Глава 6. Усилители на биполярных транзисторах

будет состоять из трех компонентов: I RK , I r ∗ и βI б . Первый из

K

∗

них равен E R K . Второй компонент положим равным E rK , так

как U rЭ 〈〈 Е и можно считать точку Б ′ заземленной. Наконец,

третий

К

компонент

βI б

найдем

из

соотношения

I б = − I r ∗ γ б − βI б γ б , в котором не учтено ответвление тока βI б в

∗

цепь rK . Суммируя все три компонента и разделив ЭДС Е на эту

сумму, после некоторых преобразований получим выражение для

выходного сопротивления в следующем виде:

∗

R ВЫХ = R K rK (1 + βγ б ) .

[

]

(6.48)

Здесь R K является внешней составляющей, а собственно

выходное сопротивление со стороны коллектора, обусловленное

∗

величиной rK , имеет вид:

∗

R ВЫХ = rK (1 + βγ б ) .

(6.49)

В обеих полученных формулах коэффициент β имеет обыч-

ный смысл и не должен заменяться на β oe . Выходное сопротив-

ление увеличивается с увеличением γ б , т.е. с уменьшением R Г .

∗

Максимальная величина R ВЫХ = rK (1 + βγ б 0 ) получается при

R Г = 0 , когда источником сигнала является генератор ЭДС. Минималь-

∗ная величина R ВЫХ = rK получается при R Г = ∞ , когда источником

сигнала является генератор тока.

Еще одной особенностью, не отражаемой эквивалентным

коэффициентом β oe , является непосредственно прохождение вход-

∗

ного сигнала через сопротивление rK на выход. Это обстоятель-

– 99 –

ство в области средних частот не имеет существенного значе-

ния.

§6. Каскад в области больших времен и низших частот

Эквивалентная схема каскада в области больших времен, в которой

Рис. 6.8. Эквивалентная схема каскада в области больших времен

(низших частот)

Влияние переходных емкостей

Положим сначала C 2 = ∞ , C Э = ∞ и выясним роль С1 . Оче-

видно, что в первый момент после поступления ступенчатого сиг-

нала наличие этой емкости не имеет значения, и входной ток, а

значит, и выходные величины, будут такими же, как и в области

средних частот. В дальнейшем С1 заряжается и входной ток, а

значит, и выходные величины уменьшаются. Получается спад вер-

шины выходного импульса. Для количественного анализа следу-

ет, очевидно, добавить к R Г операторное сопротивление 1 (sC1 ) .

Полагая теперь C1 = ∞ и C Э = ∞ и рассматривая влияние

C 2 , приходим к выводу, что и в данном случае в первый момент

– 100 –