
- •Автомодельное решение уравнений теплопроводности. Функция Грина.
- •Решение задачи Коши на бесконечной прямой.
- •Граничные условия второго рода (однородные)
- •Решение уравнения теплопроводности с неоднородными граничными условиями второго рода
- •Неоднородные граничные условия первого рода.
- •Решение уравнения теплопроводности в трех мерном пространстве.
- •Функция влияния мгновенного сферического источника тепла.
- •Задача о фазовом переходе (задача Стефана)
- •Классификация интегральных уравнений.
- •Задачи приводящие к иу.
- •Задача Абеля.
- •И знаменателя Фредгольма.
- •Теоремы Фредгольма.
- •Союзная иу.
- •Ранг собственного значения.
- •Теория Гильберта-Шмидта. Иу с симметричными ядрами.
- •Ортогональность собственных функций симметричного ядра.
- •Процесс ортогонализации Шмидта.
- •Собственные значения и собственные функции итерированных ядер.
- •Теорема Гильберта-Шмидта.
- •Решение иу Фредгольма для случая собственному значению (решение Шмидта).
- •Теорема Стеклова.
Решение иу Фредгольма для случая собственному значению (решение Шмидта).
Рассмотрим ИУ вида:
(1). Введем обозначения:
(2). Если предположить, что существует
непрерывная функция
решение уравнения (1), тогда функция
удовлетворяет условиям теоремы
Гильберта-Шмидта ,
т.е функция представима через ядро ИУ.
Согласно,
теоремы Гильберта-Шмидта
представляя ряд абсолютно равномерного
сходящегося:
,
где
-
собственные функции ядра ИУ. По первому
следствию теоремы
Гильберта-Шмидта (
):
,
(3). Уравнение (1) домножим
и проинтегрируем по
:
(4),
выражение (4) примет вид:
.
(5), если
(собственное значение), тогда
,
найденное значение подставим в (3):
(
).
Подставляя вместо
во (2) получим решение ИУ:
(6). Получим связь решения Шмидта с
решением Фредгольма:
(7). Выражение в
это резольвента ядра:
.
Решение в виде (7) предпочитается для
решения Фредгольма тем, что определены
главные члены разложения во всех особых
точках резольвенты. Покажем сходимость
ряда в (6):
=
.
По теореме Гильберта-Шмидта ряд
абсолютно и равномерно сходится. Если
число собственных значений ядра
бесконечный, то
при
,
тогда
,
суммируем выше сказанное и делаем
выводы, что ряд в (6) сходится.
Решение ИУ Фредгольма при =собственному значению.
(1). Введем обозначения:
(2). Если предположить, что существует
непрерывная функция
решение уравнения (1), тогда функция
удовлетворяет условиям теоремы
Гильберта-Шмидта ,
т.е функция представима через ядро ИУ.
Согласно,
теоремы Гильберта-Шмидта :
(Если функция
может быть представлена в форме:
,
где
является непрерывной функцией на
промежутке
,
то функция
может быть представлена в виде ряда по
собственным функциям ядра
абсолютно и равномерно сходящейся:
)
представляя ряд абсолютно равномерного
сходящегося:
,
где
-
собственные функции ядра ИУ. По первому
следствию теоремы
Гильберта-Шмидта (
):
,
(3). Уравнение (1) домножим
и проинтегрируем по
:
(4),
выражение (4) примет вид:
.
(5). Предположим, что
является собственным значением ИУ ранга
и ему соответствуют собственные функции
,…,
.
При
,
левая часть формулы (5) равна нулю, тогда
получаем, что:
(6).
Для того чтобы существовало решение ИУ
Фредгольма при
=
собственному значению необходимо
выполнение условий ортогональности
(6). Из формулы (5) в случае
,
следует, что коэффициенты ряда входящего
в решение, становятся неопределенными,
эти коэффициенты задаются произвольными
в решение ИУ. Окончательный вид решений
следующий:
(7). Покажем, что
решение определенное формулой (7)
действительно удовлетворяет уравнению
(1). Введем обозначения:
.
Причем
удовлетворяет однородному уравнению
(1), так как представляет собой линейную
комбинацию собственных функций, которые
являются так же собственной функцией.
подставим в неоднородное уравнение
(1):
[
]
(8),
/
по следствию 2 из теоремы Гильберта-Шмидта
(Если функция
непрерывна на отрезке
,
тогда:
,
причем ряд абсолютно и равномерно
сходится.)
.
/
поменяем местами интегрирование и
суммирование (
)/
=
.
Подставим последние два выражения в
(8). Затем собирая все ряды в один ряд
вынося
за скобку получим:
;
[…]=0,
тем самым показали, что решение
определенное формулой (7) действительно
является решением уравнения (1) при
=
собственному значению.