Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Теория движения. 1969teordv.doc
Скачиваний:
0
Добавлен:
01.05.2025
Размер:
5.19 Mб
Скачать

§ 53. Термический заряд диссипации.

1. Количество заряда.

Дифференциальное уравнение диссипации (483) определяет термическую работу, которую совершает выделяющийся или поглощаемый системой термический заряд диссипации в процессе распространения любого данного заряда. Количество выделившегося или поглощенного термического заряда легко находится с помощью выражения (59), записанного в виде

dQд = Тdд дж, (495)

и формулы (483):

dд = dQд/Т = - (дdЕ)/Т дж/град, (496)

где Т – температура системы, К.

Количество термического заряда диссипации пропорционально д и количеству протекшего через систему заряда и обратно пропорционально температуре Т.

Из предыдущего ясно, что величина dд может быть как положительной, так и отрицательной. Термический заряд системой выделяется (величина dд положительна), если данный заряд распространяется в сторону убывающего потенциала и поглощается (величина dд отрицательна), если данный заряд распространяется в обратную сторону.

Закон диссипации есть универсальный закон природы, он справедлив для любых форм движения, в том числе для термической. Поэтому распространение термического заряда также сопровождается выделением или поглощением термического заряда диссипации (плюс- или минус-трением).

В частном случае термических явлений из выражения (496) находим

dд = - (dТдd)/Т дж/град. (496)

Аналогичные формулы можно написать для любых других явлений.

2. Скорость возникновения или уничтожения термического заряда и

теплоты диссипации.

Разделив величину dд на объем системы dV и время dt, получим количество термического заряда диссипации, который возникает или уничтожается в единице объема за единицу времени. Эту величину назовем удельной скоростью возникновения или уничтожения термического заряда диссипации и обозначим буквой :

= dд/(dVdt) = - (dРдdЕ)/(ТdVdt) = (WV)/(CDТdVdt) вт/(м3град). (498)

В частном случае, если рассматриваются поток J [формула (238)] и сила Y [формула (247)], из выражения (498) находим

= (JY)/Т вт/(м3град), (499)

так как dV = Fdх.

Для термических явлений

= (JY)/Т вт/(м3град). (500)

Частная формула (499) совпадает с соответствующим выражением Онзагера в его термодинамике необратимых процессов.

Теплота и термический заряд диссипации связаны между собой соотношением (495). Следовательно, количество тепла диссипации, возникающего или уничтожающегося в единице объема системы за единицу времени может быть найдено по общей формуле

Т = (Тdд)/(dVdt) = - (dРдdЕ)/(dVdt) = (WV)/(CDdVdt) вт/м3. (501)

В частном случае потока J и силы Y

Т = JY вт/м3, (502)

причем для термических явлений

Т = JY вт/м3. (503)

Выражения (499) и (502) используются при анализе теории Онзагера.

§ 54. Необратимый и обратимый процессы.

1. Количественная мера необратимости.

Вопрос о необратимости реальных процессов является одним из самых важных и вместе с тем самых трудных и запутанных вопросов теории. За последние сто лет ему было посвящено бесчисленное множество исследований, однако, мягко выражаясь, это не сделало его менее запутанным.

Упомянутый вопрос однозначно, просто и естественно решается в рамках общей теории, которая вносит в него полную ясность и дает необходимые качественные и количественные определения. Термин необратимый процесс возник в связи с тем, что на основе теории Клаузиуса было обнаружено появление теплоты диссипации в реальных процессах. Вместе с тем были не известны процессы, в которых теплота диссипации поглощалась бы. Это послужило основанием для заключения об одностороннем, т.е. необратимом, превращении всех форм движения материи в термическую. В результате все реальные процессы получили наименование необратимых.

В настоящей книге также применяется термин необратимый процесс. Однако в него вкладывается тот смысл и необратимые процессы наделяются теми свойствами, которые непосредственно вытекают из общей теории. На этой основе ниже разбирается несколько широко распространенных заблуждений, касающихся определения и толкования терминов обратимый и необратимый процессы.

В общей теории термин необратимый, или реальный, процесс сохраняется за теми процессами, которые протекают с выделением или поглощением термического заряда диссипации, причем под процессом понимается всякий перенос обобщенного заряда. Следовательно, главным признаком любого реального, или необратимого, процесса является возникновение или уничтожение термического заряда диссипации.

О количественной стороне необратимости любого процесса можно судить по величине выделяющегося или поглощаемого термического заряда диссипации. Поэтому величина термического заряда диссипации есть количественная мера необратимости любого данного процесса переноса обобщенного заряда.

Если при течении через систему некоторого заряда количество термического заряда диссипации велико, то велика и степень необратимости рассматриваемого процесса течения; если количество термического заряда диссипации мало, то мала и степень необратимости процесса. В пределе, если количество термического заряда диссипации обращается в нуль, процесс течения становится обратимым.

На практике судить о степени необратимости процесса по количеству термического заряда диссипации не всегда удобно, так как не всегда легко удается определить величину термического заряда диссипации. Поэтому ниже даются более простые и удобные количественные характеристики обратимых и необратимых процессов.