- •Кислицын А.А. Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
- •Закон сохранения энергии для ядерной реакции. Энергия реакции.
- •Экзо- и эндоэнергетические реакции
- •Примеры экзоэнергетических реакций
- •Порог ядерной реакции
- •Для определения порога реакции запишем
- •Энергия налетающей частицы идет на совершение эндоэнергетической реакции и на разгон продук- тов
- •Таким образом, пороговая энергия всегда больше абсолютного значения энергии реакции Q. Причина этого
- •Закон сохранения момента импульса
- •Приравниваем:
- •Чем меньше энергия частицы, тем больше
- •Закон сохранения четности
Кислицын А.А. Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
42.(1). Энергия и порог ядерной реакции. Законы сохранения энергии, импульса, момента импульса и четности в ядерных реакциях.
Закон сохранения энергии для ядерной реакции. Энергия реакции.
E01 + T1 = E02 + T2, |
(42.1) |
где E01, E02 - энергии покоя всех частиц до и после реакции,
T1, T2 - кинетические энергии всех частиц до и после реакции.
Разность
E01 - E02 = T2 - T1 = Q |
(46.2) |
называется энергией реакции.
Экзо- и эндоэнергетические реакции
Если Q > 0, то реакция называется экзоэнергети-
ческой (идет с выделением кинетической энер- гии).
Если Q < 0, то реакция называется эндоэнергети- ческой (сопровождается возрастанием энергии
покоя за счет кинетической энергии, т.е. идет с
поглощением кинетической энергии сталкиваю- щихся частиц).
Если Q = 0, то это означает, что происходит упру- гое рассеяние, E01 = E02 и T2 = T1, т.е. происходит лишь перераспределение кинетической энергии между сталкивающимися частицами.
Примеры экзоэнергетических реакций
2H1 + 2H1 → 3He2 + n |
(Q = 3.25 Мэв) |
2H1 + 2H1 → 3H1 + p |
(Q = 4 Мэв) |
2H1 + 3H1 → 4He2 + n |
(Q = 17,6 Мэв) |
p + 7Li3 → 4He2 + 4He2 |
(Q = 17 Мэв) |
Эндоэнергетическими являются все реак-
ции, обратные экзоэнергетическим
Порог ядерной реакции
Упругое рассеяние и экзоэнергетические реакции идут при любой кинетической энергии налетаю- щей частицы. Эндоэнергетические реакции идут только при достаточно высокой кинетической энергии налетающей частицы, большей опреде- ленного значения, называемого порогом.
Порогом называется минимальная кинети- ческая энергия налетающей частицы, на- чиная с которой реакция становится энер-
гетически возможной.
Для определения порога реакции запишем
закон сохранения импульса, считая, как
обычно, что ядро-мишень до соударения
покоилось : pa pb pB
т.е. после соударения частицы движутся с |
|
импульсом, равным pa , и, следователь- |
|
но, кинетическая энергия движения их |
|
центра инерции равна |
2 |
|
pa |
2(ma M A )
Энергия налетающей частицы идет на совершение эндоэнергетической реакции и на разгон продук- тов реакции, поэтому пороговая энергия может
быть записана в виде: |
Taпорог |
|
pa2 |
|
|
Q |
|
|
|||||
|
2 |
ma M A |
|
|||
|
|
|
|
|
С другой стороны, эта же пороговая энергия равна:
p2
Taпорог 2maa
Исключая из этих уравнений импульс, находим:
|
|
T |
|
Taпорог 2ma |
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
aпорог |
|
2 |
ma M A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
отсюда: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ma |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Taпорог |
Q |
|
ma |
M A |
|
|
Q |
|
|
1 |
|
(42.3) |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
M A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M A |
|
Таким образом, пороговая энергия всегда больше абсолютного значения энергии реакции Q. Причина этого заключается в том, что часть энергии налетающей час-
тицы идет на разгон продуктов реакции, бесполезный с точки зрения совершения реакции.
Если ma << MA, то ТA порог | Q |.
Но если ma >> MA, то ТA порог >> | Q |.
Закон сохранения момента импульса
Ja + JA + LaA = JB + Jb + LbB,
где Ja , Jb , JA , JB - спины частиц и ядер,
LaA , LbB - моменты относительного движения сис- темы до и после реакции.
Момент относительного движения может прини- мать только дискретные значения l(l 1) , где l - целое число, равное 0, 1, 2, ....
С другой стороны, момент импульса налетающей час- тицы равен pb, где b - при- цельный параметр.
Приравниваем: |
pb l(l 1) |
Сдругой стороны, ядерная реакция может произой-
ти только в том случае, если прицельный пара-
метр b не больше радиуса ядра R (иначе частица просто пролетит мимо ядра):
b |
|
l(l 1) |
|
|
l(l 1) |
R |
(42.4) |
p |
2 |
|
Отсюда, учитывая что p 2mT , находим ограни-
чение на квантовое число l:
l(l 1) Rp |
|
2 R |
|
R |
2mT |
(42.5) |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|