- •История развития радиометрии.
- •Закон радиоактивного распада. Вероятностный характер радиоактивного распада.
- •Закон радиоактивного распада. Статистический характер радиоактивного распада.
- •Удельная активность: массовая, объемная. Основные и производные единицы измерения.
- •Принципы регистрации ионизирующих излучений.
- •Взаимодействия альфа-излучения с веществом. Ионизационные и радиационные потери энергии.
- •Взаимодействия бета-излучения с веществом. Ионизационные и радиационные потери энергии.
- •Взаимодействия гамма-излучения с веществом. Ионизационные и радиационные потери энергии.
- •Закон радиоактивного распада: интегральная и дифференциальная формы. Графическое выражение.
- •Классификация методов регистрации ионизирующих излучений.
- •Классификация детекторов ионизирующих излучений.
- •Основные характеристики детекторов ионизирующих излучений.
- •Вольт-амперная характеристика газового разряда. Область Гейгера.
- •Принцип работы и классификация счетчиков Гейгера–Мюллера.
- •Устройство и принцип работы торцового газоразрядного счетчика Гейгера–Мюллера
- •Устройство и принцип работы цилиндрического газоразрядного счетчика Гейгера–Мюллера.
- •Счетная характеристика счетчика Гейгера–Мюллера.
- •21. Эффективность регистрации частиц детектором.
- •26. Характеристика методов измерения активности.
- •27. Абсолютные методы измерения активности.
- •28. Относительные методы измерения активности. Условия стандартизации.
- •29. Геометрический фактор.
- •30. Мертвое время детектора. Поправки на мертвое время.
- •31. Мертвое время детектора. Определение мертвого времени счетчика методом двух источников.
- •32. Самопоглощение и саморассеяние бета-излучения в образце.
- •33. Слой насыщения и слой половинного ослабления бета-излучения в веществе.
- •34. Определение пригодности счетчика Гейгера–Мюллера к работе.
- •35. Понятие газового разряда. Ионизационный ток.
- •36. Погрешности измерений. Классификация погрешностей измерений.
- •37. Абсолютные и относительные погрешности.
- •38. Дисперсия. Стандартное отклонение.
- •39. Классификация радиоактивных образцов по толщине. Введение поправки на самопоглощение в зависимости от толщины образца.
- •41. Альфа-излучение (что представляет собой, его свойства).
- •42. Бета-излучение (что представляет собой, его свойства).
- •43. Гамма-излучение (что представляет собой, его свойства).
- •44. Устройство, назначение и принцип работы гамма-радиометра ркг-01 «Алиот»
41. Альфа-излучение (что представляет собой, его свойства).
Альфа-распад есть самопроизвольный процесс испускания ядрами α-частиц. Явление α-распада состоит в том, что ядро самопроизвольно испускает α-частицу и превращается в другое ядро с массовым числом, на 4 единицы меньшим, и с атомным номером, меньшим на 2 единицы: Z
АМ → Z-2А-4М +24He.
Проникающая способность в воздухе 3-11 см, в биоткани 10-100 мкм
Удельная ионизация 40 000 пар ионов на 1см пути
Энергия излучения 4-9 МэВ
42. Бета-излучение (что представляет собой, его свойства).
Бета-распадом называется процесс превращения нестабильного ядра в изобару-ядро с зарядом, отличным от исходного на ∆Z = ± 1, сопровождаемый испусканием электрона (позитрона) или захватом электрона с оболочки атома. Одновременно ядро испускает нейтрино или антинейтрино.
Известны три вида β-распада.
β-распад подразделяют на электронный, позитронный и К-захват. β--распад, при котором из ядра вылетает электрон и антинейтрино ( v ) и образуется ядро с тем же массовым числом, но с увеличенным на единицу атомным номером (∆Z = +1): МZA → MZ+1A + e- + v .
β+-распад, при котором из ядра вылетают позитрон и нейтрино, а новое ядро имеет атомный номер на единицу меньше (∆Z = -1): МZA → MZ-1A + e++ ν.
