Учебники 80361
.pdf
|
|
|
|
|
2 r |
|
|
|||
p |
2 LC R |
, |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||
|
R |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
d (1 |
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
||
которое дает лишь приближенное значение |
|
р , так как |
предполагается резкое разделение электрического и магнитного полей. Более строгий электродинамический расчет
при малых значениях |
2R |
приводит к формуле |
|
r |
|||
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
2 r(1 |
a) |
, |
|
|
|
|
|
p |
|
R |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
d (1 |
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
где a 1,46 |
d |
lg |
2R |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
r |
d |
|
|
|
|
|
|
Добротность тороидального резонатора определяется по отношению реактивного сопротивления к активному сопротивлению потерь. При учете потерь лишь в дисках и торе формула для добротности медного резонатора с тором круглого сечения принимает вид:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 d |
104 |
|
||
16,5R |
p |
|
||||||||
|
|
|
||||||||
|
|
|
r R |
|
||||||
Q |
|
|
|
|
|
. |
||||
r(1 |
4 |
R |
) |
|||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
r |
R |
|
В приведенных формулах все линейные размеры и длина волны должны быть выражены в сантиметрах.
Соотношения, аналогичные рассмотренным, могут быть написаны и для резонаторов с тором прямоугольного сечения.
При проектировании полых объемных резонаторов, в том числе и тороидальных, широко используют законы подобия, на основании которых линейные размеры резонаторов, имеющих одинаковую форму и вид колебаний, относятся как их длины волн, а их добротности и резонансные сопротивления как корень квадратный из отношения длин волн. В результате возможен простой пересчет на другой
103
диапазон частот параметров ранее разработанного и испытанного резонатора.
5.6. Колебания в резонаторах эхокамер
Эхокамера представляет собой колебательную систему и предназначена для контроля работы радиолокационных станций.
Одними из наиболее важных параметров эхокамеры являются время звучания , определяющее величину засветки на экранах индикаторных устройств, и чувствительность, выражаемая изменением временем звучания при изменении подводимой к эхокамере мощности р .
Добротность объемного резонатора эхокамеры и ее чувствительность определяются по формулам:
Q |
f p |
|
; |
N |
|
|
, |
|
f |
P |
|||||||
|
|
|
|
|||||
где f p - резонансная частота |
|
эхокамеры, а |
f - ее полоса |
пропускания.
При разработке эхокамеры основной задачей является создание резонатора с возможно большей чистотой типа колебаний, т.е. в резонаторе должны отсутствовать или сведены к минимуму резонансы на волнах, отличных от вида выбранного колебания. В то же время необходимо обеспечить получение нужной добротности эхокамеры. Достижение чистоты колебаний и высокой добротности можно получить путем рационального выбора рабочего типа колебаний.
С этой точки зрения, как показывает анализ, целесообразнее всего использовать цилиндрический резонатор с колебанием типа Hопр , причем наиболее оптимальным будет
колебание вида H 01 p , так как при нем возбуждается в
резонаторе меньшее число нежелательных (помеховых) колебаний, поскольку n nmin 1. Для сравнения отметим, что
104
при |
H 01 p возникает |
(если не принять специальных мер) |
|||
четыре типа помеховых колебаний: H11 p , H 21 p , E01 p |
и E11p , а |
||||
при |
H 02 p ,кроме этих, |
|
возникает еще 10 типов колебаний: |
||
H01p , H31p , H41p , H12 p , H51p , H22 p , E21p , E02 p , E31p , E12 p . |
|
||||
|
Колебания |
в |
резонаторе |
эхокамеры |
носят |
затухающий характер, так как время звучания составляет порядка 10-20 мксек, а интервал между возбуждениями эхокамеры, определяемый частотой следования импульсов передатчика, обычно не менее 200 мксек.
Амплитуда колебаний в резонаторе затухает по экспоненциальному закону
U U0e t , |
(5.13) |
где U 0 - начальная амплитуда;
-коэффициент затухания.
Добротность резонатора связана с зависимостью
|
|
|
|
Q |
|
|
f p |
. |
|
|
Из (5.13) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2,3(lgU 0 |
|
lgU ) |
, |
|
||
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
f p t |
|
. |
|
|
|
|
|
|
(5.14) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
2,3(lgU0 |
lgU ) |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Напряжение |
U 0 |
определяется |
энергией, |
просачивающейся в приемник радиолокационной станции через разрядник защиты.
Напряжение U определяется чувствительностью приемника.
Формула (5.14) может быть преобразована к виду
105
|
f p t |
|
|||
Q |
|
, |
(5.15) |
||
|
|||||
|
1,15lg |
Pпр |
|
||
|
Pчув |
|
|
|
|
где Рпр |
- мощность, просачивающаяся через |
разрядник в |
приемник; Рчув - чувствительность приемника.
Из (5.15) чувствительность эхокамеры будет равна
N 5,5 |
Q |
, |
|
f р |
|||
|
|
где f р выражена в мегагерцах, а N- в м/дБ.
106
ЗАКЛЮЧЕНИЕ Техника сверхвысоких частот, в том числе и техника
дециметровых и сантиметровых волн, является одной из самых важных частей радиоэлектроники. В течение длительного периода времени техника СВЧ находила основное применение в радиолокации; затем область ее использования существенно расширилась. С волноводнорезонаторной аппаратурой приходится встречаться в самых различных отраслях народного хозяйства, таких, как: космическая радиоэлектроника, навигация, радиорелейная и многоканальная импульсная связь, атомная физика, медицина, биология, телевидение, радиоастрономия, сельское хозяйство и др.
