- •Физические основы механики
- •Лекция № 6
- •Абсолютно твёрдое тело - это система материальных точек, где все расстояния между ними
- •Произвольное движение свободного тела есть сумма поступательного движения со скоростью движения центра масс
- •Рассмотрим систему частиц состоящую из n точек (m1 m2 … mn); r –
- •Векторное
- •Векторное произведение ri
- •C учетом новых обозначений:
- •Здесь сумма производных равна производной суммы:
- •Для системы материальных точек уравнение моментов (относительно точки) имеет вид:
- •Для замкнутой системы тел момент внешних сил всегда равен нулю, так как внешние
- •Аналогично для замкнутой системы частиц вращающихся вокруг оси Z :
- •Уравновешенный гироскоп – быстро вращающееся тело, имеющее три степени свободы
- •УСТРОЙСТВО ГИРОСКОПА
- •ГИРОКОМПАС
- •В классической механике полный момент импульса тела относительно неподвижной точки можно всегда рассматривать
- •Динамика вращательного движения твердого тела относительно оси
- •некоторое тело вращается
- •у всехi
- •Обозначим Ii – момент
- •Просуммировав по всем i-ым точкам, dω получим I dt M
- •Повторим основные характеристики вращательного движения
- •Расчет моментов инерции некоторых простых тел.
- •Интегрирование проводится по всему объёму тела V. В качестве примера вычислим момент инерции
- •Момент инерции этой частицы стержня равен:
- •Моменты инерции шара, сферы, диска, обруча и стержня.
- •Моменты инерции некоторых тел
- •Теорема Гюйгенса-Штейнера
- •Теорема Гюйгенса-Штейнера: Момент
- •ЛЕКЦИЯ ЗАКОНЧЕНА!
Векторное произведение ri
проведенного в точку приложения сил, на эту силу называется моментом силы Mi :
Mi [ri Fi ]
Обозначим li – плечо силы Fi,
Модуль момента силы:
Mi Firi sin Fili ,
li ri sin - плечо
силы.
C учетом новых обозначений:
|
n |
|
|
dLi Mik |
Mi |
||
dt |
k 1 |
|
|
|
|
|
Запишем систему n уравнений для всех точек системы и сложим, левые и правые части уравнений:
n |
dL |
n |
n |
|
n |
|
|
|
dt |
i Mik |
Mi . |
||||
i 1 |
i 1 |
k 1 |
|
i 1 |
|
|
|
|
|
|
|
n |
n |
|
|
Так как |
Fik Fki |
то Mik |
0. |
||||
|
|
|
|
i 1 |
k 1 |
|
|
Здесь сумма производных равна производной суммы:
|
|
d L d L i , |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
d t |
|
i 1 d t |
|
|
|
||
M |
где L – момент |
импульса |
|
системы, |
|||||
– результирующий момент всех внешних |
|||||||||
сил относительно точки О. |
|
|
|
||||||
|
Окончательно |
получим |
для |
одной |
|||||
материальной точки |
уравнение |
моментов |
|||||||
имеет вид |
|
dLi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M i |
|
|
|
|||
|
|
|
dt |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Mi - момент всех сил действующих на
материальную точку
Для системы материальных точек уравнение моментов (относительно точки) имеет вид:
|
|
dL |
|
|
|
|
|
Mвнеш |
|
|
|
где Mвнеш - |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
момент |
всех |
внешних сил |
|||
действующих на |
систему |
|
относительно |
||
точки O. |
|
|
|
Проведём через точку O произвольную неподвижную ось Z. Проекция векторного уравнения моментов на ось Z -есть уравнение
моментов относительно данной оси:
dLz
dt
Для замкнутой системы тел момент внешних сил всегда равен нулю, так как внешние силы вообще не действуют на замкнутую систему. Тогда:
dL
и
dt Mвнеш0
Lco
Закон сохранения момента импульса –
момент импульса замкнутой системы тел относительно любой неподвижной точки не изменяется с течением времени.
Аналогично для замкнутой системы частиц вращающихся вокруг оси Z :
dLdtz Mвнешz 0, отсюда Lz const
Если момент внешних сил относительно неподвижной оси вращения тождественно равен нулю, то момент импульса относительно этой оси не изменяется в процессе движения.
Момент импульса и для незамкнутых систем постоянен, если результирующий момент внешних сил, приложенных к системе, равен нулю.
Уравновешенный гироскоп – быстро вращающееся тело, имеющее три степени свободы
Используется гироскоп в различных навигационных устройствах кораблей, самолетов, ракет ( гирокомпас, гирогоризонт ).