- •Тема 1. Электростатика
- •Тема 2. Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в вакууме
- •Применение теоремы Остроградского -Гаусса для расчета напряженности электростатического поля.
- •Тема 3. Работа сил электростатического поля при перемещении заряда.
- •Циркуляция вектора напряженности электростатического поля.
- •Потенциальная энергия и потенциал электростатического поля.
- •Потенциальная энергия системы зарядов определяется по формуле:
- •Связь между потенциалом и напряженностью электростатического поля. Эквипотенциальные поверхности.
- •Проводники в электростатическом поле
- •1. Напряженность поля внутри проводника равна нулю;
- •4. Все заряды распределяются только на поверхности проводника, что следует из теоремы Остроградского-Гаусса.
- •Электрическая емкость уединенного проводника
- •Взаимная электроемкость. Конденсаторы
Электрическая емкость уединенного проводника
Уединенным называется проводник, вблизи которого нет других заряженных тел, которые могли бы повлиять на распределение зарядов данного проводника.
При сообщении уединенному проводнику некоторого количества электричества, заряды распределяются по его поверхности с различной поверхностной плотностью заряда σ, причем характер распределения зависит только от формы проводника. Каждая новая часть зарядов распределяется по поверхности проводника подобно предыдущей. Таким образом, σ = kq, где к – некоторая функция координат рассматриваемой поверхности. Разобьем всю поверхность проводника S на бесконечно малые элементы dS. Тогда , или, интегрируя по замкнутой поверхности S: .
Этот интеграл зависит только от размеров и формы поверхности проводника S, а также от диэлектрической проницаемости среды ε. Отсюда видно, что φ прямо пропорционально q. Отношение для данного проводника называется электрической емкостью.
Отношение величины заряда, который надо сообщить проводнику, чтобы изменить его потенциал на 1В - есть величина постоянная, называемая электроемкостью С, где C= . .
Взаимная электроемкость. Конденсаторы
Пусть вблизи заряженного проводника А находятся незаряженные проводники или диэлектрики. Под действием поля проводника А в телах 1 и 2 возникают индуцированные (если 1 и 2 проводники) или связанные (если диэлектрики) заряды, причем ближе к А будут располагаться заряды противоположного знака (рис.). Индуцированные (или связанные) заряды создают свое поле и потенциал на поверхности проводника, причем противоположного знака, чем ослабляют потенциал проводника А, уменьшая его и увеличивая его электроемкость.
Рис. 1.13.
Взаимная электроемкость двух проводников численно равна заряду, который нужно перенести с одного проводника на другой, чтобы изменить разность потенциалов между ними на единицу потенциала.
С= .
На практике существует потребность в устройствах, которые при относительно небольшом потенциале накапливали (конденсировали) бы на себе заметные по величине заряды. В основу таких устройств, называемых конденсаторами, положен тот факт, что емкость проводника возрастает при приближении к нему других тел. Простейший плоский конденсатор состоит из двух близко расположенных проводников, заряженных равными по величине и противоположными по знаку зарядами. Образующие данную систему проводники называются обкладками.
Для того, чтобы поле, создаваемое заряженными обкладками, было полностью сосредоточено внутри конденсатора, обкладки должны быть в виде двух близко расположенных пластин, или коаксиальных цилиндров, или концентрических сфер. Соответственно конденсаторы называются плоскими, цилиндрическими или сферическими.
1. Найдем емкость шарового конденсатора.
Рис. 1.14.
Пусть заряд шара радиуса R1 равен q. Вне конденсатора поля, создаваемые внешней и внутренней обкладками конденсатора, взаимно уничтожаются. Поле между обкладками создается только зарядом шара радиуса R1, так как заряд сферы радиуса R2 внутри этой сферы не создает электростатического поля (на внутренних поверхностях замкнутых полых проводников избыточные заряды отсутствуют).
Тогда разность потенциалов ∆φ = φ1 – φ2=
Емкость конденсатора С= =
Если толщина зазора между обкладками d = R2 – R1 мала по сравнению с R2 и R1, то площади обкладок почти одинаковы
S = 4πR12 = 4πR22= 4πR1R2. Тогда С= .
2. Емкость плоского конденсатора
Поле между обкладками конденсатора почти всюду однородно, если d много меньше линейных размеров обкладок конденсатора. Ранее было показано, что для поля, создаваемого двумя противоположно заряженными пластинами, Е = . Разность потенциалов между обкладками конденсатора ∆φ = Е∙d = . q= σ∙S . Тогда емкость:
C= , C = .Краевые эффекты мы не учитываем.
Конденсатор характеризуется не только электроемкостью, но и так называемым «пробивным напряжением» – разностью потенциалов, при которой может произойти пробой, то есть электрический разряд через слой диэлектрика в конденсаторе. Это может произойти в очень сильных полях (порядка Епр107 В/м). Это «пробивное напряжение» зависит от формы обкладок, свойств диэлектрика и его толщины.
Для получения устройств различной электроемкости конденсаторы соединяют параллельно и последовательно.
Параллельное соединение конденсаторов (Рис.). В данном случае соединенные провода-проводники имеют один и тот же потенциал, и разность потенциалов на обкладках всех конденсаторов одинакова и равна =U1=U2=….=Un . Заряды конденсаторов будут соответственно равны:
, … , .
Рис. 1.15.
Заряд, запасенный всей батареей . Отсюда видно, что полная емкость системы из параллельно соединенных конденсаторов равна сумме емкостей всех конденсаторов.
Последовательное соединение конденсаторов (Рис. 1.16). В данном случае, вследствие явления электростатической индукции, заряды на всех обкладках q будут равны по модулю, а общая разность потенциалов складывается из разностей на отдельных конденсаторах:
. Так как , то .
Отсюда .
Рис. 1.16.
Заключение. Таким образом, в данной лекции мы рассмотрели закон взаимодействия зарядов, основные характеристики электростатического поля, а также основные принципы поведения проводников в электростатическом поле и применение систем проводников в технике.