
- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •Введение
- •1. Ортогональные системы функций и обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье
- •1.1. Исторические замечания
- •1.2. Гильбертово пространство. Ряды Фурье в гильбертовом пространстве
- •1.3. Тригонометрические ряды Фурье
- •1.4. Интегральная формула Фурье. Интеграл Фурье
- •1.5. Условия представимости функции интегралом Фурье
- •1.6. Комплексная форма интеграла Фурье. Преобразование Фурье
- •Преобразование Лапласа и его приложения
- •1.1. Свойства преобразования Лапласа
- •2.2. Решение дифференциальных уравнений операционным методом
- •Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений
- •Приложение операционного метода к решению систем линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами
- •2.5. Индивидуальные задания
- •Ответы к индивидуальным заданиям
- •Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики
- •3.1. Понятие уравнения в частных производных и его решения. Основные уравнения математической физики. Уравнения современной математической физики
- •3.2. Уравнения Пуассона и Лапласа. Вывод уравнений для потенциала электрического поля
- •3.3. Получение уравнения Гельмгольца из уравнений электромагнитного поля
- •3.4. Уравнение распространения тепла в изотропном твердом теле
- •3.5. Уравнение колебаний струны
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи Коши
- •4.1. Распространение тепла в неограниченном стержне. Фундаментальное решение уравнения теплопроводности
- •4.2. Метод Фурье для одномерного уравнения теплопроводности. Распространение тепла в ограниченном стержне
- •4.3. Общее решение волнового уравнения в случае одной пространственной переменной. Решение Даламбера
- •4.4. Задача Коши для одномерного волнового уравнения. Формула Даламбера
- •4.5. Колебания ограниченной струны. Решение методом Фурье
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах
- •5.1. Оператор Лапласа в декартовых и криволинейных координатах. Граничные задачи для уравнений Лапласа и Пуассона
- •5.2. Разделение переменных в уравнении Лапласа в декартовой и сферической системах координат
- •5.3. Определение потенциала электрического поля внутри параллелепипеда
- •5.4. Разделение переменных в уравнении Лапласа в цилиндрических координатах
- •5.5. Задача Дирихле для уравнения Лапласа в круге. Интеграл Пуассона
- •5.6. Распространение тепла в бесконечном цилиндре
- •5.7. Распространение электромагнитных волн в цилиндрическом волноводе
- •Решение уравнения Гельмгольца методом Фурье
- •5.8. Движение электрона в атоме водорода. Квантовый подход
- •6. Элементы теории специальных функций
- •6.1. Недостаточность элементарных функций для решений дифференциальных уравнений. Дифференциальные уравнения, как источник функций
- •6.2. Гипергеометрическое уравнение и функции гипергеометрического типа
- •6.3. Частные случаи гипергеометрической функции: цилиндрические функции Бесселя
- •6.4. Частные случаи гипергеометрической функции: ортогональные полиномы Лежандра
- •7. Функциональные и степенные ряды и их приложения к решению дифференциальных уравнений
- •7.1 Функциональные ряды. Сходимость и равномерная сходимость
- •7.2. Свойства равномерно сходящихся рядов. Признак равномерной сходимости
- •7.3. Степенные ряды. Интервал сходимости, радиус сходимости
- •7.4. Свойства степенных рядов
- •7.5. Арифметические операции и другие действия над степенными рядами
- •7.6. Разложение функций в степенные ряды
- •7.7. Обобщения степенных рядов – интегро – степенные ряды и ряды Вольтерра
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.1. Необходимость асимптотических методов
- •8.2. Калибровочные функции. Символы порядка
- •8.3. Пример асимптотического разложения. Определение асимптотического ряда
- •8.4. Асимптотические последовательности и асимптотические разложения
- •8.5. Простейшие асимптотические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.6. Метод Линдстедта – Пуанкаре
- •1. Ортогональные системы функций .И обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье……………………………………..... 4
- •2. Преобразование Лапласа и его приложения…………….19
- •2.3. Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений …………….……….……..…... 38
- •3. Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики ……………………......76
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи ……...……………107
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах .......…………….133
- •6. Элементы теории специальных функций.........................179
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений ….........................................221
- •9. Список литературы………………………………………..247
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
4.2. Метод Фурье для одномерного уравнения теплопроводности. Распространение тепла в ограниченном стержне
Рассмотрим задачу о распространении
тепла в стержне, концы которого
поддерживаются при нулевой температуре.
Стержень считаем однородным и тонким,
так, что d<<l
, где d – диаметр
стержня, l – его длина.
Таким образом, сечение стержня считается
настолько малым, что всем точкам сечения
в каждый момент времени можно приписать
одну температуру. Это означает, что
,
где ось
направлена вдоль стержня. Боковая
поверхность стержня предполагается
изолированной от окружающей среды.
