2. Полосы равной толщины. Пусть на клиновидную пластинку малого угла наклона α (d≠ const) с показателем пре­ломления n падает плоская монохроматическая волна (рис. 3.2.3.3.).

Рис. 3.2.3.3. Полосы равной толщины.

Из множества падающих на клин лучей рассмотрим луч 1. Отраженные от верхней и нижней поверхностях лучи1’ и 1’’ пересекутся вблизи поверхности клина и будут интерферировать в точке В1. Для луча 2 это будет точка В2.

Мысленно проведем через точки пересечения В₁ и В₂ плоскость, параллельно ей разместим собирающую линзу и за линзой параллельно с плоско­стью В₁ В₂ уста­новим экран Э (рис. 3.2.3.3.). На экране лучи 1’ и 1’’ пересекутся в точке М₁, соответственно производные луча 2 соберутся на экране в точке М₂. Разности хода лучей 1’ и 1’’, а также производных луча 2 будут отличаться из-за разных толщин клина d₁ иd₂. Следовательно, геометрическое место точек клина, соответствующих какой-то одинаковой толщине d,определит одинаковую разность хода для всех лучей, падающих на это место. Для этих лучей на экране выполняется одинаковое условие интерференции. Таким местом для клина являются полосы, например, А₁А₂ (рис. 3.2.3.4.).При этом на экране картина имеет вид светлых и темных полос, которые называ­ются полосами равной толщины. В рассмотренном случае по­лосы равной толщины локализованы близко над поверхностью пластинки.

При освещении клина снизу, т.е. при наблюдении ин­терференции в проходящем свете, светлые и темные по­лосы на экране поменяются местами. Это происходит из-за того, что в данном случае нет потери полуволны.

Рис. 3.2.3.4. Геометрическое место точек равной толщины на клине.

Ши­рина полос будет тем больше, чем меньше угол наклона α у клина. Если на клин падает белый свет, то интерференционные макси­мумы будут всех цветов спектра (как, например, радужная окраска мыльных пузырей).

Для наблюдения интерференционных полос в монохроматическом свете толщина d должна быть меньше 1мм d<1000мкм, для наблюдения полос в белом свете толщина d должна быть меньше 40мкм d <40мкм.