Учебники 80361
.pdf5.СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ
ВОБЪЕМНЫХ РЕЗОНАТОРАХ
5.1.Общая характеристика полей в резонаторах
В диапазоне СВЧ (на частотах выше 3500-4500 МГц) широкое применение в качестве колебательных контуров находят полые объемные резонаторы, обладающие высокой добротностью и стабильностью и представляющие собой замкнутую металлическую оболочку, внутри которой сосредоточено электромагнитное поле той или иной конфигурации. В простейшем случае объемный резонатор состоит из отрезка волновода, замкнутого с обоих концов металлическими стенками. Поэтому структура поля в нѐм имеет много общего со структурой поля в волноводе.
Волны в резонаторах обозначаются теми же символами, что и в волноводах, но с добавлением третьего индекса (Emnp , H mnp ) , указывающего на число полуволн поля,
укладывающихся вдоль оси резонатора.
Наряду с прямоугольными и цилиндрическими применяются резонаторы и другой формы: тороидальные, коаксиальные и т.п.
Структура поля в резонаторе так же, как и в волноводе, может быть найдена путѐм решения уравнений Максвелла с учѐтом граничных условий. Приближенно в отдельных случаях картину поля какойлибо волны можно построить и методом, изложенным в 4.1. Ниже рассмотрена структура полей в резонаторах, наиболее часто используемых на практике.
5.2. Поля в прямоугольных резонаторах
Уравнения для составляющих электромагнитного поля в прямоугольных резонаторах имеют вид:
а) при колебаниях электрического типа:
93
.
E x |
AK |
K |
cosK X sin K Y sin K |
Ze j t , |
|
(5.1) |
||||||||||||
|
1 |
|
|
3 |
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t |
|
|
|||
E y |
AK |
|
K |
|
sin K X cosK Y sin K |
|
, |
(5.2) |
||||||||||
|
2 |
|
3 |
|
|
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
|
|
||||
. |
A(K 2 |
|
|
K 2 )sin K X sin K Y cosK |
|
Ze j t , |
|
|||||||||||
E z |
|
|
|
(5.3) |
||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j |
t , |
|
||
H x |
jA |
a |
K |
2 |
sin K X cosK Y cosK |
(5.4) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
||||
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t , |
|
||
H y |
jA |
|
|
a |
K cosK X sin K Y cosK |
(5.5) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
2 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H z |
0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.6) |
б) при колебаниях магнитного типа:
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t , |
|
||
E x |
jA |
a |
K |
2 |
cosK X sin K Y sin K |
|
(5.7) |
||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
||||||
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t , |
|
|
E y |
jA |
|
|
|
a |
K sin K X cosK Y sin K |
(5.8) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
2 |
|
|
3 |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E z |
0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.9) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t , |
|
|||
H x |
AK |
|
K |
|
|
sin K X cosK Y cosK |
(5.10) |
||||||||||
|
1 |
|
|
3 |
|
|
|
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
|
||
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ze j t , |
|
||
H y |
AK |
2 |
K |
3 |
cosK X sin K Y cosK |
|
(5.11) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
|||||
. |
A(K 2 |
|
|
|
|
K 2 ) cosK X cosK Y sin K |
Ze j t . |
|
|||||||||
H z |
|
|
|
|
(5.12) |
||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
1 |
2 |
|
|
|
3 |
|
|
В (5.1)- (5.12) А-произвольный амплитудный множитель,
К3 |
|
P |
, |
C- высота резонатора. Остальные обозначения такие |
|
C |
|||
|
|
|
|
|
же, что и в соответствующих формулах для волноводов. |
||||
|
В |
|
прямоугольном резонаторе, называемом иначе |
призматическим, магнитные колебания H mnp возможны лишь при p 0 и при m и n, не имеющих одновременно нулевых
94
значений. |
Простейшими H mnp - колебаниями |
являются |
|
колебания типа H101 . |
|
|
|
Электрические колебания возможны при m |
0 , n |
0 и |
|
p 0,1,2,3,... |
. Простейшими из них будут колебания |
вида |
E110 .