В начальный момент времени задано распределение температуры вдоль стержня, характеризуемое функцией . Указан также тепловой режим, поддерживаемый на концах стержня – считаем температуру на его концах равной нулю. Задача состоит в отыскании решения уравнения теплопроводности
,
,
(4.14)
при граничных условиях
,
(4.15)
и при начальном условии
, (4.16)
где
– непрерывна, имеет кусочно-непрерывную
производную и удовлетворяет условиям
согласования с требованиями (4.15)
Метод разделения переменных, называемый также методом Фурье, заключается в следующем:
1. Ищем частные решения уравнения (4.14) в виде
.
(4.17)
2. Подставляя (4.4) в (4.17) получаем уравнение
.
Разделив обе части полученного уравнения на из (4.17), имеем
.
(4.18)
Постоянная
,
называемая постоянной разделения,
появилась в (4.18) из следующих соображений:
левая часть в (4.18) зависит только от
переменной
,
правая – только от переменной
,
и эти части должны быть равны при всех
значениях
и
.
Поэтому оба отношения в (4.18) равны
постоянной. Приравнивая каждое отношение
в (4.18) постоянной, получим два обыкновенных
дифференциальных уравнения для функций
и
:
(4.19)
(4.20)
3. По условию задачи функция должна удовлетворять краевым условиям вида (4.15). Из (4.17) и (4.15) получаем условия для функции
,
.
(4.19’)
Таким образом, для функции получили задачу: требуется найти неравные тождественно нулю решения краевой задачи
(4.19)
, , (4.19’)
а также числовые значения параметра, при которых существуют ненулевые решения задачи (4.19), (4.19’).
Поставленная задача называется задачей Штурма-Лиувилля. Указанные числовые значения называются собственными значениями (числами) краевой задачи, соответствующие этим ненулевые решения – собственными функциями.
Найдем собственные числа краевой задачи (4.19), (4.19’). Рассмотрим возможности:
Пусть
.
Тогда общим решением уравнения (4.19)
будет являться функция
.
При и , имеем
,
,
Следовательно,
,
поэтому
и начальное условие (4.16) не будет
выполняться.
Пусть
.
Тогда общее решение уравнения (4.19) имеет
вид
.
При и , имеем
,
систему двух однородных алгебраических
уравнений, определитель которой не
равен нулю. Поэтому
,
.
И в этом случае условие (4.16) не удовлетворено.
Рассмотрим случай
.
В этом случае корни характеристического
уравнения, соответствующего уравнению
(4.19), равны
,
т.е. мнимые числа.
Как известно из курса теории дифференциальных уравнений, общее решение уравнения (4.19) имеет вид
.
(4.21)
При
получаем
.
При
имеем
,
,
,
(4.22)
где
. Подставляя (4.9) в (4.8), получаем
.
(4.23)
Входящие в формулу (4.23) функция и
постоянная снабжены индексом, поскольку
их значения зависят от
.
Формула (4.22) определяет собственные числа, а формула (4.23) – собственные функции краевой задачи, соответствующие этим собственным числам.
4. Подставляя в уравнение (4.20) вместо
собственное значение
для определения функции
,
соответствующей данному собственному
значению, получаем уравнение
(4.24)
Общее решение уравнения (4.24) имеет вид
, (4.25)
где
- произвольные постоянные.
Итак, все функции
(4.26)
удовлетворяют уравнению теплопроводности
(4.14) и граничным условиям (4.15) при любых
значениях
и любых постоянных
.
Но начальному условию (4.16) функции (4.26)
в общем случае не удовлетворяют.
5. Требуем, чтобы решение удовлетворяло начальному условию (4.16). Для этого, учитывая (4.26), составим ряд
.
(4.27)
Каждый член этого ряда удовлетворяет уравнению (4.14) и краевым условиям (4.15).
Предположим, что функция разлагается в равномерно и абсолютно сходящийся ряд Фурье. В силу начального условия, полагая в (4.27) , получаем
.
(4.28)
Написанный ряд представляет собою
разложение функции
в ряд Фурье по синусам в промежутке
(0,l). Коэффициент
по формуле
. (4.29)
Так как предположили, что непрерывна, имеет кусочно-непрерывную производную и обращается в нуль при и , то ряд (4.28) с коэффициентами (4.29), равномерно и абсолютно сходиться к (это известно из теории тригонометрических рядов).
Поскольку при
справедливы неравенства
,
то ряд (4.27) при также сходиться абсолютно и равномерно. Поэтому функция (4.27) непрерывна при , и удовлетворяет начальному и граничному условиям.
Можно показать (мы не останавливаемся на этом), что функция удовлетворяет уравнению (4.14) и имеет непрерывные производные по и первого и второго порядков соответственно.