5. Содержание отчета

5.1. Титульный лист.

5.2. Формулировка цели лабораторной работы.

5.3. Численные значения параметров несущей и модулирующего сигнала, графики и выводы по ним в соответствии с программой выполнения работы.

5.5. Выводы по лабораторной работе.

6. Контрольные вопросы

6.1. Почему нельзя использовать двуполярный модулирующий сигнал в качестве амплитудной функции? Как его необходимо изменить?

6.2. Как изменяется спектр огибающей А(t) при амплитудной модуляции?

6.3. Когда КПД обычной АМ максимален? Каково при этом его значение? Как его можно увеличить?

6.4. Укажите методы демодуляции АМ-сигнала, их достоинства и недостатки.

6.5. Укажите достоинства и недостатки обычной АМ.

6.6. Укажите достоинства и недостатки АМ с подавленной несущей.

6.7. Укажите достоинства и недостатки однополосной АМ.

Лабораторная работа № 4 исследование корреляционных функций различных сигналов

На выполнение лабораторной работы отводится 4 академических часа.

1. Цель работы

Изучение корреляционных функций различных сигналов.

2. Сведения из теории

2.1. Общие сведения

Корреляционная функция КФ детерминированного сигнала с конечной энергией представляет собой интеграл (в бесконечных пределах) от произведения двух копий сигнала, сдвинутых друг относительно друга на время τ:

.

КФ показывает степень сходства между сигналом и его сдвинутой копией – чем больше значение корреляционной функции, тем это сходство сильнее. Кроме того, она обладает следующими свойствами:

1. Значение КФ при τ = 0 равно энергии сигнала, то есть интегралу от его квадрата:

.

2. КФ является четной функцией своего аргумента :

K() = K(–).

3. Значение КФ при  = 0 является максимально возможным значением:

.

4. С ростом абсолютного значения  КФ сигнала с конечной энергией затухает:

.

5. Если сигнал – напряжение, то размерность его КФ равна В²·с.

График КФ одиночного прямоугольного импульса показан на рис. 16.

Рис. 16. Корреляционная функция одиночного прямоугольного импульса

2.2. Корреляционная функция периодического сигнала

В случае периодического сигнала (и вообще любого сигнала с бесконечной энергией) воспользоваться приведенным выше определением нельзя. Поэтому КФ периодического сигнала с периодом Т вычисляют, усредняя произведение сдвинутых копий в пределах одного периода:

.

Набор свойств такой КФ несколько меняется:

1. Значение при τ = 0 равно не энергии, а средней мощности анализируемого сигнала:

.

2. Свойство четности сохраняется: K() = K(–).

3. Значение КФ при  = 0 по-прежнему является максимально возможным: .

4. КФ периодического сигнала является периодической функцией с тем же периодом, что и сам сигнал: .

5. Размерность КФ периодического сигнала – квадрат размерности сигнала (В², если сигнал – напряжение).

Для периодических сигналов сечения, сдвинутые точно на период (которым соответствуют максимальные значения КФ), называются точно коррелированными, а сдвинутые на полпериода – противокоррелированными.

Сечения периодических сигналов, сдвинутые на четверть периода, КФ в которых соответственно равны K_max() и 0, считаются некоррелированными.