33. Слой насыщения и слой половинного ослабления бета-излу­чения в веществе.

Насыщенным слоем для бета-излучения называют слой ра­диоактивного образца, при дальнейшем увеличении толщины которого не происходит увеличение потока бета-частиц (или скорости счета N). Практически толщина насыщенного слоя d_нас равна максимальной величине пробега R_max бета-частиц в дан­ном веществе.

Слоем половинного ослабления d_1/2 называют слой вещества, ослабляющий бета-излучение вдвое.

34. Определение пригодности счетчика Гейгера–Мюллера к работе.

Материалы и оборудование: радиометр ПП-8; стронциево-иттри­евый радиоактивный источник; калькулятор; миллиметровая бумага.

Порядок выполнения работы.

1. Подготовьте прибор к работе.

2. Проверьте исправность пересчетного прибора ПСТ-100.

3. На нижнюю позицию этажерки в свинцовом домике поместите ра­диоактивный источник (⁹⁰Sr – ⁹⁰Y), свинцовый домик закройте.

4. Включите прибор ПСТ-100 на измерение. Затем рукоятками «плавно» и «грубо» выпрямителя ВСВ-2 увеличьте напряжение до появления первых импульсов (свечение неоновых лампочек на черном диске). Это будет напряжение начала счета (U_н.с).

6. Остановите прибор, сбросьте показания. Установите интервал времени 100 с для автоматической остановки прибора.

7. Произведите измерение числа регистрируемых импульсов n за 100 с при напряжении начала счета.

8. Постепенно повышая напряжение каждый раз на 50 В, произведите 6 измерений. Результаты занесите в табл. 10, рассчитайте скорость счета N.

Таблица 10. Результаты измерений

№ п.п.	U,В	t, с	n, имп

9. Выключите установку.

10. По полученным результатам на миллиметровой бумаге пост­ройте счетную характеристику.

11. По счетной характеристике определите напряжение начала счета U_н.c, напряжение начала плато U_н.п и напряже­ние конца плато U_к.п.

12. По формулам, приведенным выше, рассчитайте наклон и длину плато. Сделайте вывод об исправности счетчика и пригодности к работе.

13. Определите рабочее напряжение U_p счетчика.

35. Понятие газового разряда. Ионизационный ток.

Прохождение электрического (ионизационного) тока через газы, сопровождающееся совокупностью электрических, оптических и тепловых явлений, называют газовым разрядом.

Газовый разряд определяется свойствами газа, зависит от материала катода, величины межэлектродного расстояния, напряжения на электродах, типа частиц и их энергии, активности источника, наличия магнитного поля и других факторов.

Самостоятельным газовым разрядом называют электрический разряд в газе, сохраняющийся после прекращения действия внешнего ионизатора, несамостоятельным – существующий только под действием внешнего источника ионизации.

При прохождении ионизирующей частицы через газовую среду образуются ионы, которые собираются на электродах. Положительные ионы движутся к катоду, отрицательные — к аноду. В электрической цепи образуется ионизационный ток, который регистрируется измерителем тока. По значению этого тока можно судить об интенсивности излучения или отсчитывать число зарегистрированных частиц. Протекание тока наблюдается до тех пор, пока на газ действует излучение. В противном случае ток в цепи не протекает, так как газ является изолятором.