ответвляться
в цепь базы, т.е. не будет влиять на ток
источника
сигнала.
Рис.
6.6. Случай отсутствующей внутренней
обратной связи по току
В
реальной схеме (см. рис. 6.4) в цепь
источника сигнала
ответвляется
определенная доля выходного тока,
определяемая
соотношением
сопротивлений rЭ
и
R Г
+
rб
.
Эту долю можно оха-
рактеризовать
коэффициентом обратной связи
γб
=
∆I
Глава 6. Усилители на биполярных транзисторах
∆I K
(6.32)
где ∆I б – приращение тока базы, которое получается при
независимом изменении тока коллектора на величину ∆I К .
В схеме на рис. 6.4 коэффициент обратной связи равен:
R
Э.(6.33)
R Г + rб + rЭ
Нередко придется иметь дело с частным случаем выраже-
γб =
ния (6.33), когда R Г = 0 и токораспределение обусловлено только
сопротивлениями самого транзистора:
r
Э.(6.34)
rб + rЭ
Заметим еще, что для коллекторного тока доля тока, ответ-
вляющаяся в цепь эмиттера, связана с коэффициентом γ б эле-
ментарным соотношением
γ б0 =
γ Э = 1− γ б .
(6.35)
– 93 –
Л.В.
Кропочева. «Усилительные устройства»
Выше
параметры каскада ОЭ были получены
непосредствен-
но, но их же можно получить, исходя из наличия обратной связи, и
представить в соответствующей форме. Для этого воспользуемся
схемой на рис 6.6 и запишем сначала параметры без обратной связи:
R BX = rЭ + rб ;
(6.36)
;
(6.37)
Ku = −
K i = −β
β(R K R H )
R Г + rб + rЭ
R
KR.(6.38)
R Г + rб + rЭ R K + R H
Сравнивая выражения (6.36) – (6.38) с выражениями (6.22),
(6.24) и (6.29), нетрудно убедиться, что они связаны вполне опре-
деленными соотношениями. А именно входное сопротивление
(6.22) получается, если умножить (6.36) на (1 + βγ б 0 ) :
(6.39)R
BX = (rб + rЭ )(1 + βγ б 0 ) ,а коэффициенты усиления (6.24) и (6.29) получаются путем
деления выражений (6.37) и (6.38) на (1 + βγ ) :б
Ku = −
Ki = −
R
K RHβ;
1 + βγ б R Г + rб + rЭ
(6.40)
R
ГRKβ.(6.41)
1 + βγ б R Г + rб + rЭ R K + R H
Смысл этих формул следующий. Если обратной связи нет, то ток экви-
валентного генератора βI , а следовательно, и выходные ток и напряжение
б
определяются входным током I ′ (рис. 6.6). при наличии обратной связи на
′′I
б накладывается ток обратной связи (βI б ) γ б : I б = I б − (βI б )γ б .Отсюда результирующий ток
Iб =
′I
б.
1 + βγ б
(6.42)
б
– 94 –
Как
видим, ток базы уменьшается в Глава 6. Усилители на биполярных транзисторах
нию со случаем отсутствия обратной связи. Соответственно умень-
шаются выходные ток и напряжение, а значит, и коэффициент усиле-
ния.
Сравнивая выражения (6.40) и (6.41) с (6.37) и (6.38), легко за-
метить, что влияние обратной связи равносильно уменьшению коэф-
фициента передачи β в (1 + βγ б ) раз. Эквивалентный коэффициент
передачи β (1 + βγ б ) , учитывающий внутреннюю обратную связь,
является тем параметром, который при анализе статического режи-
ма каскада мы называли коэффициентом нестабильности.
Тот факт, что в выражении для входного сопротивления стоит
коэффициент обратной связи γ б 0 , а не γ б , объясняется тем, что пара-
метр R BX определяется отношением U BX I б , а не E Г I б . Следо-
вательно, для нахождения R BX нужно полагать R Г = 0 (т.е. считать
ЭДС Е Г приложенной непосредственно к входным зажимам:
U BX = E Г ).
Из выражений (6.39) – (6.41) следует, что обратная связь яв-
ляется отрицательной, так как она увеличивает входное сопротив-
ление и уменьшает коэффициенты усиления. Глубина обратной свя-
зи, очевидно, определяется как величиной β , так и величиной γ б .
Последняя увеличивается с уменьшением сопротивления R Г .