- •Диэлектрики в электрическом поле
- •Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
- •Вектор поляризации и диэлектрическая восприимчивость диэлектриков
- •Графики зависимости χ(т) для неполярных и полярных диэлектриков представлены на рисунке.
- •Напряженность электрического поля в диэлектрике.
- •Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Сегнетоэлектрики
- •Пьезоэлектрический эффект.
- •Энергия заряженного уединенного проводника, конденсатора. Энергия электростатического поля.
- •Энергия конденсатора.
- •Энергия электрического поля. Плотность энергии электричемкого поля.
Пьезоэлектрический эффект.
При деформации некоторых кристаллических, не имеющих центра симметрии, полярных диэлектриков (включая все сегнетоэлектрики), была обнаружена электрическая поляризация и наоборот. Это явление получило название пьезоэлектрического эффекта. Наиболее подробно этот эффект изучен у кристаллов кварца, турмалина, сахара, сегнетовой соли и др.
Пьезоэлектрические кристаллы используются в качестве простых устройств, преобразующих механические колебания в электрические. На пьезокристаллах работают микрофоны, громкоговорители, некоторые вольтметры и осциллографы, различная военная аппаратура. Без пьезокристаллов невозможно работа мощных ультразвуковых излучателей, которые служат для обнаружения препятствий в воде. Для измерения давления часто используются датчики давления на основе пьезоэлектрического эффекта.
Изменение размеров тел под действием внешнего электрического поля в общем случае называется электрострикцией. Последняя имеет место во всех диэлектриках (твердых, жидких, газообразных). Деформация при электрострикции пропорциональна квадрату напряженности поля Е2 и при изменении направления поля не меняется.
Энергия заряженного уединенного проводника, конденсатора. Энергия электростатического поля.
Энергия заряженного проводника численно равна работе, которую должны совершить внешние силы для его зарядки W=A. При перенесении заряда dq из бесконечности на проводник совершается работа dA против сил электростатического поля (по преодолению кулоновских сил отталкивания между одноименными зарядами) : dA=dq=Cd.
Чтобы зарядить тело от нулевого потенциала до потенциала , потребуется работа A=
Энергия заряженного проводника равна той работе, которую надо совершить, чтобы зарядить его, то есть:
W=
Выражение принято называть собственной энергией заряженного проводника.
Увеличение потенциала проводника при его зарядке сопровождается усилением электростатического поля, возрастает напряженность поля . Естественно предположить, что собственная энергия заряженного проводника есть энергия его электростатического поля.
Энергия конденсатора.
Повторяя ход вышеприведенного расчета, нетрудно получить энергию заряженного плоского конденсатора
W= или W= ,
где =U - разность потенциалов или напряжение на обкладках конденсатора.
Энергия электрического поля. Плотность энергии электричемкого поля.
Подставим в эту формулу выражения для емкости плоского конденсатора C= и разности потенциалов между обкладками . Тогда для энергии получим выражение:
W= , где V=Sd - объем электростатического поля между обкладками конденсатора.
Отсюда следует, что собственная энергия заряженного плоского конденсатора пропорциональна объему V поля между обкладками и напряженности . Это является свидетельством того, что электростатическое поле обладает энергией.
По определению, объемная плотность энергии электрического поля или энергия единицы объема равна:
или . Можно записать, что , то есть часть энергии идет на поляризацию диэлектрика.
Иначе,
Где же локализована энергия электростатического поля и что является ее носителем - заряды или само поле? Установлено, что переменные во времени электрические поля могут существовать обособленно, независимо от возбудивших их зарядов. Они распространяются в пространстве в виде электромагнитных волн, способных переносить энергию. Отсюда следует, что энергия локализована в поле и носителем электрической энергии является поле.