- •Современное состояние энергетики рб и пути ее развития. Предмет и метод термодинамики.
- •Термодинамические параметры состояния. Термодинамическая система. Термодинамическая поверхность. Термодинамический процесс. Виды термодинамического процесса.
- •Эквивалентность теплоты и работы. Первый закон термодинамики. Уравнение первого закона термодинамики.
- •Работа расширения. Круговой процесс.
- •Внутренняя энергия и энтальпия как функции состояния. Удельная внутренняя энергия.
- •Идеальный газ. Основные законы идеального газа (Гей-Люссака, Шарля, Бойля-Мариотта). Уравнение состояния идеального газа. Уравнение состояния идеального газа для одного киломоля.
- •Закон а. Авогадро (2 следствия из закона). Понятие о моле и киломоле.
- •Теплоемкость (мольная, массовая, объемная, средняя, истинная). Теплоемкость идеального газа. Ср и Сv теплоёмкости. Связь между Ср и Сv.
- •Изобарный, изохорный, изотермический процессы изменения состояния идеального газа.
- •Адиабатный и политропный процессы изменения состояния идеального газа.
- •Второй закон термодинамики и его значение. Основная формулировка. Циклы. Тепловой двигатель. Рабочее тело. Понятие термического кпд. Источники теплоты
- •Цикл Саади Карно. Термический кпд цикла Карно.
- •Энтропия, как функция состояния. Изменение энтропии в необратимых процессах
- •Цикл Отто.
- •Цикл Дизеля.
- •Цикл Тринклера
- •Водяной пар. Парообразование. Испарение. Кипение. Конденсация. Конденсат. Сублимация. Десублимация. Уравнение состояния реальных газов.
- •Насыщенный пар. Сухой насыщенный пар. Влажный насыщенный пар. Степень сухости пара. Степень влажности пара. Перегретый пар.
- •Процесс парообразования на
- •Is (hs)-диаграмма состояния воды и водяного пара:
- •Основные параметры жидкости и сухого насыщенного пара.
- •Основные параметры влажного насыщенного пара. Основные параметры перегретого пара.
- •Термодинамические процессы изменения состояния водяного пара.
- •Изохорное изменение состояния пара
- •Изобарное изменение состояния пара
- •Изотермическое изменение состояния пара
- •Адиабатное изменение состояния водяного пара
- •Цикл Ренкина.
- •Цикл Ренкина в Ts-диаграмме
- •Цикл пту с промежуточным перегревом пара.
- •Регенеративный цикл пту.
- •Теплофикационный цикл пту.
- •Парогазовый цикл.
- •Схемы тепловых электрических станций.
- •Тепловая схема тэс
- •Атомные станции.
- •Тепловая схема аэс
- •Температурное поле. Температурный градиент. Условия однозначности.
- •Тепловой поток. Закон теплопроводности Фурье. Коэффициент теплопроводности.
-
Температурное поле. Температурный градиент. Условия однозначности.
Температурное поле
Распределение температуры в теле описывается с помощью уравнения:
В общем случае температура в теле изменяется в пространстве и во времени.
Если температура в данной точке не меняется по времени, т.е. , то такое температурное поле называется стационарным, если наоборот, если , то такое температурное поле называется нестационарным.
Если температура меняется только вдоль одной из координат (пусть х), то такое температурное поле называется одномерным:
Для двухмерного нестационарного температурного поля:
Температурный градиент
Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, называют изотермической поверхностью. Эти поверхности не пересекаются и заканчиваются либо внутри тела, либо на его поверхности. Изменение температуры вдоль определённого направления характеризует градиент температуры.
