- •Мультимедийные лекции по физике
- •Тема 4. МЕХАНИЧЕСКАЯ РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
- •4.1. Механическая работа
- •Установлено, что все взаимные превращения различных форм движения материи происходят в строго определенных
- •Работа силы
- •Элементарная работа dA , совершаемая силой , равна скалярному произведению силы F на
- •Выразим элементарное перемещение через мгновенную скорость : dr vdt
- •Распишем скалярное произведение
- •Обозначим проекцию силы на направление движения:
- •1.Работа силы тяжести: Amg mg s cos90O 0
- •Графическое изображение работы
- •Если FS ≠ const, то графиком FS будет некоторая
- •Мощность
- •Средняя мощность за промежуток времени Δt равна
- •Подставив
- •4.2. Консервативные и неконсервативные силы
- •Искомые работы соответственно равны
- •Получили, что , двигаясь из положения 1 в положение 2
- •Неконсервативные силы
- •Найдем работу силы трения, действующей на тело при
- •Искомые значения работ соответственно равны:
- •Силовое поле, в котором действуют консервативные силы, называется потенциальным.
- •4.3. Полная механическая энергия
- •Полная механическая энергия является однозначной, непрерывной, конечной, дифференцируемой функцией состояния объекта.
- •Материальные объекты:
- •Полная механическая энергия
- •Полная механическая энергия равна сумме кинетической энергии взаимодействия частей тела и потенциальной энергии
- •4.4. Кинетическая энергия и её связь с работой
- •Преобразуем это выражение:
- •Полная работа, совершаемая силой F при изменении
- •2)не зависит от способов, посредством которых было достигнуто данное изменение скорости;
- •Кинетическая энергия при поступательном движении
- •Кинетическая энергия при вращательном
- •Элементарная работа силы
- •Как известно
- •Тогда
- •Получим выражение для кинетической энергии вращательного движения твердого тела в другом виде.
- •Как показано ранее, работа всех действующих на тело сил, равна приращению кинетической энергии
- •Кинетическая энергия, которой обладает тело, складывается из кинетических энергий отдельных его точек.
- •Если тело одновременно движется поступательно и вращается вокруг оси, проходящей через центр масс
- •Свойства кинетической энергии
- •4. Изменение кинетической энергии равно работе всех действующих на тело сил – и
- •4.6. Потенциальная энергия и её связь с работой
- •Перемещение из точки 1 в точку 2 может происходить по любой траектории: по
- •Совершенная при этом работа равна
- •Тогда для работы силы тяжести получим выражение:
- •Следовательно, разность mqh1 mqh2
- •Получили, что взаимная потенциальная энергия материальной точки и земли ( по - другому,
- •Работа силы упругости
- •Вычислим интеграл
- •Работа упругой силы:
- •Чаще выражение для потенциальная энергия упруго деформированной пружины пишут в виде (х –
- •Общий вывод: какой бы ни была по своей природе консервативная сила, её работа
- •Свойства потенциальной энергии
- •Нулевой уровень можно выбирать где угодно.
- •5.Потенциальная энергия может иметь как положительное, так и отрицательное значение (это как раз
- •4.7. Связь потенциальной энергии с консервативной силой
- •Если в каждой точке пространства на материальную точку действует консервативная сила,
- •Работа консервативной силы равна убыли потенциальной энергии: dA dEП
- •Полученное соотношение справедливо для любого направления в пространстве, в частности, для осей Х,
- •Зная проекции силы, можно найти сам вектор силы:
- •Вектор, стоящий в правой части этого выражения, называется градиентом функции потенциальной энергии и
- •dЕ dЕ dЕ gradEП dxП i dуП j dkП k
- •Взаключение отметим, что две формулы выражают связь консервативной силы с потенциальной энергией и
- •Рисунок отражает указанные выше соотношения для силы тяжести и потенциальной энергией в гравитационном
4. Изменение кинетической энергии равно работе всех действующих на тело сил – и консервативных и неконсервативных.
Если работа сил положительна, то кинетическая энергия тела возрастает, если отрицательна – уменьшается.
5.Тело, обладающее кинетической энергией, способно передать её другим телам, т.е. совершить работу.
Вэтом смысле говорят об энергии, как о способности тела совершать работу.
4.6. Потенциальная энергия и её связь с работой
Вычислим работу консервативной силы тяжести Р = mg.
Пусть материальная точка с массой m переместилась по произвольной траектории из точки 1 в точку 2, отстоящих от поверхности Земли соответственно на расстояниях h1 и h2
h1 1
P
r
h2
2
Перемещение из точки 1 в точку 2 может происходить по любой траектории: по пути а или по пути б.
Совершенная при этом работа равна
r2
A (P dr)
r1
|
|
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||
|
||||||
P |
|
|
(P r) |
|||
dr |
|
|||||
|
|
|
|
|
||
|
r1 |
|
|
|
|
r– перемещение точки.
Сделаем дальнейшие преобразования:
|
|
|
|
cosα P |
|
|
|
|
|
|
|||||
A (P r) P |
r |
|
r |
|
p |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r p
– проекция перемещения на направление вектора |
. |
||||||||||
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Проекцию |
|
|
r |
|
|
|
выразим через приращение высоты |
|
|||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Δh h 2 h1 |
|
|
Так как |
|
|
r |
|
p 0 |
а |
|
, то |
|
||
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
Δh 0 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
r p Δh (h2 h1 ) h1 h2
Тогда для работы силы тяжести получим выражение:
AP(h1 h2 ) Ph1 Ph2
Amqh1 mqh2
Заметим, что работа силы тяжести: |
|
|
-зависит только от модуля и от начального и |
|
|
конечного положений материальной точки (от h |
1 |
и |
P |
|
|
h2), |
|
|
- не зависит от формы траектории, по которой происходит движение.
Следовательно, разность mqh1 mqh2
есть изменение (убыль) некоторой функции состояния En , зависящей от положения материальной точки относительно Земли.
mqh1 mqh2 EП1 EП2
Тогда выражение для работы можно представить в виде
A EП1 EП2 |
или кратко |
A ΔEП |
Получили, что взаимная потенциальная энергия материальной точки и земли ( по - другому, потенциальная энергия тела, поднятого над землёй) определяется формулой:
EП mqh
Потенциальная энергия гравитации, обусловленная взаимодействием тел космических масштабов,
определяется по формуле:
ЕП
r- расстояние между центрами тяжести тел.
Работа силы упругости
Работа упругой силы при растяжении или сжатии
пружины равна |
|
|
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|||
|
|
|||||
|
A (Fупр dr) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 |
|
|
|
|
|
|
Fупр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
По закону Гука: |
k r |
|
|
k - коэффициент жёсткости пружины, r – деформация пружины.