28. Относительные методы измерения активности. Условия стандартизации.

Всегда, когда это только возможно, прибегают к относительным измерениям, при которых показания детектора при работе с исследуемым источником а_х сравниваются с показаниями а_э от некоторого эталонного источника, активность которого A_э заранее известна. Если это сравнение можно выполнить так, чтобы значения коэффициентов ε в обоих случаях были заведомо одинаковыми, то из соотношений

следует, что

,

и, таким образом, неизвестную активность А_х можно определить по непосредственно измеряемым при эксперименте показаниям детектора а_х и а_э и заранее известной величине А_э. Под а_х и а_э часто используют скорости счета соответственно N_х и N_э.

Способы регистрации α- и β-частиц во многом аналогичны. Однако существенные различия в поведении этих частиц при их прохождении через вещество вносят некоторые особенности в конструкцию детекторов. На рис. 37 приведена схема детекторного блока бета-радиометра.

С одной стороны, значительно большие пробеги β-частиц позволяют изготовлять детекторы с гораздо более толстыми стенками.

С другой стороны, сильное рассеяние β-частиц и меньшая ионизирующая способность затрудняют их регистрацию.

Основное преимущество относительного метода заключается в том, что нет необходимости вводить различные поправки. Главное условие измерений: известный и неизвестный источники должны иметь одинаковые характеристики.

Приготовление источников является важным этапом при измерении активности проб по альфа-бета-излучению. От правильного выбора источника во многом зависят трудоемкость и точность измерения активности. При относительном методе всегда стараются использовать толстослойные источники.

29. Геометрический фактор.

При измерении числа бета-частиц, испускаемых каким-либо радиоактивным образцом, прежде всего, следует иметь в виду, что в подавляющем большинстве случаев в счетчик попадает (соответственно регистрируется прибором) только часть излуче­ния, испускаемого исследуемым радиоактивным образцом. Связано это с тем, что излучение одинаково испускается образцом (источником) во всех направлениях, т. е. изотропно во все сто­роны пространства. А по направлению к чувствительному объ­ему счетчика вылетает лишь часть бета-излучения. Эта часть из­лучения заключена в пределах некоторого телесного угла α, под которым чувствительный объем счетчика «виден» из центра радиоактивного образца. Очевидно, что этот телесный угол и, следовательно, доля бета-излучения, регистрируемая счетчиком, зависят от радиуса окна счетчика r и расстояния от образца до чувствительного объема счетчика.

30. Мертвое время детектора. Поправки на мертвое время.

Обработка каждого импульса занимает у электроники ПЭТ-сканера определенное конечное время. Если в течение этого временного интервала в детекторах регистрируется новое событие, то импульс от него не будет сосчитан. Такие потери называются потерями мертвого времени. Оценку этих потерь получают, строя зависимость измеряемой скорости счета от действительной активности, имеющейся внутри FOV сканера (см. рис. 6.15). Когда потери минимальны, эта зависимость имеет линейный характер. Если же из-за мертвого времени система начинает терять часть событий, то зависимость приобретает нелинейный характер. Конкретный вид соотношения между скоростью счета и активностью источника зависит от характеристик электроники сканера и применяемых детекторов. Производители аппаратуры предоставляют эмпирические данные, описывающие потери мертвого времени для каждого ПЭТ-сканера. Обычно линейность скорости счета наблюдается при концентрации активности р/н до 10—15 мкКи/см³ внутри FOV для 2-М и до 3—5 мкКи/см³ для 3-М сканирования