ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ПО РЫБОЛОВСТВУ

АСТРАХАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Кафедра физики

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ

ДЛЯ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ

ПО КУРСУ ОБЩЕЙ ФИЗИКИ

РАЗДЕЛЫ: «Электричество и магнетизм».

АСТРАХАНЬ

2004

Учебно-методические указания для лабораторных работ предназначе­ны для студентов всех специальностей инженерно-технического профиля высших учебных заведений; содержит краткий теоретический материал, описание лабораторных работ, методические рекомендации для студентов по их выполнению, список литературы. - Астрахань, 2003. - с.

Составители:

Ассистент кафедры физики АГТУ Матросова О.Е.

Ассистент кафедры физики АГТУ Кушкин С.А.

Рецензенты:

Доктор технических наук, профессор АГУ Филин В.А.

Кандидат технических наук, доцент кафедры физики АГУ Хабаров П.С.

Кандидат физ.-мат. наук, доцент кафедры физики АГТУ Карибъянц В.Р.

Утверждено на заседании кафедры физики АГТУ: Протокол № 5 от 13 февраля 2004 г.

Астраханский государственный технический университет

Введение

Методические рекомендации по выполнению лабораторных работ предназначены для студентов Астраханского государ­ственного технического университета. Их содержанием являются описания 10 лабораторных работ, методические рекомендации для студентов по их выпол­нению, список литературы.

Методика проведения занятий по молекулярной физике и термодинамике предусматривает выполнение работы за одну пару. Деятельность студента на за­нятии, состоит из следующих действий:

1) допуск к занятию; 2) выполнение рабо­ты; 3) осуществление вычислений; 4) получение результата; 5) оформление письмен­ного отчета.

Допуск к выполнению работы заключается в выяснении знаний студен­тами теоретического материала, понимания цели работы, знания эксперимен­тальной установки. Подготовка студента к занятию состоит в том, что он вни­мательно читает все, что написано относительно данной работы в настоящем руководстве. После этого необходимо обратится к литературе, указанной в ре­комендациях, чтобы подробнее ознакомится с теорией изучаемого явления и ответить на контрольные вопросы к работе. Затем надо ознакомится с прибора­ми, установкой, употребляемыми в данной работе.

Для получения зачета студенту необходимо иметь письменный отчет о работе, который оформляется в лабораторной тетради. Письменный отчет дол­жен содержать: название работы, перечень приборов и принадлежностей, тео­ретическое введение, описание установки и метода измерений, выполнение ра­боты (начертить таблицы вычислений и измерений, заполнить их, провести вы­числения искомой физической величины, посчитать погрешности, записать окончательный результат).

Основное назначение лабораторных работ - спо­собствовать формированию у студентов глубоких и прочных знаний, развитию мышления, познавательной самостоятельности, интеллектуальных и практиче­ских умений и навыков, в том числе умений выполнять простые наблюдения, измерения и опыты, обращаться с приборами, анализировать результаты экспе­римента, делать обобщения и выводы.

В пособие включены следующие виды заданий: 1) наблюдение и изуче­ние физических явлений; 2) наблюдение и изучение свойств веществ; 3) изме­рения физических величин; 4) исследования зависимостей между физическими величинами; 5) изучение физических законов.

Уровень трудности лабораторных работ соответствует требованиям дей­ствующей программы.

Лабораторная работа № 1.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ

И ЛИНИЙ НАПРЯЖЕННОСТИ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО

ПОЛЯ

Цель работы: исследование электрических полей, создаваемых несколькими зарядами.

Оборудование: установка для исследования электростатических полей, источник питания 07В, токопроводящая бумага, поверх которой прикреплена декоративная панель с многочисленными отверстиями, мультиметр в режиме вольтметра.

Краткая теория

Удаленные друг от друга точечные электрические заряды взаимодействуют по закону Кулона с силой:

, (1.1)

где k = 9  10⁹ - коэффициент пропорциональности, который можно определить по формуле , ₀ - электрическая постоянная, равная 8,85  10^-12 , q₁ и q₂ - точечные заряды, находящиеся на расстоянии r друг от друга.

