3. Кинем особенности однокр и многокр отр волн, ур-я их годографов. Основные волны- помехи.

.Годографы для однородной среды при горизонтальной границе.

При гориз ОГ время прихода волны в любой точке приёма согл рис.1 опр-ся по формуле

T(l)=1/nÖ (4H²+l²) (формула1),

где n-средняя скорость распространения волн, H-глубина до границы и l-расстояние от пункта взрыва до точки приёма (рис. 1).

Эта формула – ур-е годографа ОПВ для однородной среды. След-но, годограф ОГТ подобен годографу ОПВ и представляет сим отн-но огт гиперболу, крутизна кот зависит от скорости .

2. В случае наклонной границы в любой точке приёма время прихода волн

t(l)=1/n* Ö(4h²_n+l²± 4h_nlsinj)

рис.

(2), где h_n и n-глубина и средняя скорость до границы под соответствующим пунктом взрыва, j-угол наклона границы (рис.2).

3.Годогр. ОГТ и ОПВ, и их отличия

t^ОПВ(L)=√T²₀+L² cos²φ /V²;

t^ОГТ(L)=√T²₀+L²/V² _ОГТ; V_ОГТ=V/cosφ

T₀=2H/n-вертикальное время на пикете общей глубинной точки.

Для гориз.-слоист сред годогр. совпадают. При наклон. средах ОПВ смещ-ся в сторону восстания гр-цы (рис. 2), а ОГТ стан-ся симметр, выполаживается.

У годогр. ОГТ начало коорд. распол-ся в общ. ср. точке, у ОПВ – в т. возбужд-я.

4. Год-фы ОВ в слоист среде.

В случае гор границ раздела, годограф ОГТ согл-но принципу вза-ти подобен годографу ОПВ и для среды, состоящей из m слоёв, хар-х мощностями h₁,h₂…h_m

и пласт ск-ми n₁,n₂…n_m ,мб представлена с помощью параметрических уравнений

t=2å h_i/n_icosa_I ; l=2å h_i tg a_I ,

где a_I –угол, составляемый с лучём в I-ом слое.

Годограф также имеет вид сим-й гиперболы с мин на оси ординат, но его крутизна несколько меньше, чем у годографа, определённого по формуле (1).

5.Криволинейные отражающие границы. В этом случае годографы ОГТ наиб сильно отл-ся от гипербол в случае вогнутых границ раздела, на них могут появляться точки разветвления, а также точки перегиба. Форма годографа зависит от пол-я пикета ОГТ относительно замка складки, от величины базы наблюдения и от радиуса кривизны отражающей границы. В большинстве случаев отклонение этих годографов от гиперболы можно исследовать только численным способом.

6. При набл. 3D с.р. годогр. образ-ся в пределах бина.

Если положить, что:

Глубина до границы на пикете ОГТ равна H, то согласно рис 2, будем иметь h_n=H±l/2sinj.

Подставив это выражение в формулу (2), после некоторых преобразований получим для наклонной границы уравнение годографа

T(l)=Ö (T²₀+l/2cos²j), можно заключить, что годограф представляет гиперболу с мин, лежащим на оси координат.

Многократные отраженные При падении кажд. волны на свободн. гр-цу происходит расщепление, в рез-те к-ого образ-ся две в., возвр-ся внутрь пласта. При пад. в. на гр-цу слоя и полупр-ва образ-ся 4 в., две из к-ых отраж. возвр-ся в слой, а две проходящие распростр-ся в полупр-во. Волны, распростр-ся от источника вниз и отразившиеся от гр-цы, назыв. однократноотраж. В дальн. они образуют многократн. отражен. в., отразившиеся на своем пути 2 раза и более. Есть полнократн. и частичнокр. отр. в.

Годографы многокр. волн – гипербола, их крутизна > чем однокр., т.к. V^{многокр.} < V^{однокр.}

Уравнение годографа любой кратной монотипной отр волны в случае плоских границ легко найти, если учесть что поле времен волны, отраженной от плоской границы, представляет собой семейство концентрических сфер. Их центр является мнимым источником, положение которого можно найти путем построения зеркального отражения источника падающей сферической волны в отражающей границе.

Если соединить действительный источник с мнимым О^* , разделить расстояние ОО^* пополам и провести в точке раздела перпендикуляр, то он пройдет через мнимый источник О*₁.

h^/=2hcos

x₀=2h^/sin2

Выражение годографа 2-кратно ОВ можно рассмотреть как выражение годографа однократно отраженной волны от фиктивной границы, расположенной на глубине h^/=2hcos, и имеющей наклон под углом 2. Мин годографа над О*_1.

Дифрагированные волны –

t=t_A+1/V√(x-a)² +h², А – т. дифракции, а время в этой т. опред-ся ф-ой:

В-ны-помехи-все волны, кот. претерпели более 1отражения. Они засоряют сейсмозапись, мешают выделению и корреляции полезных волн. Для избавления от в-н-помех используют различные приемы при обработке сейсм.данных.

Осн.способ подавления в-помех – МОГТ (мет. многократн. перекрытий). МОГТ можно рассм. как интерференционную систему (суммирование сигналов из разных точек), ослабляются не только регулярные помехи, но и случайные,

Подавление в-помех основано на применении фильтров (пространственно-времен. Фил-я), либо на эффектах направлен. суммирования, когда Σ ведется вдоль соответсв-го годографа. Направлен. Σ – ОГТ.

Вычитание в-помех: когда мы знаем годогр. в-помехи, форму сигн., и мы вводим отрицат. ампл. в соответствии с парам. в-помех и тем самым удаляем эти волны из соответсвующ. с.гр. Чаще всего это касается регулярн. в. с линейн. годогр.

Различают др. в-помехи:

1. регулярн., фронты их имеют протяж-ть знач-но превыш. расст-е м/д точками набл. (звуков., поверхн., в-спутники, кратн. отражен. в.)

2. нерегулярн., ампл. и фазы их измен-ся от одной т. к др., не им. длит- годогр. (микросейсмы – влияние ветра, дождя, движ. трансп., реверберация – суммарн. эффект, наложение кратн. в. в слое воды).