
- •Оглавление
- •Предисловие
- •1. Теплопроводность
- •1.1 Основной закон теплопроводности
- •Стационарная теплопроводность плоской стенки
- •Однородная стенка
- •1.2.2. Многослойная стенка
- •Стационарная теплопроводность цилиндрической стенки
- •Однородная стенка
- •1.3. 2 Многослойная стенка
- •1.3. 3 Упрощение расчетных формул (дополнительные сведения)
- •Стационарная теплопроводность шаровой стенки (дополнительные сведения)
- •Стационарная теплопроводность тел неправильной формы
- •1.6 Нестационарная теплопроводность
- •1.6.1 Общие понятия
- •1.6.2 Нагрев тел с равномерным температурным полем – «термически тонких тел»
- •1.6.2.1 Тепло на поверхность передается конвекцией.
- •1.6.3. Нагрев тел с неравномерным температурным полем. (термически массивных тел)
- •1.6.3.1 Нагрев при постоянной температуре поверхности
- •1.6.3. 2 Нагрев при постоянной плотности теплового потока через поверхность
- •1.6.3.3 Нагрев при передаче тепла конвекцией от среды с постоянной температурой
- •2 Конвективный теплообмен
- •2.1. Основные положения конвективного теплообмена
- •2. 2. Пограничный слой и уравнение теплообмена на границе раздела
- •2. 3. Дифференциальное уравнение теплопередачи конвекцией
- •2.4 Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •2. 5 Моделирование процессов конвективного теплообмена
- •2. 6 Физический смысл критериев теплового подобия
- •2.7 Теплопередача конвекцией при свободном движении
- •2. 8 Теплопередача конвекцией в вынужденном потоке
- •2. 9 Теплообмен при продольном обтекании плиты, прямоугольного параллелепипеда
- •2.10 Значение теплопередачи конвекцией в нагревательных печах
- •3 Лучистый теплообмен
- •3.1 Общие положения
- •3.2 Основные понятия
- •3.3 Законы теплового излучения для условия равновесной среды
- •3.4 Лучистый теплообмен между двумя серыми телами
- •3.4.1 Две небольшие и далекие поверхности
- •3.4.2 Лучистый теплообмен между двумя телами,
- •3.5 Лучистый теплообмен в замкнутой системе тел
- •3.6 Теплообмен излучением при установке экранов
- •3.7 Излучение через отверстие в печных стенах
- •3.8 Теплообмен между газами и твердыми телами
- •3.8.1 Особенности излучения газов и паров
- •3.8.2 Уравнение переноса лучистой энергии
- •3.9 Лучистый теплообмен между газом и окружающими его стенками
- •3.10 Излучение факела пламени и карбюрация
- •3.11 Лучистый теплообмен одновременно с конвекцией
- •Перечень ссылок
2. 8 Теплопередача конвекцией в вынужденном потоке
При вынужденном движении вязкой жидкости или газа теплопередача конвекцией зависит от большего числа факторов, чем при свободном потоке.
Как известно существует ламинарное и турбулентное движение жидкости или газа.
При ламинарном течении жидкостей и газов по трубам и каналам Rе < 2300. Если считать, что струи движутся параллельно и нет переноса тепла, частицами в направлении, перпендикулярном движению, то теплопередача происходит только теплопроводностью и Nи=Сопst.
В действительности же при ламинарном режиме движения происходит конвективный перенос тепла в направлении, перпендикулярном скорости движения. Поэтому МД.. Михеев на основании обобщения экспериментальных данных рекомендует следующую критериальную зависимость для определения Nиf
(99)
При турбулентном режиме Rе> 104 критериальное соотношение примет вид:
(100)
Эти
формулы применимы при расчете теплопередачи
к стенкам труб любой формы поперечного
.сечения, а также для продольно омываемых
пучков труб (при L/dэкв
>
50).
За определяющий размер принимают
эквивалентный диаметр
,
где F - площадь сечения трубы;
П - полный (смоченный) периметр независимо от того, какая его часть участвует в теплообмене.
При отношении длины трубы к эквивалентному диаметру (L/dэкв > 50) значение коэффициента теплоотдачи изменяется и поэтому вводят поправку εL , на которую необходимо умножить αυ , полученный по формуле.
При движении газа или жидкости в изогнутых трубах вследствие центробежного эффекта коэффициент теплоотдачи выше. В этих случаях коэффициент теплоотдачи рассчитывают по тем же формам, что и для прямой трубы, а затем вносят поправочный коэффициент εR
(101)
где R - радиус змеевика, м;
d - диаметр трубы, м.
Практическое значение имеют также формулы для определения коэффициента теплоотдачи при омывании пучка труб (расчет рекуператоров). Трубы в пучках могут быть расположены в коридорном и в шахматном порядке.
Условие теплоотдачи изменяются по рядам труб. Вследствие увеличения турбулентности теплоотдача второго и третьего ряда постепенно возрастает по сравнению с первым.
Для третьего и последующих рядов труб коэффициент теплоотдачи можно найти из следующих критериальных соотношений: при коридорном пучке
(102)
при шахматном пучке
(103)
Эти формулы справедливы для Rеf =2.103 ÷ 2.105 и в них в качестве определяющей температуры принята средняя температура жидкости, в качестве определяющей; скорости - скорость в самом узком сечении ряда, в качестве определяющего размера диаметр трубки.
Для трубок первого ряда значение αк составляет 60% от значений, полученных по этим формулам. Средний коэффициент теплоотдачи для пучка определяют, применяя усредненные значения αк для разных рядов.
В теплообменниках промышленных предприятий вследствие загрязнения поверхностей нагрева обычно в расчетах коэффициент теплоотдачи уменьшают на 20-25%.