На рис.32 и 33 представлены картины полей в прямоугольном резонаторе при различных типах волн: H101 ,H102 и E110 . Сравнение полей для H101 и E110 показывает, что конфигурация силовых линий одинакова в обоих случаях. Отличие состоит лишь в ориентации Е - и Н- линий относительно координатных осей, что, вообще говоря, носит условный характер. Следовательно, резонансные частоты прямоугольного резонатора будут определяться его размерами и видом колебаний и не зависят от типа волны.
Собственная резонансная длина волны резонатора
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mnp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
m |
|
|
|
n |
|
|
|
p |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
( |
) |
2 |
( |
) |
2 |
( |
) |
2 |
|
|
|||||
|
|
|
a |
|
b |
|
c |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
При m=1, n=1, p=0 и a=b получаем, что |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mnp |
110 |
|
|
|
2a. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Достоинством резонатора призматического типа является то, что его резонансную частоту можно изменять путем изменения какоголибо линейного размера, например, высоты С. С этой целью одна из стенок резонатора выполняется подвижкой.
В отличие от волноводов, распределение поля в объемных резонаторах имеет характер стоячей волны не только вдоль их поперечных
95
Рис.32
Рис.33
96
размеров, но и вдоль оси. Для подтверждения сказанного достаточно рассмотреть фазовые соотношения составляющих полей, расположенных в плоскости, перпендикулярной размеру С. В частности, для волны H101 из рис.32 видно, что E и H попер сдвинуты по фазе на 90 градусов. С физической точки зрения это объясняется тем, что в каждом из трех направлений резонатор можно представить в виде эквивалентной короткозамкнутой линии [6].
5.3. Поля в цилиндрических резонаторах
Соотношениями, аналогичными (5.1)- (5.12), описываются и составляющие электромагнитного поля во внутренней полости цилиндрического резонатора.
Магнитные колебания в таком резонаторе могут
существовать при n 0, p 0, m |
0,1,2,3,... . С |
наибольшей |
|||
длиной волны |
будут |
колебания |
вида H111 .Условиями |
||
существования |
электрических |
|
колебаний |
являются |
|
соотношения: n |
0; m |
0,1,2,3,...; |
p |
0,1,2,3,... . |
|
Простейшим Emnp |
колебанием будет E010 . |
|
Структура полей некоторых типов волн показана на рис.34. Естественно, что эти поля во многом аналогичны соответствующим полям в волноводах (рис.21,23,25 и 27). Кроме того, наблюдается большое сходство в конфигурации
силовых линий для волн E010 |
и E110 , а также для H111 и H101 ; |
|
здесь E110 , H101 |
- волны |
в прямоугольном резонаторе |
(рис.32,33).
Резонансная длина волны цилиндрического резонатора определяется не только его размерами и видом колебаний, но и типом поля.
При электрических колебаниях имеем
97
2 R
|
|
mnp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
( |
pR |
) |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
mn |
c |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где R -радиус резонатора; |
mn |
n |
й по порядку возрастания |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
корень функции Бесселя первого рода |
m |
|
го порядка. |
||||||||
При m=0, n=1 и p=0 получим |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
mnp |
|
|
010 |
2,61R , |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
то есть |
010 |
не зависит от высоты резонатора C, а определяется |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
только его радиусом. Это является недостатком, поскольку при настройке необходимо изменять величину диаметра резонатора, что конструктивно неудобно.
При H mnp - колебаниях резонансная длина волны
|
|
|
|
|
2 R |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mnp |
|
|
pR |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
/ 2 |
( |
|
) |
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
mn |
|
c |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
/ |
- n -й по порядку возрастания корень производной |
|||||||||
|
mn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
функции Бесселя первого рода m -го порядка.
В случае магнитных колебаний |
mnp |
зависит от c , что |
|
|
позволяет настройку резонатора производить путем изменения его высоты.