Работа по усовершенствованию волноводных систем ведется постоянно. Перспективным, безусловно, является направление, связанное с миниатюризацией и микроминиатюризацией всех узлов СВЧ устройств. В этом отношении определенные успехи достигнуты с использованием полосковых линий. Наряду с этим продолжаются теоретические и экспериментальные поиски новых типов передающих линий СВЧ с применением новых синтетических диэлектриков, обладающих высокой диэлектрической проницаемостью и весьма незначительными потерями на СВЧ.
Большое внимание уделяется созданию новых волноводных цепей, в особенности многополюсных устройств, на базе существующих типов волноводов.
Проблемными еще остаются и вопросы создания высокодобротных колебательных систем СВЧ, особенно на миллиметровых и субмиллиметровых волнах.
В связи с изложенным изучение, исследование и разработка волноводно-резонаторных устройств актуальны и по сей день.
Настоящее учебное пособие дополняет лекционный материал по курсу «Техническая электродинамика».
107
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Конструкции СВЧ устройств и экранов / Под ред.
А.М.Чернушенко. – М.: Радио и связь, 1983. – 400 с.
2.Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика
ираспространение радиоволн. – М.: Наука, 1989. – 544 с.
3.Татур Т.А. Основы теории электромагнитного поля. –
М.: Высшая школа, 1989. – 271 с.
4. Федоров Н.Н. Основы электродинамики. – М.:
Высшая школа, 1980. – 399 с.
5. Сазонов Д.М., Гридин А.Н., Мишустин Б.А.
Устройства СВЧ. – М.: Высшая школа, 1981. – 296 с.
6.Автоматизированное проектирование устройств СВЧ
/Под ред. В.В.Никольского. – М.: Радио и связь, 1982. – 272 с.
108
ОГЛАВЛЕНИЕ |
|
Введение |
3 |
1. Электромагнитные поля и способы их описания |
6 |
1.1. Электромагнитное поле и его основные |
|
характеристики |
6 |
1.2. Описание электромагнитных полей с помощью |
|
уравнений Максвелла |
11 |
1.2.1.Общая характеристика уравнений |
11 |
1.2.2. Интегральная форма |
11 |
1.2.3. Дифференциальная форма |
14 |
1.2.4. Скалярная форма |
17 |
1.2.5. Материальные уравнения среды |
22 |
1.2.6. Уравнения Максвелла для |
|
изотропной среды |
25 |
1.2.7. Уравнения Максвелла для |
|
монохроматических колебаний |
28 |
1.3. Градиент электрического потенциала |
31 |
1.4. Оператор Гамильтона, векторные дифференциальные |
|
операции и их использование в теории |
|
электромагнитного поля |
33 |
1.4.1. Оператор Гамильтона и векторные |
|
дифференциальные операции |
33 |
1.4.2. Уравнения Гельмгольца и волновой характер |
|
электромагнитного поля |
37 |
109
1.5. Вектор Пойнтинга |
39 |
2. Типы электромагнитных волн и условия |
|
их существования |
45 |
2.1. Свободные и направляемые |
|
электромагнитные волны |
45 |
2.2. Концепция элементарных волн |
48 |
3. Структура полей Т-волн в устройствах |
|
с распределенными параметрами |
52 |
3.1. Т-волны в коаксиальных и двухпроводных линиях |
52 |
3.2. Т-волны в полосковых линиях |
56 |
4. Структура полей Е - и Н - волн в линиях |
|
передачи с распределенными параметрами |
58 |
4.1. Общие вопросы построения картин полей |
|
Е - и Н - волн |
58 |
4.2. Н mn - волны в прямоугольных волноводах |
63 |
4.3. Еmn - волны в прямоугольных волноводах |
73 |
4.4. Н mn - волны в круглых волноводах |
75 |
4.5. Еmn - волны в круглых волноводах |
81 |
4.6. Еmn - и Н mn - волны в коаксиальной линии |
82 |
4.7. Структура полей в тройниковых разветвлениях |
|
волноводов |
86 |
4.8. Структура полей во вращающихся волноводных |
|
соединениях |
88 |
110
5. Структура электромагнитных полей в объемных |
|
резонаторах |
91 |
5.1. Общая характеристика полей в резонаторах |
91 |
5.2. Поля в прямоугольных резонаторах |
91 |
5.3. Поля в цилиндрических резонаторах |
95 |
5.4. Поля в резонаторах коаксиального типа |
97 |
5.5. Поля в тороидальных резонаторах |
99 |
5.6. Колебания в резонаторах эхокамер |
102 |
Заключение |
105 |
Библиографический список |
106 |
111
Учебное издание
Филатов Иван Александрович
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ И КОЛЕБАНИЯ В УСТРОЙСТВАХ СВЧ
В авторской редакции
Компьютерный набор Н. В. Пальчиков, И. Н. Максимов
ЛР №066815 от 25.08.99. Подписано к изданию 31. 05. 2004. Уч.-изд.л. . Зак. №
Воронежский государственный технический университет 394026 Воронеж, Московский просп. ,14
112