31ЙЗакон Био-Савара-Лапласа. Расчет поля бесконечного прямолинейного проводника с током.

Закон Био-Савара-Лапласа

dB=((мю нулевое)•(мю)•Jdlsin(альфа))/(4Пи•r^2)

B=(мю нулевое)•J/2Пи•b - поле бесконечного прямолинейного проводника с током, b - расстояние от проводника до заряда.

B=(мю нулевое)•J/2R

32Й вопрос. Силы Лоренца. Силы взаимодеиствия движущегося заряда с прямолинейным проводником с током.

Fл- Сила Лоренса магнитная и действующая на заряженную сачтицу в магнитном поле.

Fл=q0[VB]=VBq0•sin(альфа)

Угол определяется по правилу левой руки.

Сила Fл перпендикулярна скорости движения частиц, => эта сила работу не совершает и является центростремительной. Для положительно заряженной частицы Fл определяется правилом левой руки, а для отрицательно - правой.

Магнитное поле не действует на покоящиеся электрические заряды. В этом существенное отличие магнитного поля от электрического. Магнитное поле действует только на движущиеся в нем заряды.

F=QVBsin(альфа)

33Й вопрос. Закон Ампера. Сила взаимодействия двух параллельных бесконечно длинных прямых токов.

Закон Ампера.

На каждый носитель тока в проводнике действует магнитная сила, это воздействие передаётся всему проводнику. Рассчёт показывает, что

Fa=BJlsina

Fa - это сила, с которой магнитное поле действует на проводник с током

Направлене F находят правилом левой руки.

2 параллельных тока одинакового направления притягиваютя друг к другу силой

dF=((мю)•(мю нулевое)•2J1•J2)/4Пи•К

34й вопрос. Контур с током в магнитном поле:результирующая сила, вращательный момент, потенциальная энергия. Магнитный поток. Работа,совершаемая при перемещении контура с током в магнитное поле. Поворот плоского контура в однородном маг. поле.

Потоком вектора магнитной индукции(магнитным потоком) через площадку dS назыв. скалярная физич. величина, равная

dФ(в)=ВdФ=В(n)dS ,где В(n)=Вcosa-проекция вектора B на направление нормали к площадке dS, угол a-угол м-ду векторами n и B, dS=dS(n)-вектор, модуль которого равен dS, а направление его совпадает с направлением нормали n к площадке.

Ф(в)=(int по S)BdS=(int по S)B(n)вЫ

Ф(в)=ВS [Вб-вебер]

Контур с током в магнитном поле

При B=const Fрезульт=ФI[dl,B]=I[(Фdl),B], значит Fрезульт=0

Работа по перемещению контура с током равна

А=J(дельта)Ф

Т.к. при B=const сумма всех сил = 0, а результерующий момент относительно линии точки будет один и тот же.

N=int[r,dF], радиус-вектор, проведённый из точки О в точку приложеня силы dF

Для того чтобы угол a между P и B увеличился на da, надо соверщить работу сил действующую на контур в магнитном поле dA=Mda=pmBsinada.

Ф магнитный поток(определяет густоту линий B проходящих через S, ограниченную контуром. ф=(B,S); [BS]

35й вопрос. Магнитное поле в веществе.Молекулярные токи.Намагниченность магнетика.Напряженность магнитного поля.Теорема о циркуляции вектора Н. Относительная магнитная проницаемость.Условия на границедвух магнетиков.

Если проводник находится не в вакууме а в другом веществе то магнитное поле изменяется так как всякое вещество является магнетиком. То есть способное под действием магнитного поля создавать магнитный момент (намагничеватся). Намагничевание тел обьясняется приобретением преимущественной ориентации микроскопами внутри тела при помещении его в магнтное поле. В свободном состоянии микротоки направленны хаотично. Намагничевание магнетика характеризуется наманиченностью магнитным моментов единицы объема.

Теорема о циркуляции H: циркуляция вектора напряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром.

мю - относительная магнитная проницаемость.

x - магнитная восприимчивость

мю=1+x

H=B/((мю0)•(1+x))=B/мю