем-
пература понижается до т. < Т.,. Изменение энтропии при этом
меньше нуля: I::!.НиспfТисп <О; |
Т |
I::!.Sконд =n;R ln _н < О. |
(43) |
Т.,п |
|
Эти условия обеспечивают переход жидкости в пар, т. е. из
более упорядоченного состояния - в менее упорядоченное. Это
только одна из пар самопроизвольно и несамопроизвольно про
текающих процессов при разделении нефти. Можно выделить и проанализировать этим методом и другие пары подобных про
цессов.
Тогда общее изменение энтропии разделения нефти на фрак
ции определится как сумма соответствующих пар самопроизволь
ных и несамопроизвольных процессов:
I::!.S = I::!.SI,cмп + 6.S2,нсмп + I::!.SJ,нcмn + 6.S4,нсмn + ... · |
(44) |
Эти соотношения можно дополнить изменениями энергии Гиббез для каждой пары самопроизвольно и несамопроизвольно протекающих процессов и получить более общую картину пове
дения системы на каждой стадии для каждой тарелки и для всей
колонны в целом.
Растворы присадок в топливах
Для повышения октанового числа низкооктановых бензинов к ним добавляют металлоорганические присадки типа ферроце на, алкилферроценов, циклопентадиенилтрикарбонил марганца. Приготовление растворов и состояние присадок в растворе мож
но также оценить с помощью изменения энтропии в самопроиз
вольных и несамопроизвольных стадиях приготовления товар
ных топлив.
Процесс растворения присадок включает значительное число
более простых стадий. Присадки могут быть твердыми и жидки
ми. При растворении твердых присадок в бензинах или дизель ных топливах можно выделить следующие простые стадии: диф
фузия молекул бензина или дизтоплива к поверхности твердых
кристаллов или к молекулам растворимых присадок, отрыв мо
лекул от поверхности кристаллов и сольватации молекул с обра-
26
зованием сольватных оболочек разной толщины, агрегирование
сольватированных молекул присадки в сложные структурные
единицы, диффузия молекул сольватированных присадок по объё
му топлива.
В целом эти стадии определяют одновременное протекание
самопроизвольных и несамопроизвольных процессов. Так, про
цесс диффузии молекул растворителя к частицам или молекулам
присадки является самопроизвольным процессом и сопровожда
ется повышением энтропии. Процесс образования сольватных
оболочек и структурирование в них молекул растворителя явля
ется несамопроизвольным процессом и сопровождается умень
шением энтропии и т. д.
Такие же процессы можно выделить при растворении приса
док в маслах.
Самопроизвольные и несамопроизвольные процессы в окружающей среде (во Вселенной)
Общепринятой теорией создания нашей Вселенной является
теория большого взрыва, которая как будто находит подтвержде ние по красному смещению разбегающихся звезд, если центром
Вселенной является наша Галактика. Между тем, уже появились
некоторые опытные результаты по свойствам космического мас
штаба, ставящие под сомнение теорию большого взрыва. Весьма значительным критическим отношением к этой тео
рии является высказывание выдающеrося английского физика
Стивсна Хокинга. На вопрос о том, как возникла Вселенная, он
ответил просто: окружающий мир есть то, что было, есть и бу дет. Этой позиции можно придерживаться на основе представ
лений термодинамики самопроизвольных и несамопроизвольных
процессов. Тогда окружающий мир является совокупностью фа зово-открытых систем, которые размещаются в абсолютном ва
кууме, в котором протекают пары самопроизвольных и неса
мопроизвольных процессов в бесконечно большом числе и раз
нообразии. На основе достигнутых к настоящему времени зна ний и гипотез иерархию окружающей среды можно представить
схемой, в основе которой представлен абсолютный вакуум.
В соответствии со сформулированной ранее теоремой (в фор
ме Четвертого закона термодинамики), окружающая среда явля
ется неисчислимой сововокупностью разных пар процессов -
27
самопроизвольных и несамопроизвольных. Они определяют раз
витие и деградацию фазово-открытых систем, определяя суще ствование энергии и материи, перехода их друг в друга, образо
вание вещественного состояния материи и ее переход в энерге
тическое состояние, состояние темной материи, темной энергии
и абсолютного вакуума.
Иерархию взаимопревращения на основе законов протекания
самопроизвольных и несамопроизвольных процессов можно пред
ставить в последовательности превращений, которые условно
показаны на рис. 7.
Абсолютный вакуум содержит 73% темной энергии, 23% тем ной материи и 4% вещественного состояния материи. На схеме
показана последовательность взаимного превращения этих со
ставляющих. Обратные стрелки определяют процесс несамопро
извольного перехода одного состояния окружающей среды в дру
гое.
Согласно термодинамике самопроизвольных и несамопроиз
вольных процессов, абсолютный вакуум это то, что является ис
точником создания энергии, материи и вещества и во что проис
ходит обратное превращение по указанной на рис. 7 схеме. Такое представление об окружающей среде не требует допу
щения большого взрыва, т. к. эта среда есть совокупность фазо
во-открытых систем и вмещающего пространства - времени.
Как итог, мы ответим, что данный доклад представил ответы
на ряд вопросов, возникших при рассмотрении некоторых кри
зисных положений в термодинамике необратимых процессов. Этот кризис был преодолен объединением самопроизвольных и
несамопроизвольных процессов в единые термодинамические
уравнения и созданием новых методов расчета термодинамичес
ких процессов, протекающих равновесно (гипотетически) и не равновесно. Некоторые из этих проблем освещены в недавних публикациях автора с коллегами.
В заключение я хотел бы выразить свою благодарность за по мощь в подготовке доклада заведующему лабораторией промыш ленной кинетики и катШlиза, к.х.н. С.И. Колесникову; с.н.с., к.х.н. М.Ю. Кильянову; к.т.н. А.В. Яблонскому; м.н.с. А.А. Колесникову и, за предоставленную возможность участия в академических чтени ях, проф. М.Л Медведевой.
28