
- •Электрическое поле, его основные свойства.
- •Электростатическое поле и его характеристики.
- •Графическое изображение электростатического поля: с помощью силовых линий и эквипотенциалей
- •Поток вектора е
- •Теорема Гаусса для электростатического поля неподвижных зарядов в вакууме
- •Проводники и диэлектрики в электростатическом поле
- •Поляризованность
- •Электрическое смещение
- •Теорема Гаусса для электростатического поля неподвижных зарядов в веществе
- •Электроемкость уединенного проводника и конденсатора
- •25. Виды соединения конденсаторов.
- •Энергия электрического поля уединенного проводника и конденсатора
- •Объемная плотность энергии электрического поля.
- •Электрический ток, виды электрического тока и его основные характеристики
- •Напряжение, эдс
- •Сопротивление и удельное сопротивление. Зависимость сопротивления металлического проводника от его геометрических размеров и температуры
- •Проводимость и удельная проводимость.
- •Виды соединения проводников
- •Законы Ома и Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной формах
- •Работа и мощность электрического тока.
- •Правила Кирхгофа для расчета электрических цепей постоянного тока
- •Электрический ток в металлах.
- •Основные положения классической теории проводимости металлов.
- •Ее достижения и недостатки.
- •Работа выхода электронов из металла
- •Эмиссионные явления
- •Токи в жидкостях
- •Законы Фарадея для тока в электролитах.
- •Электрический ток в газах
- •Самостоятельные и несамостоятельные разряды
- •Графическое изображение магнитного поля
- •Силы Ампера и Лоренца, движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Магнитное поле равномерно движущегося заряда
- •Взаимодействие двух параллельных проводников с током
- •Магнитный механический момент контура с током в магнитном поле
- •Циркуляция вектора в
- •Закон полного тока для магнитного тока в вакууме
- •Поток вектора в
- •Работа магнитного поля по перемещению проводника и контура с током
- •О пыты Фарадея
- •Явление электромагнитной индукции
- •Закон Фарадея для электромагнитной индукции
- •Явление самоиндукции и взаимной индукции
- •Индуктивность контура и соленоида
- •Энергия магнитного поля контура с током и соленоида
- •Ток смещения
- •Колебания. Виды колебаний.
- •Затухающие и незатухающие колебания
- •Дифференциальное уравнение свободных затухающих колебаний и ее решение
- •Понятие о коэффициенте затухания, декременте и логарифмическом декременте затухания, времени релаксации и добротности колебательной системы
- •График затухающих колебаний
- •Периодические колебания
- •Свободные и вынужденные колебания
- •Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний и его решение
- •Понятие о резонансе
- •Сложение гармонических колебаний одного направления. Метод векторных диаграмм.
- •Сложение двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.
- •Фигуры Лиссажу
- •Механические (упругие волны)
- •Фронт волны, волновая поверхность, понятие о бегущей и стоячей волне.
- •Понятие о групповой и фазовой скорости волн
Энергия магнитного поля контура с током и соленоида
Вокруг контура соленоида с током возникает магнитное поле, энергию которого можно определить по формуле Wмп=LI2/2. т.к. магнитное поле распределено в пространстве обычно не равномерно, но вводят понятие объемной плотности энергии магнитного поля
,
где Wмп
– энергия магнитного поля, Н –
напряженность магнитного поля, А/м;
-объемная
плотность энергии МП, Дж/м3.
Ток смещения
Рассмотрим
работу конденсатора в цепи постоянного
и переменного тока. наблюдения показывают:
постоянный ток конденсатор не пропускает,
переменный ток конденсатор пропускает.
Объясняется тем, что происходит
постоянная перезарядка конденсатора.
Во время перезарядки конденсатора
одинаковое по величине магнитное поле
существует не только вокруг подводящих
проводов с током, но и вокруг конденсатора,
Где токопроводимости нет! Что является
источником этого МП? Максвелл предложил:
Если между обкладками конденсатора
находится диэлектрик, то при перезарядке
конденсатора под действием ЭП происходят
периодические смещения, связанных с
атомами электрических зарядов, которые
можно рассматривать как эл. ток, который
Максвелл назвал «Током смещения» Этот
ток и является источником магнитного
поля. Расчеты показывают, что плотность
тока смещения можно определить по
формуле: jсм
= dD/dt,
где D=0E=0E+P
- вектор эл. смещения или эл. индукции.
Р
- вектор поляризации диэлектрика, Кл/м2.
Током смещения называется поток вектора
j
смещения через произвольную поверхность
Iсм=
.
Рассмотрим уравнение более подробно
(2). Из уравнения
(2) следует, что ток смещения, текущий
через диэлектрик, состоит из 2-х слагаемых:
- плотность тока поляризации, вызвана
смещением молекулярных зарядов в
диэлектрике. 0
- плотность тока смещения в вакууме,
определяется лишь скоростью изменения
ЭП внутри конденсатора.
Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах. Их физический смысл.
Играют
в электродинамике покоящихся сред
такую же роль, как 3 закона Ньютона в
механике и Грина начало термодинамики.
В интегральной форме: 1)
.
Физический смысл (ФС): переменное
магнитное поле порождает вокруг себя
вихревое ЭП. 2) Закон полного тока:
.
ФЗ: Магнитное поле создается не только
токами проводимости, но и изменяющимся
во времени эл. полем. 3)
,
своб
– объемная плотность свободных
электрических зарядов, Кл/м3.
ФЗ: Показывает, что источником
электростатического поля являются
свободные электростатические заряды.
4)
.
ФЗ: Показывает, что в природе не существует
магнитных зарядов. из анализа 1) и 2)
уравнения следует, что переменное поле
порождает ЭП, а переменное ЭП порождает
МП, т.е. ЭП и МП неразрывно связаны друг
с другом и являются просто проявлением
единого электромагнитного поля. Чтобы
решить эту систему уравнений, ее
необходимо дополнить так называемыми
материальными уравнениями, которые
учитывают свойства опр. токов зарядов
среды. D=0E,
B=0H,
j=E.
Уравнения
в дифференциальной форме: 1) rot
E=-dB/dt,
2) rot
H=j+dD/dt,
3) div
D=своб,
4) div
B=0,
где div
,
.