Предел отношения изменения ΔТ к расстоянию между изотермами по нормали Δn называется градиентом температуры:
Из математики известно, т.к. объёмная производная скалярного поля является его градиентом, то для температурного поля эта производная будет градиентом температуры:
Градиент температуры – вектор, направленный по нормали к изотермической поверхности в сторону возрастания температуры и численно равный производной температуры по данному направлению, [K/м]. Так как поле температурного градиента векторное, то символический вектор градиента:
Условия однозначности Эти условия включают в себя: геометрические, физические, начальные и граничные. Геометрические определяют форму и размеры тела. Физические условия характеризуют физические свойства тела. Начальные условия – распределение температуры в теле в начальный момент времени T 0) const . Граничные характеризуют условия теплообмена на границе раздела тела и среды. Граничные условия бывают I-рода – задана температура поверхности для любого момента времени. Для простейшего случая T пов const. Граничные условия II рода – задан закон распределения плотности теплового потока на поверхности материала. При граничных условиях II-рода происходит нагревание и охлаждение в промышленных печах. III-рода – задан закон теплообмена между поверхностью тела и средой. Основной закон теплообмена – закон Ньютона-Рихмана, согласно которому плотность теплового потока между телом и средой прямо пропорциональна разности температур между ними:
Согласно 1-му закону термодинамики всё тепло, подведённое к поверхности тела теплопроводностью равно количеству теплоты, отданное этой поверхностью теплоотдачей:
Граничные условия IV-рода – условия сопряжения, сводятся к одновременному заданию температуры и тепловых потоков на границе раздела тел или фаз:
В дальнейшем: при граничных условиях I рода рассматриваем процессы теплопроводности, а при граничных условиях III рода рассматриваем процессы теплопередачи.
-
Тепловой поток. Закон теплопроводности Фурье. Коэффициент теплопроводности.
Количество тепла, проходящее через данную поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком Q, Вт или .
По гипотезе Фурье количество теплоты (в джоулях), проходящее путем теплопроводности через элементарную площадку dF за время dτ прямо пропорционально градиенту температуры:
Плотность теплового потока – количество теплоты, проходящее в единицу времени через единицу изотермической поверхности.
Количество тепла, через единицу поверхности в единицу времени, называется плотностью теплового потока или удельным тепловым потоком и характеризует интенсивность теплообмена.
Закон устанавливает величину теплового потока при переносе тепла посредством теплопроводности. Французский ученый Ж. Б. Фурье в 1807 году установил, что плотность теплового потока через изотермическую поверхность пропорциональна градиенту температуры:
Это уравнение Био-Фурье. Если поверхность и время – величины конечные, то
Знак «–» в уравнении говорит о том, что вектор плотности теплового потока направлен в сторону противоположную градиенту температуры, т.е. теплота передаётся от более горячего к более холодному телу. Коэффициент пропорциональности λ – коэффициент теплопроводности.
Согласно формуле Био-Фурье коэффициент теплопроводности λ численно равен плотности теплового потока при градиенте температуры равном единице. Это количество теплоты, проходящее в единицу времени через единицу площади изотермической поверхности при grad t 1 (1 К/м).
Коэффициент теплопроводности характеризует способность тел проводить теплоту. Чем больше коэффициент теплопроводности, тем больше материал проводит теплоту, и наоборот. Коэффициент теплопроводности зависит от физических свойств материала, температуры, влажности, а для газов и паров – и от давления.
Для большинства материалов, как показывает опыт, эта зависимость может быть выражена линейной формулой:
где λo – коэффициент теплопроводности при 0 °С;
β – температурный коэффициент.
Согласно кинетической теории перенос теплоты теплопроводностью в газах определяется переносом кинетической энергии в результате хаотического движения и столкновения молекул между собой. Молекула, обладающая большей кинетической энергией, ударившись о молекулу с меньшей кинетической энергией, передает последней часть своей энергии, что приводит к выравниванию температуры в газе. Тогда для газов:
Для большинства капельных жидкостей теория Предводителева А.С. о том, что перенос теплопроводности капельной жидкости:
Для большинства жидкостей с ростом температуры коэффициент теплопроводности уменьшается. Исключение – вода и глицерин.
-
Теплопроводность через плоскую одно- и многослойную стенки при граничных условиях 1-го рода.
-
Теплопередача через плоскую одно- и многослойную стенки при граничных условиях 3-го рода.
-
Теплопроводность цилиндрической стенки при граничных условиях 1-го и 3-го рода.
-
Критический диаметр изоляции
-
Теплопроводность через одно- и многослойную шаровые стенки 1-го рода.
-
Теплопередача через одно- и многослойную шаровые стенки 3-го рода.
-
Общее решение уравнения одномерной нестационарной теплопроводности.
-
Охлаждение неограниченной пластины.
-
Регулярный режим нагревания (охлаждения) тел.