Точечным зарядом q называется наэлектризованное тело, размеры которого пренебрежимо малы по сравнению с расстоянием до других заряженных тел, с которыми оно взаимодействует,  - диэлектрическая проницаемость среды, равная отношению силы взаимодействия между зарядами в отсутствии среды F₀ и при ее наличии F.

.

(1.2)

Каким же образом осуществляется это взаимодействие при отсутствии вещества между зарядами? Взаимодействие между зарядами происходит через посредство электрического поля. Электрическое поле, образованное системой неподвижных зарядов называется электростатическим.

Для замкнутой системы справедлив закон сохранения электрического заряда - алгебраическая сумма электрических зарядов в замкнутой системе остается постоянной: .

Если рассмотреть заряд q как «источник» электрического поля, в которое на расстоянии помещен пробный заряд , то на него будет действовать сила:

, (1.3)

где - радиус вектор, проведенный от заряда к заряду .

Отсюда видно, что сила зависит от величины пробного заряда q’: F q’. С другой стороны, не зависит от q’, а зависит от величины заряда q, свойств среды  и положения в пространстве той точки, в которой изучается поле - значения радиус-вектора . Эту величину можно принять для количественной характеристики электрического поля:

. (1.4)

Вектор носит название вектора напряженности электрического поля и служит его силовой характеристикой. В СИ измеряется в В/м.

Вектор напряженности электрического поля системы зарядов равен геометрической сумме напряженности полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности.

.

Это утверждение называется принципом суперпозиции (наложения) электрических полей.

Графически электрическое поле можно показать с помощью силовых линий. Эти линии проводят так, чтобы касательные к ним в каждой точке пространства совпадали по направлению с вектором в той же самой точке (рис.1.1).

У словно принимают, что число линий, проходящих через единичную площадку, ориентированную перпендикулярно этим линиям, должно равняться численной величине Е в данной области поля. Свойство линий напряженности начинаться или заканчиваться только на электрических зарядах или уходить в бесконечность, сохраняется и для полей, создаваемых любой системой электрических зарядов. В качестве примера использования принципа суперпозиции электрических полей рассмотрим поле электрического диполя. Диполем называется совокупность двух одинаковых по абсолютной величине разноименных зарядов +q и -q, расположенных на расстоянии  друг от друга, которое мало по сравнению с расстоянием r от центра диполя О до точки М, в которой определяется напряженность (рис.1 .2.).

Соединим точку наблюдения М с обоими зарядами радиус-векторами и , проведенными из тех точек, в которых находятся эти заряды. Тогда, вектор напряженности создаваемый зарядом -q в точке М, будет направлен против радиус-вектора , а будет направлен по . Векторы и определяются по формуле (1.4), а полный вектор напряженности электрического поля в точке М равен их геометрической сумме:

. (1.5)

Рис. 1 .2.

Диполь.

Из треугольника ОLM на рисунке видно, что вектор является геометрической суммой вектора и вектора , где - единичный вектор , направленный вдоль прямой, соединяющей заряды и - . Отсюда и аналогично . (1.6) Опуская из точки L перпендикуляр на радиус вектор , мы видим, что величина

r = ON + NM = + NM.

Используя условие  << r, мы можем считать в прямоугольном треугольнике LNM катет NM равным гипотенузе ; тогда

и . (1.7)

Подставляя (1.7) в (1.5), получаем:

. (1.8)

Раскрывая скобки в знаменателях по формуле бинома Ньютона и отбрасывая члены, содержащие малые порядки ² и ³, имеем:

.

Воспользуемся правилом приближенного деления, согласно которому при относительной ошибке  <<1 c точностью до членов второго порядка

.