Закон смещения: при β--распаде массовое число не изменяется, а заряд ядра увеличивается на 1 электрический заряд, что приводит к смещению химического элемента на 1 клетку вправо в периодической системе Д.И.Менделеева
при β+-распаде массовое число не изменяется, а заряд ядра уменьшается на 1 электрический заряд, что приводит к смещению химического элемента на 1 клетку влево в периодической системе Д.И.Менделеева
Особенность β-распада состоит в том, что из ядра испускается 2 частицы. Емах, испускаемое ядром соnst, но она по-разному делится между частицами, создавая сплошной спектр β-излучения.
Проникающая способность в воздухе несколько десятком см – 34 м, в биоткани 1-2 см
Удельная ионизация 50-100 пар ионов на 1см пути
Энергия излучения 0,1-3 МэВ
43. Гамма-излучение (что представляет собой, его свойства).
гамма-излучение - представляет собой поток гамма-квантов
- имеет длину волны 10-10-10-14 м
- образуется при ядерных превращениях
- обладает высокой проникающей способностью, которая зависит как от энергии гамма-квантов, так и от свойств вещества, длина пробега в воздухе достигает сотен метров
В процессе прохождения через вещество -кванты (фотоны) взаимодействуют с электронами атомов, электрическим полем ядра, а также с нейтронами и протонами, входящими в состав ядра, в результате чего происходит ослабление плотности потока излучения благодаря рассеянию -квантов и передачи их энергии атомам среды.
Гамма-кванты относятся к косвенно ионизирующему излучению. Данное излучение в среде любой толщины полностью не поглощается, а лишь ослабляется в заданное число раз за счет различных эффектов взаимодействия:
а) фотоэлектрическое поглощение (фотоэффект) - фотоны (-кванты) поглощаются и полностью передают свою энергию электронам внутренней орбитали атома. Данная энергия равна энергии орбитали, расходуется на отрыв электрона и сообщение ему кинетической энергии. В результате электрон вырывается из поля атома и производит в дальнейшем ионизацию вещества. Место выбитого фотоэлектрона занимает другой электрон с более высокой орбитали, что сопровождается испусканием низкоэнергетического характеристического рентгеновского излучения или Оже-электронов.
Чем больше энергия связи электрона, чем ближе он находится к ядру, тем больше вероятность передачи ему всей энергии -кванта. С ростом номера элемента или его заряда вероятность фотоэффекта возрастает, а с увеличением энергии излучения она быстро падает.
Возникновение фотоэффекта наиболее характерно для мягкого -излучения (до 0,5 Мэв). Т.к. для биологических тканей энергия выбивания электрона не превышает 0,5 Мэв, данный эффект наиболее вероятен при поглощении мягкого -излучения.
б) комптоновское рассеивание (Комптон-эффекта) - фотон (-квант) передает электрону лишь часть своей энергии, а сам меняет направление своего движения. Выбитый электрон производит в дальнейшем ионизацию. Затем вторичный фотон может вновь претерпевать эффект Комптона и т.д.
Во тличие от фотоэффекта такое рассеивание происходит, в основном, на электронах внешних оболочек атомов с минимальной энергией связи. С ростом энергии излучения вероятность такого взаимодействия снижается, но медленнее, чем при фотоэффекте.
Комптон-эффект наиболее вероятен при энергии -квантов 0,5-1 МэВ.
в) образовании пары "электрон-позитрон"- при значительной энергии -кванта (>1 МэВ) он взаимодействует с атомным ядром и в его поле преобразуется в пару частиц - электрон и позитрон, которые и производят в дальнейшем ионизацию. Позитрон, встречая на своем пути электрон, может соединиться с ним и превратиться в 2 фотона (эффект аннигиляции). Образующиеся фотоны поглощаются средой в результате эффекта Комптона или фотоэффекта.
Проникающая способность в воздухе 100-150м, в биоткани насквозь
Удельная ионизация 10-15 пар ионов на 1см пути
Энергия излучения 2-4 МэВ