- •Теоретические основы электротехники
- •Переменное электромагнитное поле
- •В переменном электромагнитном поле наблюдаются одновременно обе, рассмотренные ранее нами в отдельности, его
- •Запишем оба уравнения в проекциях на оси декартовой системы координат:
- •Рассмотрим случай плоско поляризованной электромагнитной волны, в
- •Из последних уравнений каждой системы ввиду равенства нулю производных получаем, что проекции векторов
- •При выбранном направлении осей координат, вектор напряженности магнитного поля имеет лишь единственную составляющую,
- •Волновое уравнение
- •При рассмотрении режимов в цепях с распределенными параметрами нами были получены аналогичные уравнения
- •Коэффициенты
- •Применив аналогичное преобразование для решения волнового уравнения относительно напряженности электрического поля, получим решения
- •Волновое сопротивление, связывающее между собой напряженности электрического и магнитного поля в прямой и
- •Это означает, что плотности энергии электрического и магнитного
- •Вектор Умова-
- •Так как электромагнитная волна движется вдоль оси z со скоростью v, то в
- •Вектор Пойнтинга определяет мощность потока электромагнитной энергии сквозь единицу поверхности, перпендикулярной направлению движению
- •Рассмотрим в качестве примера переходные процессы при заряде и разряде
- •Случай прямой синусоидальной электромагнитной волны.
- •Бегущие волны записаны в обычной форме, из которой видно, что вдоль оси z
- •В прямой синусоидальной плоско поляризованной электромагнитной волне векторы E и H перпендикулярны друг
- •Длина электромагнитной волны в диэлектрике.
- •Длина волны в воздухе для различных частот
Бегущие волны записаны в обычной форме, из которой видно, что вдоль оси z они также распределены по синусоидальному закону. Картина распределения векторов напряженности электрического и магнитного поля для момента времени t=0,5T представлена на рисунке
x Ex
v
z
y
H
y
В прямой синусоидальной плоско поляризованной электромагнитной волне векторы E и H перпендикулярны друг другу в любой точке пространства, имеют одинаковую начальную фазу и
распространяются без затухания вдоль оси z.
Длина электромагнитной волны в диэлектрике.
Приращение координаты, на котором аргумент волны изменяется на 2 , называется длиной волны ( ). Из соотношения =2 получим:
Так как скорость распространения электромагнитной волны в диэлектрике зависит только от его диэлектрических и магнитных свойств и не зависит от частоты передаваемого сигнала, то длина волны в диэлектрике обратно пропорциональна частоте сигнала. Длина электромагнитных волн в воздухе в зависимости от частоты (таблица 11–1) определяется из соотношения:
Длина волны в воздухе для различных частот
Частота |
Длина волны |
Диапазон |
Примечание |
|
|
f |
|
|
|
105 |
гц =100 кГц |
3000 м |
Длинные волны |
|
106 |
гц =1 МГц |
300 м |
Средние волны |
|
107 |
гц =10 МГц |
30 м |
Короткие волны |
|
108 |
гц =100 МГц |
3 м |
УКВ; FM; |
ТВ - метровый |
|
|
|
компьютер |
диапазон |
109 |
гц =1000 МГц |
0,3 м |
Мобильная связь |
ТВ - |
|
|
|
|
дециметровый |
|
|
|
|
диапазон |