- •Теоретический раздел
- •Элементы электрических цепей.
- •Положительные направления тока и напряжения.
- •Источник напряжения и источник тока.
- •Сопротивление.
- •Индуктивность.
- •Емкость.
- •Законы электрических цепей
- •Топологические элементы схемы: ветви, узлы, контуры.
- •Распределение потенциала вдоль участка ветви. Потенциальная диаграмма.
- •Обобщенный закон Ома.
- •Законы Кирхгофа.
- •Составление баланса мощностей.
- •Преобразование схем электрических цепей
- •Преобразование схем электрических цепей.
- •Преобразование звезды в эквивалентный треугольник.
- •Методы расчета сложных электрических цепей
- •Методы расчета сложных электрических цепей.
- •Входные и передаточные проводимости.
- •Метод контурных токов.
- •Метод узловых напряжений.
- •Теоремы линейных цепей
- •Теоремы линейных цепей.
- •Электрические цепи периодического синусоидального тока и напряжения.
- •Мощность в электрических цепях периодического синусоидального тока.
- •Реактивные двухполюсники.
- •I класс.
- •III класс.
- •IV класс.
- •Режимы резонанса в электрических цепях
- •Резонанс напряжений.
- •Резонанс токов.
- •Индуктивно связанные электрические цепи Индуктивная связь. Эдс взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Коэффициент связи .
- •Одноименные зажимы индуктивно связанных катушек.
- •Последовательное соединение индуктивно связанных катушек при согласном включении.
- •Последовательное соединение индуктивно связанных катушек при встречном включении.
- •Параллельное соединение индуктивно связанных катушек
- •Развязка индуктивных связей
- •Воздушный трансформатор
- •Практический раздел Индивидуальные практические работы Выбор варианта
- •Порядок выполнения лабораторных работ (индивидуальных практических работ) по курсу "тэц"
- •Оформление протокола и защита лабораторных работ
- •Правила оформления протокола лабораторных работ
- •Содержание протокола
- •Индивидуальная практическая работа № 1 исследование цепи постоянного тока методом узловых напряжений и методом эквивалентного генератора
- •Основные теоретические положения
- •Последовательность выполнения работы
- •Индивидуальная практическая работа № 2 исследование простых цепей синусоидального тока
- •Основные теоретические положения
- •Последовательность выполнения работы
- •Литература для выполнения индивидуальных практических работ
- •Контрольные работы Выбор варианта
- •Контрольная работа №1
- •Контрольная работа №2
- •Внешние ресурсы
- •Практикум
- •Закон Ома, законы Кирхгофа
- •Основные теоретические положения. Закон Ома
- •Законы Кирхгофа
- •Примеры расчета линейных электрических цепей по законам Ома и Кирхгофа
- •Решение
- •Решение
- •Метод наложения Основные теоретические положения
- •Примеры расчета линейных электрических цепей методом наложения
- •Решение
- •Метод контурных токов Основные теоретические положения
- •Примеры расчета линейных электрических цепей методом контурных токов
- •Решение
- •Метод узловых напряжений Основные теоретические положения
- •Примеры расчета линейных электрических цепей методом узловых напряжений
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Метод эквивалентного генератора Основные теоретические положения
- •Примеры расчета линейных электрических цепей методом эквивалентного генератора
- •Решение
- •Решение
- •Электрические цепи однофазного синусоидального тока. Комплексный метод расчёта электрических цепей. Баланс мощностей в цепях однофазного синусоидального тока. Основные теоретические положения
- •Синусоидальный ток в однородных идеальных элементах: резисторе, индуктивности, ёмкости. Временные и векторные диаграммы.
- •Баланс мощностей в цепях переменного тока
- •Примеры расчёта цепей однофазного синусоидального тока
- •Решение
- •Решение
- •Пример 6.3
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Режимы резонанса в электрических цепях Основные теоретические положения
- •Примеры расчета электрических цепей в режиме резонанса
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Цепи с индуктивно–связанными элементами Основные теоретические положения
- •Примеры расчета схем с индуктивно–связанными элементами
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Экзаменационные вопросы
- •Часть 1
Одноименные зажимы индуктивно связанных катушек.
Рассмотрим две катушки ,расположенные на одном основании (рис 5.2)
Рис. 5.2
Направление тока и вызванного им магнитного потока связаны по правилу правого винта. Следовательно ток i1 будет вызывать поток Ф1, направленный влево. Ток i2 будет вызывать магнитный поток Ф2 ,также направленный влево.
Зажимы индуктивно связанных катушек, одинаковое направление токов относительно которых, вызывает одинаковое направление потоков –называются одноименными. На электрических схемах цепей одноименные зажимы катушек принято обозначать жирными точками или звездочками .
Последовательное соединение индуктивно связанных катушек при согласном включении.
Рассмотрим две индуктивно связанные катушки ,соединенные последовательно (рис 5.3) . Каждая из катушек обладает индуктивностью L1 и L2 и активным сопротивлением проводника из которого катушка изготовлена r1 и r2. Индуктивная связь на электрической схеме указана двусторонней стрелкой и взаимной индуктивностью М.
Рис 5.3.
Одноименные зажимы катушек обозначены жирными точками и расположены так, что протекающий под воздействием напряжения uтокiвызывает в катушках одинаковое направление потоков. Поэтому включение называется согласным.
