
- •Оглавление
- •Предисловие
- •1. Теплопроводность
- •1.1 Основной закон теплопроводности
- •Стационарная теплопроводность плоской стенки
- •Однородная стенка
- •1.2.2. Многослойная стенка
- •Стационарная теплопроводность цилиндрической стенки
- •Однородная стенка
- •1.3. 2 Многослойная стенка
- •1.3. 3 Упрощение расчетных формул (дополнительные сведения)
- •Стационарная теплопроводность шаровой стенки (дополнительные сведения)
- •Стационарная теплопроводность тел неправильной формы
- •1.6 Нестационарная теплопроводность
- •1.6.1 Общие понятия
- •1.6.2 Нагрев тел с равномерным температурным полем – «термически тонких тел»
- •1.6.2.1 Тепло на поверхность передается конвекцией.
- •1.6.3. Нагрев тел с неравномерным температурным полем. (термически массивных тел)
- •1.6.3.1 Нагрев при постоянной температуре поверхности
- •1.6.3. 2 Нагрев при постоянной плотности теплового потока через поверхность
- •1.6.3.3 Нагрев при передаче тепла конвекцией от среды с постоянной температурой
- •2 Конвективный теплообмен
- •2.1. Основные положения конвективного теплообмена
- •2. 2. Пограничный слой и уравнение теплообмена на границе раздела
- •2. 3. Дифференциальное уравнение теплопередачи конвекцией
- •2.4 Подобие и моделирование процессов конвективного теплообмена
- •2. 5 Моделирование процессов конвективного теплообмена
- •2. 6 Физический смысл критериев теплового подобия
- •2.7 Теплопередача конвекцией при свободном движении
- •2. 8 Теплопередача конвекцией в вынужденном потоке
- •2. 9 Теплообмен при продольном обтекании плиты, прямоугольного параллелепипеда
- •2.10 Значение теплопередачи конвекцией в нагревательных печах
- •3 Лучистый теплообмен
- •3.1 Общие положения
- •3.2 Основные понятия
- •3.3 Законы теплового излучения для условия равновесной среды
- •3.4 Лучистый теплообмен между двумя серыми телами
- •3.4.1 Две небольшие и далекие поверхности
- •3.4.2 Лучистый теплообмен между двумя телами,
- •3.5 Лучистый теплообмен в замкнутой системе тел
- •3.6 Теплообмен излучением при установке экранов
- •3.7 Излучение через отверстие в печных стенах
- •3.8 Теплообмен между газами и твердыми телами
- •3.8.1 Особенности излучения газов и паров
- •3.8.2 Уравнение переноса лучистой энергии
- •3.9 Лучистый теплообмен между газом и окружающими его стенками
- •3.10 Излучение факела пламени и карбюрация
- •3.11 Лучистый теплообмен одновременно с конвекцией
- •Перечень ссылок
2. 6 Физический смысл критериев теплового подобия
1.
Критерий Фурье
является мерой скорости изменения температурного поля во времени. Критерий Fо используется в процессах конвекции, если они являются нестационарными.
2.
Критерий Нуссельта
получен из граничных условий теплообмена
применительно к процессам конвективного
теплообмена, для которых закон
теплопроводности применяется с некоторым
приближением лишь к тонкой пристеночной
области потока жидкости, т.е. к пограничному
слою, в котором основным способом
передачи тепла является теплопроводность;
поэтому температурный градиент
(
)
= 0 и коэффициент теплопроводное относится
к жидкости.
Критерий Nu является определяемым критерием, т.к. в него входит основное искомая величина, которой является конвективный коэффициент теплоотдачи α .
Численным значением критерия Nu обычно характеризуется интенсивность процесса конвективного теплообмена между поверхностью твердого тела и окружающим потоком жидкости или газа.
3. Критерий Пекле (Ре) является мерой соотношения между теплоемкостью и теплопроводностью системы. Его можно представить как:
Его можно также рассматривать как меру соотношения конвективной плотности теплового потока к плотности теплового потока за счет теплопроводности жидкости в слое толщиной при одинаковых температурных напорах в обоих случаях. Критерий Пекле можно получить из соотношения Ре = ReРr.
4. Критерий Прандтля характеризует соотношение между полями физических параметров жидкости
Кроме того, его можно рассматривать как меру соотношения скоростного и температурного полей. Поскольку перенос количества движения обусловлен разностью скоростей, а перенос количества тепла - разностью температур, то ν и а являются соответствующими физическими характеристиками для указанных процессов переноса. При Рr =1 температурные и скоростные поля жидкости подобны. Распределение скоростей и температур будет тождественно.
Для идеальных газов значение критерия Рr может быть
найдено по кинетической теории в зависимости от их атомарности. Теоретически это значение Рr не зависит от температуры и давления. В зависимости от атомарности идеального газа число Прандтля имеет следующие значения:
число атомов I 2 3 4 и больше
число Прандтля 0,67 0,73 0,8 I
Для условий работы нагревательных устройств реальные газы можно рассматривать как идеальные, т. к. они находятся при низких давлениях (ниже 200 Па).
Для
реальных газов и жидкостей число Прандтля
определяется опытным путем, Так, для
воды, оно изменяется в зависимости от
температуры от 0,56 до 13,67.Численное
значение Рr,
характеризующее динамические свойства
жидкости и газов, приводятся в
справочных таблицах. Критерий Рr
можно
получить из соотношения
.
5.
Критерий
Стентона
представляет собой меру соотношения
между изменением температуры жидкости
по длине и движущимся температурным
напором, или, иначе, между результатом
теплообмена и его причиной
.
Он получен из комбинации критериев
6. Критерий Шмидта (Sd ). Между теплообменом и массообменом в движущихся средах ( абсорбция, испарение, конденсация, сублимация можно установить полную аналогию.