Тогда

. (1.9)

Подставляя (1.9) в (1.8) и раскрывая скобки, получим:

. (1.10)

Отсюда видно, что напряженность поля диполя определяется не в отдельности величиной зарядов q и расстоянием между ними , а произведением

p = q , (1.11)

которое называется дипольным моментом. Поскольку ось диполя ориентирована в пространстве, то дипольный момент является вектором . Он направлен вдоль оси диполя от отрицательного заряда к положительному, т.е. по единичному вектору . Следовательно,

. (1.12)

Подставляя (1.11) и (1.12) в (1.10), получаем

. (1.13)

Значит, напряженность электрического поля диполя Е прямо пропорциональна величине дипольного момента p и в любом направлении (для любых ) убывает с ростом r как 1/r³.

Рассмотрим точку N, лежащую справа от заряда +q на продолжении оси диполя (рис.1.3.).

Рис.1.3.

Поле диполя на оси.

Для этой точки  = 0, cos = 1,

и . (1.14)

Это соотношение остается справедливым и для точек, лежащих на оси диполя слева, где

 = , cos = -1, но .

Для точки М, лежащей на перпендикуляре к оси диполя,  =  / 2, cos = 0 и

. (1.15)

Для произвольного , возводя выражение (1.13) в квадрат и принимая во внимание, что скалярное произведение равно r cos , можно легко вычислить величину вектора :

. (1.16)

Теорема Остроградского-Гаусса

Потоком вектора напряженности электрического поля сквозь малый участок поверхности, проведенной в поле, называется величина

dN = E dS cos )= . (1.17)

где - вектор напряженности электрического поля в точках малого участка поверхности площадью dS, - единичный вектор, нормальный к площадке dS, а вектор .

dN = E_ndS = EdS_ . (1.18)

Поток напряженности N сквозь любую поверхность S равен алгебраической сумме потоков напряженности сквозь все малые участки этой поверхности:

. (1.19)

При этом все векторы нормалей к малым площадкам dS нужно направлять в одну и ту же сторону относительно поверхности S.

Рассмотрим электростатическое поле системы точечных зарядов q₁, q₂, ..., q_n. Согласно принципу суперпозиции полей:

, (1.20)

т.е. искомый поток N равен алгебраической сумме потоков через ту же замкнутую поверхность S напряженности полей каждого из зарядов системы. Поток напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен отношению алгебраической сумме электрических зарядов, охватываемых этой поверхностью, к электрической постоянной ₀.

. (1.21)

Рассмотрим несколько примеров использования теоремы Остроградского-Гаусса.

Точечный заряд

Рассмотрим точечный заряд, помещенный в центре сферы радиусом R. По теореме Остроградского-Гаусса dN = EdS = , учитывая, что S_сферы = 4R², то

. (1.22)

Бесконечно заряженная плоскость

Р ассмотрим равномерно заряженную бесконечную плоскость с постоянной поверхностной плотностью заряда :

- это заряд, распределенный по площади S.

Вектор электрического поля будет направлен нормально от плоскости, если >0.

Для определения модуля вектора напряженности, создаваемого пластиной, применим теорему Гаусса к замкнутой цилиндрической поверхности (рис. 1.5). Ось цилиндра перпендикулярна заряженной плоскости, и последняя делит высоту цилиндра пополам. Оба основания параллельны заряженной плоскости и имеют одинаковую площадь S.

Поток вектора напряженности через цилиндрическую поверхность равен:

(1.23)

На боковой поверхности вектор E параллелен поверхности и cosα = 0. На торцах цилиндра вектор E перпендикулярен поверхности и cosα = 1, а величина E одинакова на обоих основаниях; следовательно,

(1.24)

Проведенная цилиндрическая поверхность вырезает из плоскости такую же площадку S c полным зарядом:

(1.25)

Подставляя (1.24) и (1.25) в левую и правую части (1.21) получаем:

откуда

(1.26)

Поле 2-х бесконечных заряженных пластин

Рис.1 .5.

Поле двух пластин.

Из чертежа (рис.1.5.) видно, что в областях I и III из-за наложения полей общая Е = 0, и только в средней Е_II = 2E_I. Учитывая, что Е_I одной плоскости равна: , тогда для 2ух плоскостей получаем:

. (1.27)