47) Явление ферромагнитного резонанса.
Заключается в резком увеличении потерь у волны с правым круговым вращением при ее прохождении в продольном подмагниченном феррите и при значениях Н0 резонанса.
μ
= μ
– jμ
- потери в феррите.
+ - правая круговая поляризация.
- - левая круговая поляризация.
49) Формула идеальной радиопередачи.
или
Ослабление мощности при распространении радиоволн в свободном пространстве, определяемое как отношение Рпр.св./Ризл., называют потерями передачи в свободном пространстве. При ненаправленных передающей и приемной антеннах это отношение В0(дБ):
r – расстояние в км; F- частота,МГц; Р – мощность, Вт.
Коэффициент направленного действия антенны D показывает во сколько раз изменяется плотность мощности на данном расстоянии от излучателя при направленном излучателе по сравнению с ненаправленным (изотропным) излучателем.
При использовании направленного излучателя происходит пространственное перераспределение мощности, в результате чего в некоторых направлениях плотность мощности повышается, а в других снижается по сравнению со случаем использования изотропного излучателя. Применение направленных антенн позволяет получить в D раз большую плотность мощности в точке приема или в D раз снизить мощность передатчика.
– КНД
передающей и приемной антенны.
Применение
направленных антенн эквивалентно
увеличению излучаемой мощности в
раз.
50)Область пространства, существенная при распространении радиоволн. Метод зон Френеля.
На формирование поля вблизи приемной антенны В(рис 1.3, а) различные области свободного пространства, через которое проходят радиоволны от излучателя А, влияют в разной степени. Излучатель создает сферическую волну, каждый элемент фронта которй вновь является источником сферической волны. Новая волновая поверхность находится как огибающая вторичных сферический волн. Поле на некотором расстояние от излучателя определяется суммарным действием вторичных источников. Основной вклад в эту сумму дают источники, расположенные вблизи прямой А В. Действие вторичных смежных излучателей, расположенных на значительном расстояние от этой прямой, взаимно компенсируется.
Областью, существенной при распространении радиоволн, называют часть пространства, в котором распространяется основная доля энергии. Неоднородности среды влияют на характеристики поля в точке приема, если они охвачены бластью, существенной при распространении. Эта область имеет конфигурацию эллипсоида вращения с фокусами в точках А и В (рис. 1.3, б). Радиус поперечного сечения эллипсоида Rn на расстоянии ρo от точки А и расстоянии ro от точки В определяется равенством:ρn+rn=ρo+ro+n(λ/2).
И может быть вычислен из уравнения
Где n – целое число.
Кольцевую область построенную на плоскости S, перпендикулярной линии АВ, с радиусом Rn называют зоной Френеля номер n (рис. 1.3, в)
Если на пути распространения волны помещен экран с круглым отверстием (плосткость экрана перпендикулярна линии АВ), то при изменении радиуса (или перемещения экрана вдоль трассы) напряженность поля в точке В будет периодически изменяться (рис. 1.4). Напряженность поля будет максимальной, когда радиус отверстия в экране равен радиус первой зоны Френеля и радиусам зон Френеля со следующим и нечетными номерами. При большом размере отверстия (больше радиуса шестой зоны Френеля) амплитуда напряженности области, существенной при распространении, считают равным радиусу зоны Френеля с номерами 6-10. Однако для ориентировочных расчетов часто размер существенной области можно принять равным радиусу первой зоны Френеля.