Ценным свойством цилиндрического резонатора при H - волнах является отсутствие в нем продольных токов, что устраняет потери в контактах между боковой и торцовой поверхностями цилиндра.
По сравнению с прямоугольными резонаторы цилиндрического типа проще в изготовлении.
98
Рис.34
5.4. Поля в резонаторах коаксиального типа
Коаксиальные резонаторы представляют собой отрезки концентрических линий. Наибольшее применение из них на практике получили резонаторы, нагруженные на емкость. Последнюю принято называть укорачивающей, поскольку ее действие сводится к уменьшению длины резонатора при заданной частоте колебаний.
99
Такой резонатор вместе со структурой поля в его внутренней полости представлен на рис.35.
Рис.35 Резонатор можно рассматривать как концентрическую
линию длиной l, замкнутую накоротко с одной стороны с помощью подвижного поршня, а с другой нагруженную на конденсатор, обкладками которого являются торцовая поверхность внутреннего проводника и поперечная перемычка внешней трубы. Поэтому основной в резонаторе будет T- волна, причем распределение поля вдоль его оси, как видно из рис.35,носит характер стоячей волны.
Настройка резонатора на нужную частоту производится перемещением поршня, который может быть выполнен и бесконтактным.
К достоинствам резонатора относится малая длина
l |
|
и отсутствие излучения, а к недостаткам - |
|
4 |
|||
|
|
уменьшение добротности из-за наличия укорачивающей емкости.
100
Рассмотренные резонаторы применяются в волномерах дециметровых и метровых волн, а также в электровакуумных приборах СВЧтриодах, тетродах и клистронах.
5.5. Поля в тороидальных резонаторах
Резонатор этого типа выполняют в виде пустотелого металлического тора с развитой замкнутой поверхностью, внутри которой происходят электромагнитные процессы.
По профилю поперечного сечения тороидальные резонаторы можно разделить на прямоугольные (рис.36) и круглые (рис.37).
Рис.36 Рис.37 Особенностью основного типа колебаний тороидального
объемного резонатора является пространственное разделение электрического и магнитного полей, что позволяет рассматривать резонатор (в первом приближении) как контур с сосредоточенной емкостью и индуктивностью. Электрическое поле локализуется главным образом в емкостном зазоре между верхним и нижним дисками, а магнитное - в тороидальной полости.
Достоинством тороидальных резонаторов считается то, что они имеют небольшие габариты, благодаря чему их можно применять даже на частотах в несколько десятков мегагерц. К недостаткам относится некоторая сложность в изготовлении.
Настройку резонатора на требуемую длину волны можно осуществить емкостным или индуктивным методом. Для
101
изменения емкости изменяют зазор между дисками, а для изменения индуктивности внутрь резонатора вводят через его боковую поверхность металлические винты или лопаточки, которые как бы оттесняют от стенок тороида магнитные силовые линии, что приводит к деформации этих линий, уменьшению эквивалентного радиуса тора и повышению резонансной частоты.
Тороидальный резонатор часто используют в качестве колебательной системы клистрона.
Статистическая емкость между дисками тороидального резонатора равна
r 2
c 4d ,
где r-радиус дисков, а d-расстояние между ними (зазор). Индуктивность тора может быть найдена на основании
следующих соображений.
Среднее значение напряженности магнитного поля на оси тора равно
|
H |
|
|
|
|
|
2I |
|
|
|
. |
|
|
|
ср |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
r |
R |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Тогда магнитный поток Ф через сечение тора |
|||||||||||||
определится как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Hср S |
|
|
2I |
R2 . |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
r |
R |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Здесь I- ток в пучности; S- площадь сечения тора, а R- |
|||||||||||||
его радиус. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Индуктивность, |
отнесенная |
|
|
|
к |
пучности |
тока, |
||||||
определяется по формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
2 R2 |
|
. |
|
|||
|
|
I r |
R |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
Резонансная длина волны резонатора может быть найдена с помощью соотношения
102