11. Методы решения задач газодинамики и теплообмена для кс произвольной формы. Определение интенсивности теплообмена в кс в период газообмена

4. Радиационный теплообмен в камерах сгорания двс

   1. Упрощенная схема лучистого теплообмена в кс

Как известно, все тела, имеющие температуру отличную от 0 по шкале Кельвина, в состоянии генерировать лучистую энергию. Это физическое явление связано со строением самой материи. Электромагнитные колебания с длинами волн =0,450,0 мкм воспринимаются как поток тепловой энергии. Причем твердые тела, в отличие от газов, излучают в диапазоне длин волн от 0 до , т.е. обладают интегральным излучением. Газы обладают селективным излучением  только в узком диапазоне определенных, фиксированных для каждого вещества, длин волн .

Как показали исследования, основными излучателями в камерах сгорания двигателей являются: трехатомные газы  CO₂ и H₂O, а также сажистые частицы, образующиеся в процессе сгорания дизельного топлива. Установлено, что благодаря селективному характеру излучения, доля газов в лучистом теплообмене в КС ДВС не превышает 3-х процентов, а поскольку осредненная за цикл доля радиационного теплообмена находится в пределах 10…40 % конвективной составляющей, то излучением газов, как правило, пренебрегают. Отсюда следует первый важный вывод: поскольку в нормально работающем бензиновом двигателе, при сгорании, сажи не образуется, лучистой составляющей теплообмена здесь можно пренебречь, т.к. ее доля не превышает погрешности физических измерений.

В дальнейшем будем считать, что в дизельном двигателе излучает сажистое пламя, которое существует в период горения топлива (40…60п.к.в. вблизи ВМТ). Локальная температура пламени при сгорании сажистых частиц (т.н. теоретическая температура сгорания) может достигать 3000К. Размер частиц сажи весьма мал: они имеют средний диаметр от 10^-10 до 10^-7 м, а плотность их в объеме составляет порядок до 10⁶ шт/см³. Основываясь на вышесказанном, будем считать, что сажистое пламя равномерно заполняет весь объем камеры сгорания (хотя это и не так, если строго подходить к рассматриваемой задаче: локальные концентрации сажи во многом повторяют конфигурацию топливных факелов ). Среднее расстояние между поверхностями головки цилиндра и поршня в период активного тепловыделения находится в пределах 0,1…0,25 величины диаметра цилиндра. Это позволяет, в первом приближении, рассмотреть процесс передачи лучистой энергии в узком зазоре между поршнем и головкой, считая их бесконечно длинными поверхностями. Посчитаем также, что температуры поверхностей одинаковы, постоянны и равны T_w.

Рис. Ххх. Упрощенная схема лучистой теплопередачи в КС;. здесь: Е  излучательная способность; А  поглощательная способность; «п»  индекс, относящийся к пламени, «w»  к стенке

Составим результирующее излучение для верхней стенки:

q = Епогл - Еизл =

= ЕпАw ( 1 + ( 1 - Aп )² ( 1- Аw )² + ( 1 - Aп )⁴ ( 1- Аw )⁴ + . . . ) - Еw =

= ЕпАw ( 1 + p + p² + . . . ) - Еw

Здесь ввели обозначение: p = ( 1 - Aп )² ( 1- Аw )². Оценим порядок этой величины:

p = O[( 1 - 0,5 )² ( 1- 0,8 )²] = О(10^-2)

Отсюда выражение в скобках практически близко к единице:

q = ЕпАw - Ew.

Стенки камеры сгорания, и само пламя не являются абсолютно черными телами, т.е. они  так называемые серые тела, для которых:

Aw=_w  степень черноты стенки, Ап=_п  спектральная степень черноты пламени. _w является функцией состояния поверхности (нагар), шероховатости, температуры Тw; _п  функцией концентрации сажистых частиц и температуры пламени Тп.

Излучение серых тел подчиняется закону СтефанаБольцмана:

Еп = _п Сs (Тп/100)⁴ ; Еw = _w Сs (Тw/100)⁴ ;

где: Cs  излучательная способность АЧТ = 5,67032 [Вт/м²К⁴], является константой.

Перепишем выражение для плотности теплового потока:

q = _п _w Сs (Тп/100)⁴ - _w Сs (Тw/100)⁴ =

= _п _w Сs (Тп/100)⁴ [ 1- 1/_п (Тw/Тп)⁴ ] .

Оценим содержимое квадратных скобок, приняв Тw=500K, а Тп=2500К (среднемассовая температура пламени  она меньше теоретической при сгорании, т.к. сажа дискретно распределена в пространстве):

[...] = 1 - 1/0,5 (500/2500)⁴ = 0,977  1.

Тогда:

q = _п _w Сs (Тп/100)⁴ .

Глядя на полученное выражение можно сделать вывод о независимости плотности радиационного теплового в стенку от ее температуры, что соответствует сути граничных условий 3-го рода.

Как определять величины, входящие в данную зависимость?

Степень черноты стенок _w есть const. Для поршня и крышки она находится в пределах 0,80,95 , для гильз цилиндров  0,50,6 .

Степень черноты пламени и среднемассовая температура пламени, входящие в данную зависимость, являются функциями угла поворота к/вала. Степени черноты пламени будет посвящен отдельный параграф. В первом приближении, температуру пламени также можно считать постоянной и принимать Тп  24002500К. Однако, это не совсем справедливо. Для большей точности можно рекомендовать зависимость Белинкого:

Здесь: T_i  текущая термодинамическая температура газа в цилиндре;  приведенное для условий камеры сгорания ДВС число Больцмана:

где: Fi  текущая площадь поверхности теплообмена; _пi  текущая степень черноты пламени; dx/d  относительная скорость выгорания топлива в цилиндре.

Согласно приведенной зависимости, среднемассовая температура пламени в процессе сгорания может изменяться в пределах 23002700К.