- •1.Разделы дисциплины и виды занятий (тематический план)
- •2. Содержание разделов дисциплины в третьем семестре
- •Раздел 16.
- •Раздел 17.
- •Раздел 18.
- •Раздел 19
- •Раздел 20
- •Раздел 21 Элементы вариационного исчисления и
- •3. Учебно-методическое обеспечение дисциплины
- •4. Методические рекомендации по организации изучения математики
- •Контрольные мероприятия
- •5. Рекомендуемый перечень тем практических занятий
- •6. Лабораторные работы
- •7. Темы, выносимые на самостоятельное изучение тема №1 операционное исчисление и задачи тау, тоэ.
- •Тема №2 вычисление вероятностей в классической схеме сиспользованием формул комбинаторики. Геометрические вероятности.
- •Тема №3 приложение теорем умножения и сложения вероятностей, формулы байеса.
- •Тема №4 числовые характеристики биноминального, равномерного, показательного и нормального распределений, распределения пуассона
- •Тема №5 частные случаи систем двух случайных величин
- •Тема №6 вычисление доверительного интервала
- •Тема №7 статистические оценки параметров распределения. Методы расчета сводных характеристик. Проверка статистических гипотез
- •Заключение
- •394026 Воронеж, Московский просп.,14
6. Лабораторные работы
Неде- ля семе- стра
|
Наименование лабораторной работы |
Объ- ем ча- сов |
В том числе в интерактивной форме (ИФ) |
Виды контроля |
|
3 семестр |
18 |
18 |
|
||
1-5 |
Решение задач уравнений математической физики |
6 |
6 |
отчет |
|
7 |
Решение задач теории вероятности |
2 |
2 |
отчет |
|
9 |
Решение задач математической статистики |
2 |
2 |
отчет |
|
11-17 |
Решение задач вариационного исчисления |
8 |
8 |
отчет |
7. Темы, выносимые на самостоятельное изучение тема №1 операционное исчисление и задачи тау, тоэ.
Литература: [1], [4].
Пример . В контуре, состоящем из последовательно соединенных катушки индуктивности , конденсатора емкости и резистора сопротивления в момент времени включается Э.Д.С. (рис. 1). В этот момент ток в контуре и заряд конденсатора равны нулю. Найти законы изменения напряжения на конденсаторе и тока в цепи .
Рис. 1
Решение. Поскольку элементы цепи соединены последовательно, то из закона Кирхгофа имеем равенство
(1)
где соответствующие напряжения выражаются через ток в цепи по формулам:
, (2) (2)
(3)
(4)
(5)
В силу (2),(3) и (5) имеем , и поэтому из (1) получаем дифференциальное уравнение
(6)
с начальными условиями
(7)
Рассмотрим случай постоянной Э.Д.С. . Совершая преобразование Лапласа с учетом (7) получим:
В нашей задаче от дифференциального уравнения (6) перейдем к операторному уравнению , откуда находим изображение напряжения на конденсаторе:
(8)
В квадратном трехчлене выделим полный квадрат:
где . Раскладывая дробь в (8) на сумму простейших дробей, получим
(9)
Далее рассмотрим различные возможные случаи.
а) Если (сверхпроводимость), то и выражение (9) примет вид Переходя от изображения к оригиналу, получим искомое напряжение:
Отсюда в силу (5) находим ток в контуре:
Таким образом, при имеют место гармонические колебания тока в контуре и напряжения
б) Если сопротивление мало ( ), то и можно считать действительным положительным числом. В этом случае в формуле (9) выражение в скобках имеет следующий оригинал
Получаем искомое напряжение на конденсаторе:
Отсюда в силу (5) находим ток в контуре:
В этом случае имеют место затухающие колебания тока в контуре и напряжения на конденсаторе, причем напряжение на конденсаторе стремится к , а ток к нулю.
в) Если , то и выражение (9) примет вид переходя от изображения к оригиналу, получим искомое напряжение:
Отсюда в силу (5) находим ток в контуре:
В этом случае колебания в контуре отсутствуют, напряжение на конденсаторе стремится к , а ток в цепи стремится к нулю.
г) Если сопротивление велико ( ), то . Обозначим , где можно считать действительным
положительным числом. В этом случае в формуле (9) выражение в скобках имеет следующий оригинал
Получаем искомое напряжение на конденсаторе:
Отсюда в силу (5) находим ток в контуре:
В этом случае колебания в контуре отсутствуют, напряжение на конденсаторе стремится к , а ток в цепи стремится к нулю, так как .
Замечание. Операционный метод используется и при решении интегро-дифференциальных уравнений. В нашей задаче можно вначале находить ток , для которого в силу уравнений (1) (4) имеем
(10)
Если , то с учетом начальных условий (7) и свойства интегрирования оригинала получим
Производим преобразование Лапласа уравнения (10):
Отсюда получаем
(11)
где Далее рассмотрим различные возможные случаи.
а) Если (сверхпроводимость), то и выражение (11) примет вид Переходя от изображения к оригиналу, получим искомый ток:
Таким образом, при имеют место гармонические колебания тока в контуре.
б) Если сопротивление мало ( ), то и можно считать действительным положительным числом. В этом случае .
В этом случае имеют место затухающие колебания тока в контуре, так как
в) Если , то , и выражение (11) примет вид . Переходя от изображения к оригиналу, получим искомое значение тока:
В этом случае колебания в контуре отсутствуют, ток в цепи стремится к нулю, так как
г) Если сопротивление велико , то .
Обозначаем , где можно считать действительным положительным числом. В этом случае выражение (11) имеет следующий оригинал
В этом случае колебания в контуре отсутствуют, ток в цепи стремится к нулю, так как .
Форма отчетности: устный опрос