Запишем уравнение представленной на рис 5.3 цепи в мгновенных значениях токов и напряжений
Для комплексов действующих значений токов и напряжений последнее уравнение примет вид:
Перепишем это уравнение следующим образом:
Выражение в квадратных скобках называется сопротивлением двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при согласном включении
Выражение в круглых скобках называется полной индуктивностью двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при согласном включении
Очевидно Zсогл>Z, гдеZ-полное сопротивление двух последовательно соединенных катушек без индуктивной связи:
Увеличение сопротивления Zсогл происходит за счет увеличения полной индуктивности Lсогл.
Построим векторную диаграмму двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при согласном включении. Для этого задаемся вектором тока . Напряжение на активном сопротивлении первой катушкисовпадает по фазе с током. Напряжение на индуктивности первой катушкиопережает ток на 900. Откладываем этот вектор с конца вектора под прямым угломk току . Напряжение на первой катушке, вызванное индуктивной связьютакже опережает ток на 900. Откладываем этот вектор с конца вектора . Напряжение на активном сопротивлении второй катушкисовпадает с током. Напряжение на второй индуктивностии напряжение на второй катушке обусловленное взаимной индуктивностьюопережает ток на 900.
Откладываем вектора напряжения в таком же порядке: следующий вектор откладывается с конца предыдущего.
В результате получим векторную диаграмму изображенную на рис 5.4.
Рис.5.4
Соединяя начало вектора и конец последнего вектора, получим напряжение. Сумма первых трех векторов напряжения дает напряжение на первой катушке. Напряжение на второй катушке, получается как сумма последних трех векторов напряжения.
Последовательное соединение индуктивно связанных катушек при встречном включении.
Рассмотрим две последовательно включенные индуктивно связанные катушки (рис 5.5). Каждая из катушек обладает индуктивностью ии активным сопротивлением проводника из которого катушка изготовленаи. Индуктивная связь на электрической схеме указана двусторонней стрелкой и взаимной индуктивностью М.
Рис 5.5
Одноименные зажимы катушек обозначены жирными точками. Ток втекает в одноименный зажим первой катушки и вытекает из одноименного зажима второй катушки. Следовательно магнитные потоки катушек будут направлены навстречу друг к другу. Поэтому такое включение называется встречным.
Запишем уравнение представленной на рис 5.5 цепи в мгновенных значениях токов и напряжений
Отличается приведенное уравнение от соответствующего для согласного включения отрицательными знаками при напряжениях взаимоиндукции. Физически эта означает противоположные направления падений напряжения самоиндукции и взаимоиндукции, вызванные встречным направлением потоков катушек.
Для комплексов действующих значений токов и напряжений последнее уравнение примет вид:
Перепишем это уравнение следующим образом:
Выражение в квадратных скобках называется полным сопротивлением двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при встречном включении.
Выражение в круглых скобках называется полной индуктивностью двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при встречном включении.
Очевидно , гдеZ – полное сопротивление двух последовательно соединенных катушек без индуктивной связи.
Уменьшение сопротивления Zвстр происходит за счет уменьшения полной индуктивности Lвстр на величину 2М.
Таким образом справедливо равенство
Zсогл>Z >Zвстр
Взаимную индуктивность М двух катушек можно определить через полную индуктивность при согласном и встречном включениях.
Вычитая из выражения для Lсогл выражение для Lвстр получим:
,
откуда
Построим векторную диаграмму двух последовательно соединенных индуктивно связанных катушек при встречном включении. Построение диаграммы подробно описано в разделе 5.3 . Отличие состоит в том , что векторы напряжения взаимоиндукции будут отставать от тока и иметь противоположное по сравнению с рис 5.4 направление.
Векторная диаграмма для встречного включения представлена на рис 5.6
Рис 5.6
Вектор напряжения , приложенного к цепи, представляет собой сумму векторов всех напряжений. Сумма первых трех векторов дает напряжение на первой катушке. Напряжение на второй катушкеполучается как сумма последних трех векторов напряжения.
Для встречного включения катушек представляет интерес рассмотрение двух частных случаев.
Случай 1. . Взаимная индуктивность М больше индуктивностиL2 , но меньше индуктивности L1. Для этого случая векторная диаграмма представлена на рис 5.7
Рис 5.7
Из диаграммы видно, что напряжение на второй катушке отстает по фазе от тока, что наблюдается в цепях с активно-емкостным характером сопротивления. Отставание напряжения на второй катушке от тока называется эффектом емкостного сопротивления. Он может наблюдаться только на одной из катушек у которой индуктивность меньше взаимной индуктивности.
Случай 2. . Индуктивности катушек равны между собой и равны взаимной индуктивности . Для этого случая векторная диаграмма представлена на рис 5.8
Рис 5.8
Из диаграммы видно, что приложенное напряжение и ток в цеписовпадают по фазе. Входное сопротивление цепи носит активный характер. Реактивное сопротивление равно нулю. Этот эффект используется на практике при изготовлении высокоточных сопротивлений для измерительных устройств. Как правило такие сопротивления выполняются в виде отрезка высокоомного проводника, намотанного на изолирующее основание. Индуктивность такой обмотки отрицательно сказывается на точность работы измерительного устройства, т.к индуктивное сопротивление зависит от частоты.
Для того, чтобы избавится от индуктивности сопротивление наматывают двумя проводниками одновременно и полученные катушки включают встречно.
При этом выполняется условие , а.