
- •1. Физические величины
- •Замечание
- •2. Скалярные и векторные поля
- •3. Проблематика теории физических полей
- •Глава 1. Математический аппарат теории поля
- •1.2.6. Двойное векторное произведение [а[bc]]. В результате двойного векторного произведения получается вектор. Можно показать, что
- •1.3. Элементы векторного анализа
- •1.3.3. Градиент скалярного поля.
- •1.3.4. Градиент как потенциальный вектор
- •1.3.5. Уравнение векторной (силовой) линии
- •2. Дивергенция (расхождение) некоторого вектора e в данной точке пространства – это, фактически, поток этого вектора из бесконечно малого объема dV, находящегося в этой точке пространства:
- •1.3.8. Представление ротора вектора через проекции этого вектора.
- •1.3.9. Теорема Стокса
- •Замечание
- •1.3.10. Потенциальное векторное поле. Уравнение Пуассона и уравнение
- •Лапласа
- •3. Уравнение Пуассона и уравнение Лапласа.
- •4. Ротор потенциального вектора.
- •1.3.11. Определение вектора по его дивергенции и ротору
1.3.9. Теорема Стокса
Теорема Стокса утверждает (см. рис.16), что циркуляция вектора (допустим, это вектор b) по контуру L равен потоку ротора этого вектора через произвольную поверхность S, натянутому на эту поверхность (т.е. поверхность S имеет своей границей контур L) и лежащему в векторном поле b:
=
или
=
,
(37)
где: bl – проекция вектора b на направление вектора элемента контура dl; rotnb - проекция ротора на нормаль n к элементарной поверхности dS (dS = dS n).
Рис. 16
Подчеркнем, поток вектора rotb не зависит ни от вида контура, ни от вида поверхности, и равен циркуляции вектора b по контуру L. Важно только то, чтобы контур охватывал rotb. Если в некоторой части векторного поля b повсюду rotb = 0, то везде в этой части поля циркуляция равна нулю. Это обстоятельство наблюдается, например, при условии, если контур не охватывает проводник с током. В этом случае, магнитное поле данного тока не вносит вклад в циркуляцию по контуру. На рис. 11 ток I4 не вносит вклад в циркуляцию по контуру L, тогда как циркуляции токов I1, I2, I3 по контуру не равны нулю:
=
0
(I1
- I2
+ I3)
= 0
.
Заметим, проекция вектора плотности тока j2 на рис. 11 на нормаль к поверхности S отрицательна.
Замечание
(о причинно-следственных связях, формализованных уравнениями физики)
Законы физики
выражаются языком математики в виде
уравнений связи между характеристиками
физической системы (примерами являются
закон силы тяготения F =
,
уравнение состояния идеального газа
pV =
и
т.п.) или в виде динамических уравнений,
т.е. уравнений эволюции физической
системы, связывающих состояния физической
системы в разные моменты времени (второй
закон Ньютона m
=
F(x,
vx),
уравнение Максвелла, например, rot
Е =
и т.п.). Уравнения связи и динамические
уравнения математически моделируют
состояние, изменение состояния и
причинно-следственные связи в физической
системе, которые следует четко для себя
уяснить. В частности, следует уяснить,
какая величина в уравнении характеризует
причину описываемого явления, какая -
следствие.
В приведенных выше уравнениях Максвелла
именно ротор вихревого (соленоидального)
вектора является источником этого
вихревого вектора, а не наоборот, т.е.
не вихревой вектор порождает ротор,
а ротор порождает вихревой вектор.
Физическое содержание уравнения rot
B = 0j
+ 00
заключается в том, что
и j
порождают
вихревой вектор – индукцию магнитного
B. Именно изменяющееся
во времени электрическое поле
и электрический ток порождают
вихревое магнитное поле. Уравнения
rot Е =
говорит о том, что
порождает вихревой вектор –
напряженность вихревого электрического
поля Е, т.е. именно изменяющееся во
времени магнитное поле
порождает вихревое электрическое
поле.
В задаче №5 ситуация иная: можно считать, что именно вектор линейной скорости частиц v вращающегося твердого тела порождают ротор этой скорости – угловую скорость : rot v = 2.