- •2.1. Классические подходы к описанию э.М. Поля
- •Приближение геометрической оптики.
- •Приближение волновой оптики.
- •4. Наряду с энергией электромагнитное поле переносит импульс (количество движения), распределенный в пространстве с объемной плотностью р:
- •2.2 Квантовая природа излучения
- •В этих соотношениях, как и в (1.23), (1.24), заложена основная связь между волновыми и корпускулярными свойствами света.
2.2 Квантовая природа излучения
Ряд экспериментальных фактов свидетельствует, что кроме волновых свойств электромагнитному излучению присущи корпускулярные свойства. На это указывают явления внешнего и внутреннего фотоэффектов, эффект Комптона (упругое рассеяние света на свободных электронах, сопровождающееся увеличением длины световой волны), законы излучения абсолютно черного тела (в частности, спектр излучения) и др. Элементарная частица (квант) электромагнитного излучения называется фотоном (от греч. phoi — свет; термин «фотон» был введен в физику Г. Н. Льюисом в 1929 г.).
Основные свойства фотона:
1 Энергия Ефот и импульс Рфот фотона связаны с частотой и волновым вектором k .эквивалентной плоской монохроматической волны соотношениями:
Ефот= ħω , (1.23)
Рфот = ħk, (1.24)
где ħ=h/2π = 1,05.10-34 Дж.с — постоянная Планка.
-
Масса покоя фотона равна нулю (экспериментально доказано, что у фотона, как элементарной частицы, масса покоя, по крайней мерe, меньше 10-21т0, где т0 — масса свободного электрона). Скорость фотона равна скорости света. Не существует системы отсчета, в которой фотон покоится.
-
Фотон является электрически нейтральной частицей и не имеет электрического заряда.
-
Спин фотона равен единице (в единицах ħ ).
-
Каждый фотон может находиться в некотором состоянии поляризации. Например, линейно поляризованное электромагнитное излучение можно рассматривать состоящим из фотонов, каждый из которых линейно поляризован в том же направлении.
Подчеркнем, что представления оптического излучения (света) в виде волн или корпускул не исключает одно другое. Это приближенное описание одних и тех же процессов. Квантово-волновой дуализм присущ природе в целом. Но в одних случаях в большей мере проявляются корпускулярные свойства вещества (микрочастиц) и удобнее пользоваться понятием частицы (или квазичастицы). В других случаях, наоборот, сильнее проявляются волновые свойства материи и целесообразнее пользоваться волновыми представлениями. Иногда волновые и корпускулярные свойства проявляются в одинаковой мере (например, оптическое излучение). В области длинных радиоволн, где энергии квантов очень малы, корпускулярные свойства электромагнитного излучения практически не проявляются, так что в радиотехнике используют исключительно волновые представления. Наоборот, в области гамма-излучения, где длина волны менее 10-10 м, а энергия кванта более 104 эВ, в основном проявляются корпускулярные свойства электромагнитного излучения.
С точки зрения квантовых представлений оптическое излучение можно рассматривать как фотонный коллектив, состоящий из Nka,, фотонов в ka-состояниях, т. е. как газ, состоящий из частиц с энергией ħω и импульсом ħk (в одном из двух ортогональных состояний поляризации при а= 1;2). Принципиально важным моментом квантовой теории электромагнитного излучения (света) является то, что обмен энергией и импульсом между фотоном и атомной системой (электрон, атом, молекула и т. д.) происходит путем рождения одних и исчезновения других квантов света. Это отличает фотонный газ от газа, состоящего из «обычных» частиц — электронов, атомов, молекул, ионов и др. Указанное свойство наиболее полно отражается в законах сохранения энергии и импульса при рассмотрении взаимодействия света с какой-либо квантовой системой.
Пусть E и Р — энергия и импульс системы до взаимодействия с квантом света, а Е' и Р' - после взаимодействия. Аналогично, ħω и ħk - энергия и импульс фотона до взаимодействия, a ħω' и ħk' — после взаимодействия. В результате взаимодействия, которое иногда называют столкновением, квант света (ħω, ħk) изменил (или не изменил) свою энергию и импульс до (ħω', ħk'). Законы сохранения энергии и импульса при этом запишем в следующем виде:
ħω + E = ħω' + Е' (1.25)
ħk + Р = ħk' + Р' . (1.26)