Случай прямой синусоидальной электромагнитной волны.

Запишем выражения для напряженности электрического и магнитного поля прямой волны в произвольной точке при синусоидальном законе их изменения.

;

Замена аргумента (ωt+) на принятый для бегущих волн аргумент (z-vt) осуществляется введением коэффициента «  »:

ωt +  =  (z – vt).

Записанное соотношение справедливо для любого момента времени. При t=0 получаем = z. Тогда из того же соотношения можем записать:

ωt = – vt, откуда

Учитывая изложенное, можем записать:

; .

Бегущие волны записаны в обычной форме, из которой видно, что вдоль оси z они также распределены по синусоидальному закону. Картина распределения векторов напряженности электрического и магнитного поля для момента времени t=0,5T представлена на рисунке 11–4.

x E_x

v

z

y H_y

Рисунок 11–4

В прямой синусоидальной плоско поляризованной электромагнитной волне векторы E и H перпендикулярны друг другу в любой точке пространства, имеют одинаковую начальную фазу и распространяются без затухания вдоль оси z.

Длина электромагнитной волны в диэлектрике.

Приращение координаты, на котором аргумент волны изменяется на 2, называется длиной волны (). Из соотношения =2 получим:

. Либо иначе:

Так как скорость распространения электромагнитной волны в диэлектрике зависит только от его диэлектрических и магнитных свойств и не зависит от частоты передаваемого сигнала, то длина волны в диэлектрике обратно пропорциональна частоте сигнала. Длина электромагнитных волн в воздухе в зависимости от частоты (таблица 11–1) определяется из соотношения:

Таблица 11–1 Длина волны в воздухе для различных частот.

Частота	Длина волны	Диапазон	Примечание
f	
105 гц =100 кГц	3000 м	Длинные волны
106 гц =1 МГц	300 м	Средние волны
107 гц =10 МГц	30 м	Короткие волны
108 гц =100 МГц	3 м	УКВ; FM; компьютер	ТВ - метровый диапазон
109 гц =1000 МГц	0,3 м	Мобильная связь	ТВ - дециметровый диапазон